- •Межатомное расстояние
- •1.4 Легированные полупроводники р-тип и n-тип проводимости.
- •1.5 Электронная зонная структура полупроводника.
- •1.6. Зависимость плотности состояний носителей заряда от энергии в полупроводниковом материале.
- •3.1 Неравновесные носители заряда.
- •Поверхностная безизлучательная рекомбинация через энергетические состояния поверхностных оборванных связей.
- •4.1 Бинарные полупроводниковые материалы.
- •4.2 Твердые растворы бинарных полупроводниковых соединений.
- •Уникальный твердый раствор Al X Ga 1-X As Во всем диапазоне изменения составов параметр решетки изменяется меньше чем на 0.5 %.
- •4.3 Четверные твердые растворы.
- •Жидкостная эпитаксия.
- •Газовая эпитаксия из металлорганических соединений и гидридов.
- •Молекулярно-пучковая эпитаксия.
- •5.1. Первое условие: создание инверсной заселенности в активной среде.
- •Рассматриваем:
- •5.5. При выполнении всех четырех условий создается полупроводниковый лазер
- •7.1 Гетеропереход.
- •Гетеропереходы ι рода.
- •7.3. Формирование p-n гетероперехода.
- •7.4 Ток через p-n гетеропереход ι рода.
- •Преимущества двойной лазерной гетероструктуры:
Преимущества двойной лазерной гетероструктуры:
-
Дополнительный потенциальный барьер для инжектированных носителей заряда. Снижает пороговую плотность тока.
-
Преобладающая инжекция носителей заряда из широкозонного материала в узкозонный. Эффект суперинжекции.
-
Волноводный эффект за счет скачка показателя преломления. Эффект полного внутреннего отражения.
Лекция № 8. Квантово-размерный эффект. Квантово-размерный эффект в двойной лазерной гетероструктуре.
8.1 Квантово-размерный эффект возникает когда некоторый объем с носителями заряда претерпевает ограничение по одной или нескольким координатам. Волновое уравнение для стационарных энергетических состояний имеет следующий вид:
Ĥѱ = Еѱ (50)
Ĥ- квантово-механический оператор Гамильтониана;
Ѱ- Волновая функция стационарного состояния;
Е- собственные значения энергии.
Стационарные собственные состояния системы это энергетические состояния с фиксированными значениями энергии, сохраняющими свое значение во времени.
Гамильтониан для одной частицы имеет следующий вид:
(51)
Оператор Лапласа:
(52)
Потенциальная энергия, зависящая от координаты – U .
Волновое уравнение, определяющее стационарные состояния:
(53)
носит название уравнения Шредингера.
В случае плоской квантовой ямы потенциальная энергия зависит только от одной координаты, допустим - х. Это случай двойной гетероструктуры.
(54)
Решения этого уравнения дает положения стационарных энергетических уровней. В случае полупроводника используется масса носителя заряда - электрона или дырки.
Для случая глубокой или широкой квантовой ямы решение уравнения Шредингера имеет следующего вида:
(55)
Энергия положения стационарного состояния квадратично зависит от его номера.
Рис. 72. Схематическое изображение волновых функций для трех энергетических уровней в глубокой квантовой яме.
В случае мелкой потенциальной ямы или малой ширины квантовой ямы всегда существует единственное решение. Приближенное выражение для уровня в мелкой яме имеет следующий вид:
(56)
Рис.73. Иллюстрирует в мелкой потенциальной яме положение стационарного энергетического состояния и вид волновой функции.
В области вне потенциальной ямы волновая функция стационарного состояния имеет следующий вид:
(57)
В области потенциальной ямы волновая функция стационарного состояния имеет следующий вид:
(58)
8.2 Квантово-размерный эффект в двойной гетероструктуре.
Рис. 74 Схематическое изображение энергетических уровней для электронов и дырок в двойной полупроводниковой гетероструктуре.
Различие в положении энергетических уровней для электронов и дырок обусловлено разницей в эффективной массе электронов и дырок.
8.4 Системы с пониженной квантовой размерностью.
Рис. 75 Плотность состояний объемного полупроводникового материала имеет полезные и паразитные состояния. Паразитные состояния – высокоэнергетичные и низкоэнергетичные состояния не участвующие в процессе усиления.
Активная область двойной гетероструктуры в виде квантово-размерной потенциальной ямы видоизменяет плотность состояний и уменьшает количество паразитных состояний в распределении плотности состояний.
Рис. 76 Распределение плотности состояний для кантово-размерных ям различной толщины Lz
В квантово - размерной яме толщиной 5 нм наиболее оптимальное распределение плотности состояний.
-
Нет паразитных низкоэнергетичных состояний
-
Плотность состояний не увеличивается в высокоэнергетичной области.
Рис. 77. Схематическое изображение систем с пониженной размерностью и распределения плотности состояний для них.
3D – объемный материал
2D – квантовая яма (размерность понижена по одной координате).
1D – квантовая проволока (размерность понижена по двум координатам).
0D – Квантовая точка (размерность понижена по трем координатам).