- •Стистическая физика
- •РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГИББСА
- •1. Каноническое распределение
- •2 Свободная энергия и статистическая сумма
- •3 Распределение Максвелла
- •4. Большое каноническое распределение
- •5. Свяь большого канонического распределения с каноническим
- •ИДЕАЛЬНЫЕ ГАЗЫ
- •1 Распределение Больцмана
- •2 Термодинамические функции и уравнение состояния идеального газа
- •3. Теорема о равномерном распределении кинетической энергии по степеням свободы и теорема о вириале
- •4 Многоатомные газы. Вращение молекул
- •5 Уравнение состояния и статистический интеграл двухатомного газа
- •Распределение Ферми-Дирака и Бозе-Энштейна
- •1. Общие свойства ферми- и бозе-газов
- •2. Статистика Бозе
- •3. Статистика Ферми
- •5. Ферми- и Бозе-газы элементарных частиц
- •6 Вырожденный электронный газ
- •7 Черное излучение
- •8. Вырожденный Бозе-газ. Конденсация Бозе - Эйнштейна
- •Реальный газ. Групповое разложение в теории газов
- •Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •ФЛУКТУАЦИИ
- •1. Флуктуации энергии
- •2 Флуктуации числа частиц в заданном объеме
- •3. Функции распределения и моменты распределения случайной непрерывной величины. Нормальное распределение
- •4. Флуктуации основных термодинамических величин
Статфизика |
38 |
импульса: ε = р2/2т. Фотоны же не имеют массы покоя, и их энергия зависит от импульса линейно, а не квадратично: ε = рс. Это и является причиной указанного выше отличия.
8. Вырожденный Бозе-газ. Конденсация Бозе - Эйнштейна
Рассмотрим свойства Бозе-газа при низких температурах, когда эффекты вырождения играют важную роль. Это видно уже из того, что у Бозе-газа состоянием наименьшей энергии, в котором газ находится при Т = 0, должно быть состояние с Е = 0, когда все
частицы находятся в квантовом состоянии с εk = 0. Такое состояние возможно благодаря тому, что в статистике Бозе в данном квантовом состоянии может находиться любое число частиц.
Полное число частиц в Бозе-газе определяется формулой
(1)
Если перейти от суммирования по дискретным квантовым состояниям к к интегрированию по непрерывно изменяющейся энергии частицы ε, то получается уравнение
при заданной концентрации п = N/V=const |
(2) |
|
|
f(T,m)=n=const Þ m=j(n,T) |
(3) |
Если понижать температуру Т, то химический потенциал μ, определяемый соотношением (3), будет увеличиваться, т.е. будучи отрицательным, уменьшаться по абсолютной величине. Химпотенциал достигает своего наибольшего значения μ=0 при некоторой температуре Т=То, которая определяется уравнением,
получающимся из (2) при μ = 0 и Т =То, т.е. уравнением
(4)
Интеграл равен 2.3, так что
(4а)
откуда
(5)
При Т < То , т.е. при понижении температуры Бозе-газа частицы должны скапливаться в состоянии с наименьшей энергией ε=0, пока при Т = 0 они не
Статфизика |
39 |
перейдут туда все.
Поэтому при Т < То дело обстоит следующим образом. Частицы с ε>0 распределены по формуле, соответствующей распределению Бозе при μ=0:
Полное число этих частиц
(6)
Это выражение переходит в выражение для полного числа частиц N, если Т —> То. Из соотношений (4а) и (6) легко получить
Остальные частицы находятся в квантовом состоянии с ε=0. Их число
Эти частицы не дают вклада ни в энергию Бозе-газа, ни в давление, ни в энтропию. Величины Е, Р и S определяются частицами с ε>0. Из выражения для No видно, что число покоящихся частиц стремится к нулю при Т —>То и стремится к N при Т —>0. Таким
образом, при Т—>0 все частицы скапливаются на основном уровне с ε=0. Это явление называется конденсацией Бозе - Эйнштейна.
Подчеркнем, что в данном случае речь идет не об обычной конденсации, т.е. переходе газа в жидкость, а о конденсации в импульсном пространстве, при которой накапливаются
покоящиеся частицы (ε=р2/2т=0).