- •2. Ядерный магнитный резонанс и его использование
- •3. Спиновая зависимость ядерных сил.
- •4. Модели ядер. Оболочная модель ядра.
- •5. Оболочная модель ядра
- •6. Обобщённая модель ядра
- •7. Законы сохранения в ядерных реакциях.
- •8. Ядерные реакции. Механизмы ядерных реакций.
- •9. Радиоактивность. Природная и искусственная радиоактивность. Статический характер радиоактивного распада.
- •10. Уравнение вечного равновесия и его использование.
- •12. - Распад
- •14. К-захват.
- •2.Энергия активации ядра(барьер деления).
- •3. Энергетическая зависимость деления изотопов урана
- •4. Масса, заряд и энергия осколков деления.
- •5.Энергетический спектр нейтронов деления.
- •6.Элементарный акт деления тяжёлых ядер
- •7.Цепная реакция деления тяжёлых ядер.
- •8.Критическая масса.
- •9.Энерговыделение при делении тяжёлых ядер.
- •13.Каналы реакции при взаимодействии нейтронов с ядрами.
- •17. Резонансні нейтрони
- •20.Летаргия нейтронов
- •22. Спектрометрия нейтронов.
- •23.Ослабление нейтронного потока разными материалами
- •17.Затриманні нейтроны та механізм їх виникненя
13.Каналы реакции при взаимодействии нейтронов с ядрами.
1)Радиационный захват нейтронов
Наиболее распространенным видом является реакция типа :.В результате которой образуется ядро типа.Обычнорадиоактивный, распад по схеме:.
2)Реакции с образованием Протов. Под действием нейтронов с энергиейчасто идет реакция вида:
Обычно-реакции имеют(т.к.), а если, то
3)Реакции с образованием -частиц
Очень широко используются в ядерной физике реакции вида:
4)Реакции деления При облучении тяжелых ядернейтронами с энергиейTn>1 Мэв.
происходит реакция разделения тяжелого ядра на 2 ядра-осколка со средними массами относящимися как 2:3:
Где А1+А2=А+1; Z1+Z2=Z;. Реакция такого вида называется р-реакцией деления , и обозначается знаком
5)Реакция с образованием двух и больше числа нуклонов
При Tn>1 0Мэв становится возможным реакции вида (n,2n),(n,np),(n,3n) и другие , которіе широко используютя в качестве детекторов быстрых нейтронов.Примером этих реакций является
6)Неупругое рассеивание нейтронов.
Нейтрон с эн. В несколько сот килоэлектр. После попадания в ядро может перевести его в возбужденное состояние и снова вылнтеть из него(причем не обязательно тот же самый, но уже с меньшей энергией.Разумеется граничная энергия Tn>0.5Мэв.
7)Упругое рассеивание нейтронов.
В результате упругого рассеивания ядро остается в прежнем состоянии, а нейтрон сохраняет свою первоначальную кинетическую энергию. Упругое рассеивание нейтронов широко используется
15.Поперечний переріз ядерної реакції. Поперечний переріз (перетин) реакції - кількісна характеристика ймовірності реакції, відношення числа актів реакції, що відбуваються за одиницю часу, до густини потоку частинок.
Позначається зазвичай літерою σ. Вимірюється в одиницях площі. Зважаючи на малі значення, характерні для перерізів ядерних реакцій, найзручнішою одиницею вимірювання перерізу реакції є барн.
Переріз реакції залежить від енергії, а, отже, швидкості, частинок, які налітають на мішень. Диференціальний переріз реакції - характеризує ймовірність реакції для частинок із енергією в межах E і E + dE.
16.класифікація нейтронів за енергіями. В ядерной энергетике в основном приходится иметь дело с нейтронами, обладающими энергиями примерно от 0,025 эВ до 10 МэВ. Нейтроны разделяются на две большие группы — медленных и быстрых нейтронов. Граница между этими группами лежит примерно в области 1000 эВ. Медленные нейтроны сильно взаимодействуют с ядрами. Для быстрых нейтронов это взаимодействие значительно слабее.Нейтрон с энергией 0,025 эВ имеет скорость 2 км/с.
Медленные нейтроны подразделяются на «ультрахолодные-», «холодные», «тепловые» и «резонансные». Ультрахолодными наз. нейтроны с энергией, меньшей З-Ю'7 эВ:
.
Холодными наз. нейтроны с энергиями ниже 0,025 эВ: 0,025 эВ.
Энергия = 0,025 эВ определяет порядок энергий тепловых нейтронов. В температурной шкале
,
где k — постоянная. К тепловым обычно относят нейтроны с энергиями примерно до 0,5 эВ. Сечения поглощения ядрами достаточно велики и для тепловых нейтронов. Нейтроны с энергиями от 0,5 эВ до 1 кэВ называют резонансными.Нейтроны с энергиями от 1 до 100 кэВ называют промежуточными. К быстрым относят нейтроны с энергиями примерно от 100 кэВ до 14 МэВ. Сечения взаимодействия таких нейтронов с ядрами уже намного меньше, чем для медленных нейтронов. Прикладное значение быстрых нейтронов обусловлено тем, что основным техническим источником нейтронов является реакция деления ядер порождающая нейтроны мегаэлектронвольтных энергий.Нейтроны с энергиями выше 14 МэВ из-за дороговизны их получения широкого практического применения не получили и пока используются главным образом для исследований в физике ядерных реакций и элементарных частиц.