- •Министерство образования и науки российской федерации
- •Исследование электроразрядных эксимерных лазеров пояснительная записка
- •«Национальный исследовательский
- •6. Консультанты по разделам выпускной квалификационной работы
- •7. Дата выдачи задания на выполнение выпускной квалификационной работы
- •Содержание
- •1 Особенности работы и применения электроразрядных эксимерных лазеров
- •1.1 Образование эксимерных молекул
- •1.2 Способы создания активной среды электроразрядных эксимерных лазеров и системы накачки рабочей смеси
- •1.2.2 Схема с перезарядкой емкости на емкость и искровой предыонизацией
- •А) односторонняя б) двухсторонняя
- •1.3 Источники предыонизации газа
- •1.3.2 Рентгеновская предыонизация
- •1.4 Системы прокачки рабочей смеси
- •2 Экспериментальные приборы и методики измерений
- •3 Экспериментальные результаты и их обсуждение
- •3.1 Расчет характеристик вентилятора и свойств газового тракта лазера
- •Рассмотрим некоторые зависимости для вентилятора.
- •Расчет охлаждения газовой смеси теплообменника.
- •3.2 Экспериментальные установки и их характеристики
- •3.2.1 Исследование электроразрядных импульсно-периодических лазеров на модекуле KrF*
- •3.2.2 Исследование электроразрядных импульсно-периодических лазеров на модекуле XeCl*
- •4. Метод лазерной абляции
3.2 Экспериментальные установки и их характеристики
3.2.1 Исследование электроразрядных импульсно-периодических лазеров на модекуле KrF*
В процессе работы в ИСЭ СО РАН разработано два лазера с возможностью использования их в лазерном лидарном комплексе [40].
На рисунке 13 представлена фотография лазерного макета без крышки.
Блок задающего генератора, платы управления и связи с компьютером
Блок управления по сетевому питанию и автоматы защиты
Корпус высоковольтного источника питания
Источники питания тиратрона и генератор запуска
Корпус высоковольтного запуска тиратрона
Газовый корпус лазера
Тиратрон ТПИ1-10k/20
Батарея накопительных конденсаторов
Батарея разрядных конденсаторов
Разрядная лазерная камера
Юстируемый фланец окна
Холодильник тиратрона
Некоторые характеристики разработанных лазеров:
– Зарядное напряжение на накопительной емкости составляет 18-24 кВ,
– Максимальная энергия генерируемого импульса излучения - 400 мДж,
– Длительность импульса на уровне половины его мощности - 16 нс,
– Размеры лазерного пучка в поперечном сечении 7х21 мм2,
– Частота работы в импульсно периодическом режиме - 100 Гц.
П
L2
L3
L1
C1
R1
R2
R3
C2
ТПИ3-10k/20 РП
Рисунок 14 – Принципиальная электрическая схема лазера
C1= 57,4нФ; C2=37,4нФ; L1=100 мкГн; L2=150 нГн; L3=4 нГн.
R3 – токовый шунт, R1/R2 – омический делитель
На рисунке 15 представлены вольт-амперные характеристики разряда для смеси F2/He:Kr:Ne=120:80:3200.
Рисунок 15 – Осциллограммы тока, напряжения на разрядном промежутке и временная форма лазерного импульса для работы лазера на молекуле KrF*
Активный объем : 7 × 2,15 × 450 мм3, Р = 3,7 атм, U0 = 24 кВ, E = 0,4 Дж для KrF лазера.
КПД лазера (запасенная энергия/энергия излучения) составило 2,42%.
Пучок лазерного излучения регистрировался на выходе из лазера на фотобумаге. Размеры лазерных пучков сопоставимы и равны 7х21 мм2. Полученный лазерный пучок представлен на рисунке 16.
Рисунок 16 – пучок, полученный для смеси F2/He: Kr:Ne-120:80:3200, при давлении P = 3,4 атм
На сегодняшний момент проблема получения объемного разряда без неоднородностей еще не решена, так как, самостоятельный объемный разряд по своей природе неустойчив [11] и спустя определенное время в разряде возникает искровой канал. Процессу контракции разряда способствуют многие факторы это: неоднородное распределение начальных электронов в разрядном объеме, неравномерность распределения электрического поля в межэлектродном промежутке, влияние внешней цепи. Контракция разряда начинается с появления катодных пятен, к которым впоследствии привязываются диффузионные каналы [11]. Катодные пятна, как правило, локализуются в областях с повышенной неоднородностью электрического поля, например возле микроострий, или других микровключений на электродах.
На сегодняшний момент, в литературе, имеются несколько работ, в которых был получен объемный разряд без катодных пятен, в условиях соответствующих лазерному режиму. Например, в работе [41] экспериментальные исследования проводились на специальной установке, в которой зажигался объемный разряд размерами 4х10х18 мм3, предыонизация разрядного промежутка осуществлялась от рентгеновского источника который создавал однородную и высокую плотность начальных электронов 109.
На рисунке 17 показана фотография интегрального во времени свечения разряда.
В этом случае видимые катодные пятна практически отсутствуют. Это препятствует развитию процесса контракции разряда. При этом можно заметить, что объемный разряд не является однородным.
Рисунок 17 – Интегральное во времени свечение разряда для смеси
F2/He: Kr:Ne-120:80:3200, при давлении P = 3,4 атм
В настоящее время лазерные лидарные системы широко применяют для дистанционного контроля температуры и состава атмосферы. Тем не менее, задачи повышения чувствительности обнаружения и идентификации газовых молекулярных примесей в атмосфере c концентрацией менее 1 ppb, уменьшение шумовой компоненты в регистрирующем сигнале и увеличение пространственного разрешения остаются достаточно сложными и актуальными.
С нашей точки зрения, наиболее перспективным методом обнаружения в атмосфере паров веществ, содержащих оксид азота, является лазерная фотодиссоциация (Pulsed Laser Photodissociation (PLP)) с последующей вынужденной флуоресценцией (Laser Induced Fluorescence (LIF)), (PLP/ LIF) [42–44]. Данный метод является очень чувствительным и весьма перспективным для практических применений в экологии и задач антитеррора.
Для реализации данного метода требуется узкополосное лазерное излучение в ультрафиолетовой области спектра вблизи линии 247,8 нм. Одним из подходящих для данных целей источником излучения может быть KrF-лазер.
Разработана уникальная ультрафиолетовая лазерная система для лидарного комплекса, предназначенного для обнаружения в атмосфере молекул оксида азота. Электроразрядная KrF-лазерная система позволяет получать высококогерентный лазерный пучок практически с одинаковой энергией в спектральном диапазоне 247,5-249,5 нм. На краю контура усиления в области 247,5-247,8 нм система обеспечивает пучок с энергией 0,3 Дж, длительностью импульса 16 нс и шириной линии 2 пм.
Созданная KrF лазерная система состоит из двух электроразрядных лазеров серии EL, описанных выше. Данные лазеры, в режиме свободной генерации, обеспечивают энергию излучения в импульсе 0,4 Дж и работают с частотой повторения импульсов до 100 Гц. В лазерах использовалась двухконтурная схема накачки (рисунок 18).
Рисунок 18 – Принципиальная электрическая схема накачки лазерной системы C1 = С3 = 57,4нФ; C2 = С4 = 37,4нФ; L1 = L5 = 10 мкГн; L4 = L6 = 100 мкГн; L2 = L7 = 150нГн; L3 = L8 = 4нГн; VL1,2 – псевдоискровой тиратрон ТПИ1-10к/20; R3 – токовый шунт, R1/R2 – омический делитель
Автоматическая предыонизация разрядного промежутка осуществлялась УФ – излучением, которое возникало при срабатывании искровых промежутков, установленных в первом контуре электрической цепи. Емкости накопительного и разрядного конденсаторов составляли 57,4и 37,4 нФ, соответственно. В качестве коммутаторов использовались тиратроны ТПИ1-10k/20.
Величина индуктивности первого и второго разрядного контура соответствовала значениям 150 и 4 нГн, соответственно. Зарядка накопительных конденсаторов до напряжения 24 кВ, осуществлялась от высоковольтного источника питания. Запуск тиратронов осуществлялся с помощью генератора высоковольтных импульсов, обеспечивающего два поджигающих импульса 6 кВ с регулируемой во времени задержкой ±20 нс, разброс срабатывания между двумя тиратронами составлял менее 2 нс. В ходе экспериментов использовалась газовая смесь Ne/Kr/F2/Нe при полном давлении 3,1 атм. Изменение величин индуктивности и емкостей в цепи накачки двух отдельных KrF лазерных модулей позволяет использовать один коммутатор в объединенной цепи накачки данной лазерной системы и получить запаздывание срабатывания между ними с точностью в 20±0.5 нс.
Энергия, запасенная в первом конденсаторе равна 16,5 Дж, энергия, поступающая в разряд 10,8 Дж. Энергия генерируемого импульса излучения составляет 400 мДж. Эффективность лазера относительно энергии накачки составляет 3,7% и 2,42% относительно энергии первого конденсатора.
Длительность импульса на уровне половины его мощности - 30 нс. Размеры лазерного пучка в поперечном сечении 7х21 мм.
На рисунке 19 представлена фотография опытного образца компактного УФ лазерного излучателя на основе KrF лазерной системы.
Рисунок 19 – Фотография лазерного лидарного комплекса
На рисунке 20 представлена блок-схема запуска лазерной системы.
Рисунок 20 – Блок-схема запуска лазерной системы
На рисунке 21 представлена пневматическая схема управления напуском газа в лазер.
Рисунок 21 – Пневматическая схема управления напуском газа в лазер.
Для управления работой лазера используется персональный компьютер с разработанной и установленной на него программой. На монитор пользователя выводятся окна (Windows) с необходимыми командами (Рисунок 22).
Рисунок 22 – Вид окна управления работой лазерной системы
Управление возможно с каждым лазером отдельно.
На панель выводятся:
напряжение зарядки накопительной батареи;
давление в рабочей камере;
счетчики импульсов;
кнопки вкл/выкл питания системы;
кнопки вкл/выкл питания генератора запуска;
кнопки вкл/выкл запуска работы лазера;
сигналы неисправностей и блокировок лазера;
предупредительные сигналы работы лазера и срабатывания блокировок.
Наполнение газами происходит в автоматическом режиме. На рисунке 23 представлен вид окна управления газовой системой.
Рисунок 23 – Вид окна управления работой газовой системы
Управление возможно с каждым лазером отдельно.
На панель выводятся
Давление в лазерной камере;
Кнопка переключения режима ручной/автоматический;
Кнопки управления клапанами для газовых трактов (Ne, He, Kr, F2, насос, лазерная камера);
Таблицы установок парциальных давлений в газовой смеси;
Сигналы аварийных ситуаций.