Определение эдс источника тока компенсационным методом

Цель работы: ознакомиться с компенсационным методом измерения ЭДС.

Приборы и принадлежности: нормальный элемент с ЭДС _N, исследуемый источник _х, вспомогательная батарея , потенциометр ПП-63, проводники, гальванометр Г (_N,  и Г часто вмонтированы в потенциометр), делитель напряжения, ключ.

Сведения из теории

Если на концах проводника сопротивлением R (рис. 3.1,а) имеется разность потенциалов ₁ - ₂, то по проводнику течет ток. Чтобы ток некоторое время был неизменным, разность потенциалов в течение этого времени надо поддерживать постоянной. Это значит, что положительные заряды, приходящие в точку 2, необходимо каким-то образом перемещать обратно в точку 1, где потенциал ₁ > ₂. Силы электрического поля сделать этого не могут, так как они направлены в сторону меньшего потенциала. Следовательно, работу по перемещению положительных зарядов из точки 2 в точку 1 могут совершать только силы неэлектрического происхождения (например, механические силы, силы химической природы и т. д.). Эти силы называются сторонними.

Указанную работу практически выполняют источники тока, включаемые в цепь (рис. 3.1, б). Именно сторонние силы источника и перемещают положительные заряды от меньшего потенциала (клемма “-”) к большему (клемма “+”).

Важной характеристикой, связанной с работой сторонних сил источника тока, является величина, называемая электродвижущей силой. ЭДС источника численно равна работе, которую совершают сторонние силы при перемещении единицы положительного заряда с клеммы “-” на клемму “+” внутри источника. Нужно, однако, иметь в виду, что хотя заряды по внешней цепи перемещаются под влиянием электрического поля, само поле (разность потенциалов на внешнем участке) и создается за счет работы сторонних сил. Чем больше ЭДС источника, тем большую работу может совершить ток в цепи этого источника.

ЭДС источника измеряется в вольтах и совпадает с разностью потенциалов на клеммах источника при разомкнутой цепи. Действительно, запишем закон Ома для замкнутой цепи (см. рис. 3.1, б)

и для участка цепи

.

Сравнивая эти формулы, получим

.

Отсюда следует, что, когда по цепи течет ток, разность потенциалов между полюсами источника меньше его ЭДС. При разомкнутой цепи (R  )  = ₁ - ₂.

Одним из простых и надежных методов измерения ЭДС является так называемый компенсационный метод. Электрическая цепь реализации этого метода изображена на рис. 3.2, где _х - источник с неизвестной ЭДС, _N - нормальный элемент (с известной ЭДС),  - вспомогательная батарея. Предполагается, что _N <  и _х < . При замыкании ключа К₁ через реостат R течет ток. Если при этом переключатель П замкнут на _N, то ток пойдет и через гальванометр Г.

Запишем первое правило Кирхгофа для узла b (см. рис.3. 2):

I + I_r - I₁ = 0, (3.1)

и второе правило Кирхгофа для контура а_Nba :

I r_аb - I_r (r + r_г) = _N , (3.2)

где r - внутреннее сопротивление источника _N ; r_г - сопротивление гальванометра (сюда же включается и сопротивление всех подводящих проводников).

Перемещая точку b, можно подобрать такое R_аb = R’_аb , при котором ток через гальванометр не идет: I_r = 0. В этом случае

I R_а,b = _N (3.3)

(ЭДС _N компенсируется падением напряжения на участке ab - частью ЭДС  ). Если переключатель П перебросить на _х, то, передвигая точку b, можно подобрать такое сопротивление R_аb = R_аb, при котором I_г = 0. В этом случае

I R_аb =  _х. (3.4)

Разделив уравнение (3.3) на (3.4), получим

,

откуда

, (3.5)

т.е. для определения _х достаточно знать _N и отношение R’’_ab / R^’ _ab.