- •Небесная механика
- •Постановка задачи
- •Уравнения движения
- •Интеграл Якоби
- •Поверхности Хилла (поверхности нулевой скорости)
- •Особые точки поверхностей нулевой скорости
- •Коллинеарные точки Лагранжа
- •Компланарные (тригональные) точки Лагранжа
- •Дополнительное рассмотрение: линии Хилла в плоскости орбиты
- •Дайте понятие биполярных координат.
- •Критерий Тиссерана
Интеграл Якоби
Уравнения движения тела Р в форме [9] имеют интеграл, названный интегралом Якоби.
Если уравнения системы [9] умножить соответственно на и сложить, то
Полученное уравнение может быть проинтегрировано, так как силовая функция U зависит только от координат x, y, z и явно от времени не зависит . {1} Выражение в скобках справа представляет собой полную производную. Получим
, где С – постоянная интегрирования.
[10]
Здесь V – скорость тела Р бесконечно малой массы во вращающейся системе отсчета. Выражение [10] называется интегралом Якоби. Он был открыт Якоби в 1836 году. Применение его к выяснению свойств движения тела Р было указано значительно позднее Хиллом.
Смысл интеграла Якоби в том, что скорость тела бесконечно малой массы зависит только от координат и от расстояния до тел конечной массы. {2}
Этот интеграл применяется строго в замкнутой системе 3-х тел, одно из которых, бесконечно малой массы. {3}
Чтобы решить задачу полностью, надо найти еще 5 интегралов. Брунс доказал, что при употреблении прямоугольных координат не существует никаких новых алгебраических интегралов, а Пуанкаре показал, что при употреблении в качестве переменных элементов нет также новых однозначных трансцендентных интегралов.
ВОПРОСЫ.
-
При выводе интеграла Якоби из системы уравнений движения путем суммирования получают уравнение и интегрируют его. Почему это возможно?
-
В чем смысл интеграла Якоби?
-
Где применяется интеграл Якоби?
Поверхности Хилла (поверхности нулевой скорости)
Уравнение [10] дает соотношение между квадратом скорости и координатами тела Р относительно вращающихся осей. Поэтому, если постоянная интегрирования С определена численно начальными условиями, то уравнение [10] определяет скорость, с которой движется бесконечно малое тело во всех точках вращающегося пространства. Обратно, для данной скорости уравнение [10] дает геометрическое место точек относительного пространства, в которых может находиться бесконечно малое тело. {1}
В частности, если скорость V в этом уравнении положить равной нулю, то оно определит поверхности, на которых скорость будет равна нулю. {2} С одной стороны от этих поверхностей скорость будет действительна, а с другой – мнима (так как V2 имеет разные знаки). {3}
[11]
Действительно, последнее слагаемое справа постоянное и отрицательное, а первые три слагаемых справа переменны и положительны. Если V2=0, то по разные стороны от этой поверхности V2 будет иметь противоположные знаки.
Другими словами, тело Р может двигаться с одной стороны поверхности и не может двигаться с другой, где V2<0.
Несмотря на то, что вообще невозможно сказать какой будет орбита, все же это деление относительного пространства покажет, в каких частях бесконечно малое тело может двигаться и в каких частях не может в соответствии с выбранным значением постоянной С.
Поверхность Хилла – это поверхность раздела областей возможного и невозможного движений тела бесконечно малой массы. {4} Никакой другой информации о траектории движения интеграл Якоби не дает. {5}
Уравнение поверхностей нулевой относительной скорости имеет вид:
[12]
Изучим формы поверхностей нулевой скорости при различных значениях С.
Так как в [12] входят только квадраты координат y и z, то поверхности нулевой скорости симметричны относительно плоскостей y=0 (xz) и z=0 (xy) {в [12] можно заменить y на -y, z на -z, не нарушая равенства}. Если массы тел S и J равны (m1 = m2), то поверхности симметричны и относительно плоскости x=0 (yz).
Предположим сначала, что С очень большое число С=С1. В этом случае поверхность [12] состоит из трех отдельных поверхностей. В самом деле, левая часть уравнения может быть очень большой только в точках, в которых хотя бы один из трех членов этой части принимает очень большие значения.
В точках, где очень велико, второе и третье слагаемые очень малы, так что уравнение можно записать так:
, [13]
где очень малая по сравнению с С1 положительная величина.
Таким образом, поверхность [13] (назовем ее асимптотическим цилиндром) лежит внутри цилиндра и асимптотически к нему приближается.
Если r1 близко к нулю, то первое и третье слагаемое очень малы. Уравнение [12] принимает, следовательно, вид
, [14]
где и очень мало по сравнению с С1.
Уравнение [14] представляет замкнутую поверхность, заключающую точку S. При эта поверхность в пределе обращается в сферу бесконечно малого радиуса с центром в S (назовем ее квазисферой). Легко видеть, что квазисфера [14] целиком заключает внутри себя сферу , причем больше всего она удаляется от этой сферы в плоскости xy {z=0, поэтому вклад первого слагаемого в максимальный}, а особенно – по направлению к точке J {r1 минимально, поэтому вклад третьего слагаемого в максимальный}. Квазисфера имеет, таким образом, грушевидную форму.
Третью часть поверхности нулевой скорости образует аналогичная квазисфера
, [15]
окружающая точку J и вытянутая по направлению к точке S.
На рисунках 2.1, 2.2 и 2.3 представлены сечения координатными плоскостями поверхностей нулевой скорости в рассмотренном случае, когда постоянная Якоби С=С1 очень велика. Область невозможного движения расположена внутри асимптотического цилиндра, но вне квазисфер.
На рисунках 3.1, 3.2 и 3.3 показаны сечения поверхностей нулевой скорости для значения постоянной С=С2, при котором появляется общая точка у квазисфер. Дальнейшее уменьшение С приводит к слиянию квазисфер и образованию поверхности, имеющей форму гантели, с узкой перемычкой, через которую тело Р может перейти из окрестностей одного тела конечной массы в окрестности другого.
На рисунках 4.1, 4.2 и 4.3 показаны сечения поверхностей нулевой скорости для значения постоянной С=С3, при котором появляется общая точка у одной из квазисфер и асимптотического цилиндра.
На рисунках 5.1, 5.2 и 5.3 показаны сечения поверхностей нулевой скорости для малого значения постоянной С=С4, при котором рассматриваемые поверхности обратились в одну двуполостную. При дальнейшем уменьшении С полости этой поверхности уходят на бесконечность. Область невозможного движения сократилась до двух небольших несвязных областей.
Те точки пространства OXYZ, в которых начинается слияние отдельных частей поверхностей нулевой скорости, являются, очевидно, особыми точками этих поверхностей.
Поверхности [12] разделяют области возможного и невозможного движений. Вне асимптотического цилиндра [13] и внутри квазисфер [14] и [15] имеем V2>0 {см. [11] -}, а потому движение возможно. Более того, если в начальный момент времени тело Р находится внутри одной из квазисфер, то оно всегда остается там, поскольку не может пересечь поверхность нулевой скорости; аналогично, если в начальный момент времени тело Р находится вне асимптотического цилиндра, то оно никогда не проникнет к телам S и J.
При уменьшении С область возможных движений будет расширяться {6} и при достаточно малых значениях С она будет заключать всю плоскость xy. Так при С=С4 движения будут невозможны на плоскости xy лишь внутри небольших областей, ограниченных кривыми, которые при дальнейшем уменьшении С будут сжиматься, обратятся в точки (указанные на рис.5.1 крестиками – это тоже особые точки), а затем совсем исчезнут. После этого поверхность нулевой скорости разделится на две не имеющие общих точек части, одна из которых будет находиться выше плоскости xy, а другая – ниже.
Все вышеизложенное было впервые получено Хиллом и применено к движению Луны. Если, пренебрегая эксцентриситетом орбиты Земли, считать, что движение Луны (тело Р) удовлетворяет уравнениям ограниченной задачи 3-х тел, то ему соответствует значение постоянной Якоби, принадлежащее замкнутой кривой с максимальным расстоянием от центра Земли, равным 109.7 экваториального радиуса. Хилл сделал следующий вывод: «Таким образом, если пренебречь эксцентриситетом земной орбиты, мы имеем строгое доказательство существования верхнего предела радиус-вектора Луны». {7}
ВОПРОСЫ.
-
Верно ли утверждение, обратное интегралу Якоби?
-
Как определяется поверхность нулевой скорости?
-
Может ли тело Р пересечь поверхность нулевой скорости и почему?
-
Что такое поверхность Хилла?
-
Что говорит о траектории движения тела бесконечно малой массы интеграл Якоби?
-
С уменьшением константы Якоби область возможных движений тела бесконечно малой массы расширяется или сужается?
-
Каким образом Хилл обосновал существование верхнего предела радиус-вектора Луны?