- •Введение
- •Раздел 1. Общая теория математической картографии
- •1.1.2. Системы координат, применяемые в математической картографии
- •1.1.3. Системы координат трехосного эллипсоида
- •1.1.4. Геодезические системы координат и высот, используемые при создании карт
- •1.1.6. Определение картографической проекции; уравнения меридианов и параллелей; картографическая сетка и условия ее изображения
- •1.1.7. Масштабы
- •2.1.2 Псевдоцилиндрические проекции
- •2.2.3. Перспективные азимутальные проекции
- •2.2.5. Псевдоазимутальные проекции
- •2.3.2. Поликонические проекции в “узком смысле”
- •Раздел 3. Картографические проекции карт конкретного назначения
- •3.1.1. Псевдоцилиндрическая трапециевидная проекция
- •3.1.2. Поперечно-цилиндрические проекции
- •3.1.3. Проекция Гаусса-Крюгера
- •3.2.1. Проекция Гаусса-Крюгера
- •3.2.3. Стереографическая проекция Руссиля
- •3.5.1. Назначение аэронавигационных карт, основные проекции, используемые при их создании
- •3.5.4. Проекция Литтрова
- •3.6.1. Определение геодезических координат промежуточных точек геодезических линий, локсодромии и малых кругов
- •3.6.2. Отображение на картах линий трасс ИСЗ
- •Раздел 4. Теоретические основы изыскания и выбора наилучших, идеальных и других проекций. Направления автоматизации математической основы карт
- •4.1.2. Прямая и обратная задачи математической картографии в теории прямых отображений поверхностей на плоскость
- •4.1.4. Проекция Чебышева - наилучшая равноугольная проекция
- •4.1.5. Равноугольные проекции с приспособляемой изоколой
- •4.1.6. Равноугольные проекции, определяемые при помощи эллиптических координат
- •4.2.1. Изыскание картографических проекций на основе решения прямой задачи математической картографии
- •4.2.2. Изыскание картографических проекций на основе решения обратной задачи математической картографии
- •4.3.1. Теоретические основы выбора картографической проекции
- •4.3.2. Об определении характера искажений проекций создаваемых мелкомасштабных карт
- •4.5.1. Общие сведения
- •4.5.2. Интерполирование (экстраполирование)
- •4.6.1. Вычисление картографических проекций при помощи ЭВМ
- •4.6.2.Преобразование картографических проекций (картографического изображения) исходных карт в заданные проекции
- •4.6.4. Автоматическое построение элементов математической основы
- •Список литературы
- •Оглавление
в ы ч и с л е н и я в ы п о л н я ю т с я по этим ж е ф о р м у л а м , но предварительно определяется зенитное расстояние от полюса до малого круга
co sz = sincpj sin(p0 + coscpj cos<p0 cos(V - X0) •
В т р е т ь е м с л у ч а е з а д а н и я и с х о д н о й и н ф о р м а ц и и последовательно используются указанные формулы вначале
для |
определения зенитных |
расстояний 2, а затем значения |
||||||
ср', X' , но предварительно находят широту и долготу точки |
||||||||
полюса |
по формулам: |
|
|
|
|
|
||
|
|
T(cosy\ cosX\ - созфз cosX'3) - |
(а^ ф | cos^j |
- |
cos<pf2 cos^J,) |
|||
^ |
0 |
Г(с05фз sin ^3 - С05ф{ sin A,j) - |
(сОБф; sin?lj |
- |
С08ф2 Sin>L2) |
|||
1ёФо = |
С05ф2 COs(>.2 - |
XQ) - |
С05ф! cos(A,j |
- Х0) |
|
|
||
------------------- :---- |
;----- |
:----- |
;------------------- |
= |
|
|
||
|
|
Sin фj - |
Sin ф2 |
|
|
|
||
со5фз cos(^3 - Х0) - |
со5фj cos(>.j - Х0) |
|
|
|||||
|
|
sin ф5 - |
5Шфз |
|
|
|
|
|
где
Т= (sinф| - sinф2)/(sin фj -БШ фз).
3.6.2.ОТОБРАЖЕНИЕ НА КАРТАХ ЛИНИЙ ТРАСС ИСЗ
Задача сводится к определению по заданным элементам орбиты геодезических координат точек трассы (орбиты), а по ним - прямоугольных координат в заданной картографи ческой проекции.
В качестве элементов невозмущенного кеплерова |
д виж е |
|
ния можно принять: г - наклонение орбиты; Q |
- |
долгота |
восходящего узла; со - аргумент перицентра; а |
- |
большая |
полуось эллипса; е - его первый эксцентриситет; |
т |
- время |
прохождения ИСЗ через перицентр (см. рис.61). |
|
|
Для возмущенного д ви ж ен и я эти элементы |
являю тся |
функциями времени, но на определенный момент (малый отрезок времени) их можно считать постоянными [34].
Полагая, что на данный момент времени они известны, определим координаты подснутниковых точек (точек трассы)
в следующем порядке.
-Последовательно зададим значения истинной аномалии $ (П.Е.Эльясберг, 1965) и найдем величины эксцентрических
Г '
Рис. 61 Элементы эллиптической орбиты
аномалии
|
Е - |
2 arctg |
^ |
v |
|
|
Citgo |
||||
где |
С, |
1 |
- |
е |
|
= |
+ е |
|
|||
|
|
1 |
|
-Вычислим радиус-векторы г и углы “и”
г= а( 1 - ecos Е) ;
|
и = со + v . |
- |
Найдем п р о с тр а н с тв ен н ы е к о о р д и н аты р я д а точек |
орбиты |
в инерциальной системе |
|
х = r(cos Q cos и - sin Q sin и cos / ) ; |
у - r(sinQcosw + cosQsin и c o s/);
Z = r sin и sin i •
Обозначим
f x
вектор полож ения объекта в инерциальной системе координат на эпоху Т0 задания инерциальной системы;
R = |
- вектор |
п о л о ж ен и я |
объекта |
в гринвичской |
||
системе |
\ ^ / |
|
|
|
|
|
координат. |
|
|
|
|
|
|
- |
Осуществим |
преобразование инерциальной |
системы |
|||
координат в гринвичскую. |
|
|
|
|
||
В данном случае этот переход можно осуществить по |
||||||
формуле [34] |
|
|
|
|
|
|
|
|
R = Sr'< |
|
|
|
|
|
|
cos5 sins |
О |
|
|
|
|
S |
= - s i n s |
coss 0 |
|
|
|
|
|
0 |
0 |
1 |
|
|
где s - |
истинное звездное время в Гринвиче |
|
|
|||
|
5 = i 0 + UT\ + 9.856 |
(UTl)h ; |
|
|
||
s0 - звездное время в Гринвиче в среднюю Гринвичскую |
||||||
полночь; |
|
|
|
|
|
|
U T 1- среднее Гринвичское время; |
|
|
|
|||
9,856 |
- ускорение звездного времени относительно среднего |
|||||
|
(всемирного). |
|
|
ср, X, Н |
|
|
Вы чи сли м ге о д ези ч е ск и е |
к о о р д и н аты |
точек |
||||
орбиты |
(трассы) [28] |
|
|
|
|
|
|
Z + е'2в |
• b sin3 0 |
|
|
|
|
|
tg Ф = |
|
|
|
|
|
р - e]e aojosl 0
Н = рsec ф - N ;
Рис.62 Схема построения проекции реальной поверхности типа обобщенной перспективной цилиндрической
р = [Л'2 + Y 2]^2; |
N = аэв{ 1 - е2в sin2 ср] |
|
Для эллипсоида Красовского имеем |
||
- ] |
= 1,0033636058; |
(e'2b)3e = 42835,883 (м); |
Э .в . |
|
|
(е2а)}в |
=42692,283 (м); аэв = 6378245 (м). |
3 .7 . КАРТОГРАФ ИЧЕСКИЕ П РОЕКЦИИ РЕАЛЬНЫ Х ПОВЕРХНОСТЕЙ
В с в я з и с и з у ч е н и е м к о с м и ч е с к о г о п р о с т р а н с т в а , получением материалов дистанционного зондирования многих небесных тел возникла необходимость картографирования поверхностей тел очень сложной формы (астероидов, комет и др.), которые не представляется возможным достаточно точно аппроксимировать с помощью эллипсоида вращения или трехосного эллипсоида.
В нашей стране и за рубежом (например, в работах канадских ученых Ф.Д.Стука, С.Р.Келлера) стали разрабаты
ваться проекции для создания карт таких поверхностей, весьма наглядно отображающих их форму.
Проекции реальных поверхностей можно получить на основе обобщения перспективных азимутальных, цилиндри
ческих, конических и других |
классов проекций. На рис.62 |
п о к а за н а схема п о л у че н и я |
обобщенных п е р с п ек ти в н ы х |
цилиндрических проекций для картографирования сложных поверхностей.
Общие уравнения обобщенных перспективных проекций для создания указанных карт можно представить в виде
|
|
* |
= /i( < p A > A ) ; |
(268) |
|
|
|
У = / 2(ФД,Л), |
|
||
где ср, X |
- |
ш и р о т ы |
и д о л г о т ы |
т о ч е к п р о м е ж у т о ч н о й |
|
|
|
поверхности (как правило, шара) - поверхности |
|||
|
|
относимости; |
|
|
|
h |
- |
превышения |
т о ч е к |
р е а л ь н о й п о в е р х н о с т и |
|
|
|
относительно |
промежуточной поверхности по |
||
|
|
нормалям |
к ней. |
|
В частности общие формулы прямоугольных координат обобщенных перспективных азимутальных проекций реальных
поверхностей с “негативным” изображением принимают |
вид |
||||||
[6] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( R + A)[sin ф cosф0 - cosфsin <p0 cos(>. - |
>.0)1 |
|
|||
X |
= |
( R + D ) --------- ---------------- |
|
|
- Л.0)1 |
||
|
|
D + ( R +A)lsin ф sin ф0 + со5фсо8ф0 cos(X |
|||||
Y = |
tR + щ ________(^? + /г) cos ф sin(X. - |
Х.0)______________ |
|||||
|
|
D + ( R + A)[sin ф sin ф0 + со5фсо5ф0 cos(X - A.0 )J |
|||||
или |
|
|
|
|
|
(269) |
|
|
|
|
(R + A) sin г cosa |
|
|
|
|
|
|
X = (R + D) |
’ |
|
|
|
|
|
|
|
D + (R + A) cos г |
|
|
|
|
|
|
|
(R + A) sin z sin а |
|
|
|
|
|
|
Y - ( R + D) |
' |
|
|
|
|
|
|
|
D + (R + A)cosc |
|
|
|
|
где ф, X, |
ф0, Х0 - соответственно географические координаты |
||||||
|
текущих точек и точки начала координат (полюса |
||||||
R- |
косой сферической системы) на сфере; |
|
|
|
|||
радиус сферы , |
поверхность которой |
п ри н ята |
за |
||||
|
п р о м е ж у т о ч н у ю |
при о т о б р а ж е н и и |
п о ве р х н о с ти |
данного конкретного |
небесного |
тела; |
|
|||
D - расстояние от точки |
зрения S |
до |
центра |
сферы. |
||
2, а - полярные сферические координаты, определяемые |
||||||
по |
формулам (14). |
|
|
|
|
|
И з м е н я я по л о ж ен и е |
точки з р е н и я |
S h (вели чи н у D), |
||||
н е тр у д н о |
по у к а з а н н ы м |
ф о р м у л а м |
с |
учетом |
з н а ч е н и й |
превышения h получить проекции, отображающие реальную поверхность, соответствующие гномической, стереографичес кой, ортографической и другим проекциям из рассматривае мой совокупности.
Например, при получении проекции типа обобщенной стереографической, получим
Для проекции типа обобщенной ортографической будем иметь
х = (R + И) sin z cos а ;
у - (R + h) sin z sin а.
3.8. П Р О Е К Ц И И АН АМ О РФ И РО ВА Н Н Ы Х КАРТ
Развитие тематической картографии диктует необходи мость разработки новых видов изображений, расширяющих ф у н к ц и о н а л ь н ы е в о з м о ж н о с т и к а р т о г р а ф и р о в а н и я и в озм ож ности показа на них подробной р азн о сто р о н н ей информации. Из состава этих изображений многими учеными у д е л я е т с я большое вним ание и сследованию р а з л и ч н ы х аспектов создания анаморфированных карт [11, 12, 14].
В 1985-87 гг. Ю.Л.Бугаевским были разработаны основные положения теории и способов получения для анаморфирован ных к а р т к а р т о г р а ф и ч е с к и х п р о е к ц и й т р е х к л а с со в : вариавалентны х, переменно -масштабных и с измененной метрикой пространства.
Вариавалентные проекции содержат в своих уравнениях в неявном виде численные значения величин различных картографических показателей.
Общие уравнения этих проекций могут быть записаны в следующем виде:
х = /,(ср Д ,Л );
у = / 2(ф ,М ) ;
/1 = / 3 (ф, х.),
где о т о б р а ж а ю щ и е |
ф у н к ц и и |
/ р |
/ 2 в ы р а ж а ю т з а к о н |
|
отображения картографируемой |
поверхности |
на плоскости, |
||
а / 3 - характеризует |
распространение |
явлений |
природы или |
общества в пространстве.
П е р е м е н н о - м а с ш т а б н ы е п р о е к ц и и ц е л е с о о б р а з н о
использовать для |
отображ ения на |
к артах неравномерно |
р а с п р о с т р а н е н н ы х |
в п р о с тр а н с тв е |
объектов и явл ен и й |
природы и общества. В этих проекциях возникает необходи мость в о с у щ е с т в л е н и и с ж а т и я и р а с т я ж е н и я то л ь к о отдельных участков изображения, что требует разработки проекций с немонотонным изменением масштабов длин и площади; математическое описание выполняют не для всей проекции в целом, а отдельно для каждого меридиана и параллели. В этих проекциях отдельные участки картографи руемой поверхности возможно изображать с увеличением или уменьшением главного масштаба в два раза и больше (рис.63).
Общие формулы этих проекций |
можно представить в виде |
||||
|
х = / | |
[£(ф, X), Т1(ф, А.)]; |
Y |
= / 2[£(ф, X), Т|(ф, х.)], |
|
где ф у н к ц и и |
£,(фД), г|(фА) |
_ |
о п р е д е л я ю т с ж а т и е или |
||
растяжение изображения на отдельных его участках. |
|||||
В частности, формулы переменно-масштабных проекций |
|||||
можно |
представить также в виде |
|
|||
|
|
п т |
|
п |
т |
|
|
|
|
|
(271) |
Здесь |
Ру = б,5у |
- дельта-функции |
|
к 2 - соответственно номера вычисляемых параллелей
и меридианов;
ху'Уц " прямоугольные координаты точек пересечения изображения г параллели и j меридиана, которые можно получить из совместного решения системы.
F ^ X j ^ i ,Х,А) = 0 ;
F2(x,,y,,(v,B) = 0,
где А и В - векторы постоянных параметров, применение
которых дает |
возможность осуществлять заданное р астяж е |
ние и сжатие |
изображения на данном участке карты. |
Поскольку |
указанные уравнения меридианов и паралле |
л е й , к а к п р а в и л о , н е и з в е с т н ы , то их о п р е д е л я ю т с использованием аппроксимирующих зависимостей.
Проекции с измененной метрикой пространства существен но отличаются от указанных выше проекций анаморфирован ных карт. Это отличие заключается в том, что отображение объектов осуществляется с учетом не только их географичес кого местоположения, но и сущ ествую щ их меж ду ними функциональных связей, измеряемых тоннами, рублями, временем и другими показателями . При этом возникает необходимость в, так называемом, преобразовании евклидовой
метрики в заданную. |
|
|
||
Общие уравнения этого класса проекций имеют |
вид |
|||
|
X = F\ [ы(ф, X), у(фД ) ] ; |
у = F2[ы(ф, X), у(ф, >.)], |
|
|
где |
м(фД),у(фД) |
- ф у н к ц и и , |
о п р е д е л я ю щ и е у к а з а н н ы е |
|
|
преобразования (или дополнения) эвлидовой метрики в |
|||
|
заданную. |
|
|
|
В |
частности |
они могут быть п р е д ст а в л е н ы |
т а к ж е в |
|
следующем виде |
|
|
|
|
|
х = Fi(q>,X,T) ; |
у = F3(q>,X,T) ■, |
(272) |
|
|
X = F2(фг Д е) ; |
y = F4(Фг Д е) |
|
|
или |
|
|
|
|
х \ у' - прямоугольные координаты в исходной проекции; Т - вектор картографируемых показателей (время, стоимость
и другие); Фв, Хе - преобразованные географические координаты под
воздействием |
вектора Т. |
|
|
При этом все |
ф у н к ц и и (/,, / 2> |
F,, Г 2, F 3, |
F 4, F 6, F g) |
непрерывны, однозначны и якобианы их не равны нулю. |
|||
Приведем в качестве примера два способа получения |
|||
вариавалентных проекций типа (270). |
|
|
|
В первом, в качестве исходной |
проекции |
взята а з и |
м у т а л ь н а я п р о е к ц и я . Ф у н к ц и я А, х а р а к т е р и з у ю щ а я картографируемое явление, и р проекции представлены в виде
Рис.63 Переменно-масштабная проекция
р= R Asinz;
А- 6, + b2z + b3z 2 + bAzo + bsa 2+... .
Формулы прямоугольных координат принимают вид
|
X = pcosа = |
+ b2z + b3z 2 + b4za + Z>5fl2+...jsinzcostf ; |
||||||
|
Y - |
psinfl |
= 7?^ + b2z + b3z 2 + bAza + 65fl2+...]sinzsina , |
|||||
где z, a |
- |
полярные сферические координаты, определяемые |
||||||
Ъ. |
|
|
из (14), |
|
|
|
|
|
- |
постоянные параметры, вычисляемые |
из решения |
||||||
|
|
|
с и с те м ы |
у р а в н е н и й |
вида (273) |
по |
з н а ч е н и я м |
|
|
|
|
аппликат |
изображаемого явления |
A(z,a) • |
|||
Во |
втором |
способе п р е д п о л а г а е т с я , |
что |
ч и с л е н н ы е |
||||
з н а ч е н и я к а р т о г р а ф и р у е м о г о |
я в л е н и я о б р а з у ю т собой |
некоторую статистическую поверхность, связанную с поверх ностью сферы выражением И = /(срД). Записав:
р = (Л + А ) - / ( г ) ;
5 = а,
где R - радиус Земли, можно получить формулы трех вариавалентных проекций: типов гномонической, стереографичес кой и перспективно-азимутальной. Аналогично могут быть
получены конкретные проекции других типов. На рис 63 дан вариант переменно-масштабной проекции.
Важной особенностью выполненных исследований является то, что они подводят черту сомнениям некоторых картогра фов, которые говорили о субъективизме, математической неопределенности этих карт. Теперь можно сказать однозначно - анаморфированные карты, для которых в настоящее время разработаны теория и методы получения картографических проекций, обладают всеми характерными чертами картогра фических произведений.
3.9. К А РТО ГР АФ ИЧ Е СКИ Е ПР О Е К Ц И И ДЛЯ КАРТ ГЛОБУСОВ
Глобусы могут и зготавли ваться путем использования шаровых заготовок и их обклеивания или путем формирова ния полушарий.
В первом случае для обклеивания |
шаровой поверхности |
||||
с т р о я т с я м е р и д и а н н ы е п олосы с |
к а р т о г р а ф и ч е с к и м |
||||
и з о б р а ж е н и е м |
п р о т я ж е н и е м в |
30° |
по |
долготе |
(±15° от |
среднего прямолинейного меридиана) и с Дф = ±70° |
по широте. |
||||
Для построения изображений на этих полосах может быть |
|||||
и с п о л ьзо ван а |
в и д о и зм е н ен н а я |
пр о стая |
п о л и к о н и ч ес к а я |
проекция, сохраняющая длины на среднем меридиане, на всех параллелях и имеющая искажения на крайнем меридиане, близкие к графической точности. Формулы проекций для этих полос шаровых глобусов представляют в виде
х = s + p(l - cos 5); у = р sin 5;
Р = / с а ^ ф ; |
sin cp „ |
5 = ------ X, |
|
|
к |
где к - постоянный параметр |
(обычно полагают к= 2). |
Для учета деформации при обклейке шаровой заготовки координаты проекции умножают на постоянный коэффициент,
определяемый |
опытным |
путем. |
|
|
Изображение на полярные |
шапки получают |
в прямой |
||
р а в н о п р о м е ж у т о ч н о й |
вдоль |
м ер и д и а н о в а з и м у т а л ь н о й |
||
проекции (см. п.2.2.2). |
|
|
|
|
Во вто р о м |
способе, р а з р а б о т а н н о м в Ц Н И И Г А и К , |
|||
п р е д у с м а т р и в а е т с я и спользование в к ач естве |
носителя |
картографического изображения тонких пленочных материа лов, отличающихся равномерностью вытяжки в продольном и поперечных направлениях при преобразовании плоскости
в полусферу. Это преобразование осуществляется на основе
т е р м и ч е с к о й |
о бработки |
п л ен ки и |
ее ф о р м и р о в а н и я в |
полусферу на |
специальном |
оборудовании. |
|
Картографическое изображение, |
наносимое на пленку, |
строи тся в видоизмененной р а вн оп ром еж уточн ой вдоль меридианов азимутальной проекции (В.М.Богинский, 1985) с учетом необходимых величин ее растяжений (деформаций), осуществляемых в процессе выполнения указанных работ.
х = pcosfl; |
y = psinfl; |
|
р = kxRz\ |
z = 90°-ср; |
а = -X. |
к х - постоянный параметр, определяемый с учетом заданной степени растяжения.
3 .1 0 . КАРТОГРАФ ИЧЕСКИЕ ПРОЕКЦИИ ТРЕХО СН ОГО ЭЛЛ И П СО ИДА . ИЗОМ ЕТРИЧЕСКИЕ КООРДИНАТЫ
Разработка проекций трехосного эллипсоида и более сложных регулярных поверхностей принципиально может выполняться с использованием различных систем координат. О д н а к о , н а и б о л е е о бщ ий, с т р о г и й и в то ж е в р е м я сравнительно простой способ получения проекций, особенно равноугольных, связан с использованием так называемых изометрических систем координат. При картографировании поверхностей шара и эллипсоида вращения разработка и исп о л ь зо ва н и е и з о м ет р и ч е с к и х систем коорд и н ат для получения картографических проекций больших трудностей не вызывает.
С л о ж н ее обстоит вопрос п о л у чен и я и зо м е т р и ч е с к и х координат для картографирования более сложных поверхнос тей, в частности поверхности трехосного эллипсоида.
Квадрат линейного элемента трехосного эллипсоида можно
представить в виде |
|
ds2 = Edu2 + 2FdudL + GdL2, |
(274) |
где с учетом принятой системы координат (см. раздел |
1, п.1.1.3). |
Е = d 2 sin2 и + с2 cos2 и > |
|
G = (d2 + d 2)cos2 и ; |
(275) |
F = - d d L sin и cos и ; |
|
Запишем уравнение связи квадратов линейных элементов (274) и плоскости и, следуя К.Якоби, разобьем его на два множителя
dx ± idy = {А± В’) jE d u + |
dL |
J l ± (r |
£ |
(276)
Будем задавать значения А и В' так, чтобы правые части этих уравнений стали полными дифференциалами.
Тогда, полагая F = 0 и записав
dx ± idy = / , (u, L)du ± if2 (и, L)-jGdL , |
(277) |
будем выполнять преобразования, в результате которых это уравнение будет действительно соответствовать выражению (276) и обеспечивать получение искомой проекции.
Учитывая (275), перепишем уравнение (277) в виде
dx ± idy = bf2(u,L) cos и |
A{U' L) |
d u t i U d 2 + d L)'/2dL |
|
|
bcosuf2(unsuf, ,.L) |
b\ |
L> |
Рассмотрим все члены этого выражения. |
|
||
Для равноугольных |
проекций следует записать |
f 2 (ч, L) COSW = — ,
т
где т - частные масштабы длин проекции.
С учетом приведенных выше формул имеем
(278)
(279)
т = у[Щ> = sec B°ijl - р 2 sin2 В° |
^ 1 + = . — |
(280) |
|
н |
Vi + z 2 cos2 В° |
||
|
|||
|
|
Принимая во внимание квадрат линейного элемента в изометрической форме вида (21) и выражения (279), (280), можно также записать
Р = bf2(u,L)cosu - bcosB0 |
Vl + Z2 cos2 B° |
(281) |
|
|
p 2 sin2 2?°) |
П о т р е б у е м , ч то б ы в п о л у ч а е м о й п р о е к ц и и д л и н ы |
|
сохранялись на экваторе. Тогда |
из (278) будем иметь |
^ . \ ) ^ d L ^ \ L\( d ^ d l p d L ,
|
|
|
|
|
о |
|
|
о |
|
|
|
|
Vzez; |
|
|
|
y = bx] |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Конкретные значения изометрических долгот |
rj и ординат |
||||||||||||
у можно вычислить по формулам |
|
|
|
|
|||||||||
г] = B0L + В5 sin 2L - |
Вь sin 4L - |
В7 sin 61 |
- Bs sin 8 L+ ..., |
(283) |
|||||||||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
d |
1 |
|
1Ar2 |
13 , 4 |
326 |
|
, 6 |
1877 ,g |
|
|
|
||
2?0 |
= 1 |
+ —к+ — к |
+ -т ^гк |
|
+—----- |
|
|
|
|||||
0 |
|
|
4 |
64 |
|
1600 |
|
|
16384 |
|
|
|
|
о |
1 / 2 |
3 |
. 4 |
9 5 ; б |
735 |
. § |
|
|
|
|
|||
|
4 |
+ Тб |
|
+ 51^ + 4096 |
+ |
’ |
|
(284) |
|||||
? |
- |
1 |
к 4 + |
5 |
А:6 |
121 |
£ 8н |
|
|
|
|
||
? 6 ~ 6 4 * + 256* |
4096 |
|
Н |
|
|
|
|
||||||
д |
= |
15 |
t.6 |
175 , 8 . |
|
|
|
121 |
8 |
|
|
||
7 |
512 |
8192 |
|
|
|
8 |
16384 |
|
|
||||
Теперь, |
для того чтобы действительно F = 0 и можно было |
||||||||||||
перейти |
от |
вы р аж ен и я (276) |
|
к |
вы раж ен и ям |
(277), |
(278), |
необходимо только установить конкретное выражение для члена
/ ,( м Д ) |
|
) = -------Т~(— Т\ • |
(285) |
cos и/2(и,Ь) |
|
Положим, что в первом приближении
Ф(u,L)du - — ^— j E d u = (d2 tg2 и + c2)/2du = ddx .
COS U |
' |
/ |
|
Учитывая, что |
|
|
|
tgM = -^-tg5°; |
du = ^-cos2 usee2 B°dB°y |
||
d |
|
d |
|
и положив |
|
|
|
|
d l l - p 2) |
|
|
M' = --------i |
|
|
|
(l - |
p 2sin2 B°) |
|
|
|
d |
|
r' = N'cosB°.(286) |
N ' = ---------- —---------j—; |
|||
(l - |
p 2sin2 i?°) |
|
М ' |
(287) |
dx = — dB°. |
Интегрируя выражение (287) вдоль данного меридиана,
для которого d = const, р = const, напишем
|
|
т = In U'; |
V = tg^45°+ — j j |
tg ^ 4 5 °+ ^ °}; |
|
|||
|
|
v|/°= arcsin(psin 5°), |
|
|
|
|||
где |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tg £ ° = tg 5 (l |
+ z 2)^ ; |
p 2 = l - ( ^ ) 2- |
|
|||
Из |
(278) в данном |
приближении |
будем иметь |
|
||||
|
|
|
|
x = b d - т = Л;', |
|
(288) |
||
где |
- значение |
изометрической широты |
|
|||||
|
Т е п е р ь , и м е я и з о м е т р и ч е с к и е к о о р д и н а т ы |
г| и |
||||||
и с п о л ь з у я |
ф о р м у л ы |
общ ей |
т е о р и и |
к а р т о г р а ф и ч е с к и х |
||||
проекций, |
можно |
пол у чи ть р а зл и ч н ы е р авноугольны е и |
другие по характеру искажений картографические проекции трехосного эллипсоида.
В таблице 12 приведены результаты вычислений изомет рических координат, частных масштабов длин га - по строгой формуле, га' - по значениям абсцисс численными методами, а такж е прямоугольных координат равноугольной цилиндри ческой проекции трехосного эллипсоида для картографирова ния поверхности Фобоса (главный масштаб 1:100 ООО)
Заметим, что трехосные эллипсоиды приняты для аппроксимации спутников Марса-Фобоса (д=13,5 км; 6=10,7 км; с=9,6 км), Деймоса (д=7,5 км; 6=6,0 км; с=5,5 км) и для спутника Юпитера - Амальтея (д=135 км; 6=85 км; с=77,5 км) (Тюфлин Ю.С., Абалкин В.К. Системы координат и элементы вращения планет и их спутников. Геодезия и картография. М., 1979, N912, с.34-41.
|
|
0° |
30° |
60° |
90° |
|
т |
1.0 |
1.0 |
1.0 |
1.0 |
|
т' |
1.0 |
0.999662 |
0.997758 |
1.0 |
0° |
х |
0.0 |
0.0 |
0.0 |
0.0 |
|
У |
0.0 |
69.56 мм |
133.20 мм |
190.54 мм |
|
Л |
0.0 |
0.650120 |
1.244842 |
1.605729 |
20° |
т |
1.032951 |
1.042609 |
1.050631 |
1.051968 |
|
т' |
1.032951 |
1.042051 |
1.050965 |
1.052107 |
|
X |
24,83 мм |
27.20 мм |
30.04 мм |
30.94 мм |
|
4 |
0.232056 |
0.254206 |
0.2800748 |
0.289159 |
О О
т1.164492 1.207692 1.245069 1.251704
|
1.164923 |
1.203668 |
1.244275 |
1.247087 |
X |
56.76 мм |
61.58 мм |
66.59 мм |
67.84 мм |
%0.530467 0.575607 0.622336 0.634019
Аналогично могут получены и вычислены другие проекции трехосного эллипсоида.