- •201-2007 Методические указания
- •1. Тепловое излучение
- •1.1. Теоретическое введение к лабораторным работам 3.01 и 3.02
- •1.1.1. Характеристики теплового излучения
- •1.1.2. Закон Кирхгофа
- •1.1.3. Закон Стефана — Больцмана
- •1.1.4. Закон смещения (первый закон) Вина
- •1.1.5. Второй закон Вина
- •1.1.6. Оптическая пирометрия
- •1.2. Лабораторная работа 3.01. Определение температуры оптическим пирометром
- •1.2.1. Описание установки и методики измерений
- •1.2.2. Порядок выполнения работы
- •1.3. Лабораторная работа 3.02. Изучение теплового излучения
- •1.3.1. Описание установки и методики измерений
- •1.3.2. Порядок выполнения работы
- •1.4. Теоретический минимум
- •2. Фотоэффект
- •2.1. Теоретическое введение
- •2.2. Лабораторная работа 3.03. Исследование внешнего фотоэффекта
- •2.2.1. Описание установки и методики измерений
- •2.2.2. Порядок выполнения работы
- •2.2.3 Теоретический минимум
- •2.3. Лабораторная работа 3.04. Исследование фотоэлемента
- •2.3.1. Описание установки и методики измерений
- •2.3.2. Порядок выполнения работы Внимание! Переключатель п, расположенный на лицевой панели установки, должен находиться в положении вах!
- •2.3.3. Теоретический минимум
- •3. Атом водорода
- •3.1. Теоретическое введение
- •3.2. Лабораторная работа 3.05. Изучение спектра атома водорода
- •3.2.1.Описание установки и методики измерений
- •3.2.2. Порядок выполнения работы
- •3.2.3. Теоретический минимум
- •БИблиогрфический список
- •Содержание
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
1.1.2. Закон Кирхгофа
Испускательная и поглощательная способности любого тела взаимосвязаны:
(1.4)
где индексы: 1, 2, ... , n - относятся к разным телам. Данное соотношение, установленное впервые Кирхгофом на основе термодинамических расчетов, получило название закона Кирхгофа. В соответствии с (4) отношение испускательной и поглощательной способностей не зависит от материала тела и является универсальной функцией длины волны (частоты) и температуры. Для абсолютно черного тела:
(1.5)
Следовательно, универсальная функция Кирхгофа φ(λ,Τ) есть не что иное, как испускательная способность абсолютно черного тела.
Модель абсолютно черного тела позволяет экспериментально изучать распределение энергии в спектре этого излучения. Для этого необходимо стенки полости (рис.1.1) поддерживать при некоторой постоянной температуре и исследовать излучение через малое отверстие. Разлагая это излучение в спектр, и измеряя интенсивность различных участков спектра, например, с помощью термопары можно получить экспериментальные кривые распределения энергии в спектре абсолютно черного тела. Результаты таких опытов при различных температурах представлены на рис. 1.2.
И
Рис. 1.2
1.1.3. Закон Стефана — Больцмана
Энергетическая светимость абсолютно черного тела пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры
(1.6)
Величина σ называется постоянной Стефана - Больцмана, ее экспериментальное значение
σ = 5,67· 10-8 Вт / м2К4 .
С учетом (6) энергия, испускаемая за время t абсолютно черным телом с излучающей поверхности S при постоянной температуре Т, определяется выражением:
(1.7)
Если абсолютно черное тело окружено средой с температурой Т0 то, оно будет не только излучать, но и поглощать энергию, излучаемую самой средой. В этом случае мощность, теряемая вследствие излучения c единицы площади, выражается формулой
(1.8)
К реальным телам закон Стефана - Больцмана не применим, так как наблюдения дают более сложную зависимость R(T). Для серого тела
(1.9)
где α - коэффициент теплового излучения серого тела.
1.1.4. Закон смещения (первый закон) Вина
Длина волны λmax, на которую приходится максимум испускательной способности абсолютно черного тела, обратно пропорциональна абсолютной температуре
(1.10)
где b=2,9∙10-3м∙к – постоянная Вина.
Таким образом, при повышении температуры растет не только полное излучение, но и изменяется распределение энергии по спектру. При малых температурах тела излучают главным образом инфракрасные лучи, а по мере повышения температуры излучение делается красноватым, оранжевым и, наконец, белым.