- •2. Ядерный магнитный резонанс и его использование
- •3. Спиновая зависимость ядерных сил.
- •4. Модели ядер. Оболочная модель ядра.
- •5. Оболочная модель ядра
- •6. Обобщённая модель ядра
- •7. Законы сохранения в ядерных реакциях.
- •8. Ядерные реакции. Механизмы ядерных реакций.
- •9. Радиоактивность. Природная и искусственная радиоактивность. Статический характер радиоактивного распада.
- •10. Уравнение вечного равновесия и его использование.
- •12. - Распад
- •14. К-захват.
- •2.Энергия активации ядра(барьер деления).
- •3. Энергетическая зависимость деления изотопов урана
- •4. Масса, заряд и энергия осколков деления.
- •5.Энергетический спектр нейтронов деления.
- •6.Элементарный акт деления тяжёлых ядер
- •7.Цепная реакция деления тяжёлых ядер.
- •8.Критическая масса.
- •9.Энерговыделение при делении тяжёлых ядер.
- •13.Каналы реакции при взаимодействии нейтронов с ядрами.
- •17. Резонансні нейтрони
- •20.Летаргия нейтронов
- •22. Спектрометрия нейтронов.
- •23.Ослабление нейтронного потока разными материалами
- •17.Затриманні нейтроны та механізм їх виникненя
20.Летаргия нейтронов
При решении многих задач удобно энергию нейтронов выражать в логарифмическом, безразмерном виде через величину, называемую Летаргией
;;
где-начальная энергия нейтронов(нейтронов деления)
В начальный момент для нейтронов источника(деления) летаргия равна нулю, а по мере замедления ее величина возрастает.
Изменение летаргии в результате столкновения
Где -летаргия до столкновения ;-летаргия после столкновения;-энергия до столкновения;-энергия после столкновения. Поскольку, то среднелогарифмический декремент энергииможно рассматривать как среднее изменение летаргии нейтрона при одном столкновении. Значение энергии определяется из выражения
С учетомПолучаем
Где-поток в зависимости от летаргии. Переход от переменной энергии к переменной летаргии можно выполнить следующей зависимостью:
Для функции источников эта зависимость принимает вид
21Дифузія теплових нейтронів . Рассмотрим сначала среднюю потерю энергии быстрого нейтрона при столкновении с ядром водорода — протоном. Так как массы протона и нейтрона примерно равны, то баланс энергии при
столкновении имеет вид
где E0 i v — начальные энергия и скорость нейтрона, vn i vp — соответственно скорость нейтрона и протона после столкновения. Поскольку в системе центра инерции рассеяние изотропно, то в среднем протон и нейтрон и в лабораторной системе имеют после столкновения одинаковые энергии (благодаря равенству их масс):
где Ег— средняя энергия нейтрона после столкновения. Если нейтрон сталкивается с более тяжелым ядром, то средняя потеря энергии при столкновении уменьшается где
замедление идет тем эффективнее, чем легче ядра замедлителя. От хорошего замедлителя требуется, чтобы он слабо поглощал нейтроны. Идеальным замедлителем является гелий, который нейтронов вообще не поглощает. Очень малы сечения поглощения нейтронов на дейтерии и кислороде. Приемлемым, но несколько худшим замедлителем является обычная вода Н2О, так как водород поглощает нейтроны заметно интенсивнее, чем Время замедления нейтрона невелика.
Важнейшей характеристикой процесса замедления является длина замедления.Общая картина движения нейтронов описывается функцией распределения f (г, V, t), дающей плотность вероятности в пространстве координат и скоростей нейтронов.
22. Спектрометрия нейтронов.
Согласно квантовомеханическим представлениям нейтрон, как и любая другая частица, обладает волновыми свойствами. Эти волновые свойства будут влиять на процесс распространения нейтронов в веществе только в том случае, если дебройлевская длина волны X по порядку величины равна или превышает межатомные расстояния. Проходя через кристалл, тепловые претерпевают дифракционное рассеяние. Это рассеяние проявляется в том, что при попадании пучка нейтронов в кристалл возникают новые пучки, идущие в направлениях, отличающихся от первоначального. Возможно отражение пучка нейтронов о монокристалл. Интенсивность отражения нейтронов, определяется тем, насколько интенсивно рассеиваются нейтроны.отдельными ядрами, т. е. сечением упругого рассеяния нейтрона ядром.
Коэффициент преломления нейтронных волн веществом n связан с когерентной амплитудой:
- число рассеивателей в вещества.