- •Часть II
- •§ 2 Основные виды вредных выделений и их воздействие на организм человека
- •Санитарно-гигиенические и технологические
- •§ I. Требования, предъявляемые к вентиляции
- •§ 2. Основные виды вредных выделений и их воздействие на организм человека
- •§ 2. Основные виды вредных выделений и их воздействие на организм человека
- •§ 3. Расчетные параметры внутреннего . И наружного воздуха
- •§ 5. Воздушный режим здания.
- •Глава III
- •§ 8 Изображение в /-d-диаграмме процесса
- •§ 9. Изменение тепловлажностного
- •§ 10. Процесс нагрева и охлаждения воздуха
- •§ 11. Процесс адиабатического увлажнения воздуха
- •§ 12. Процесс изотермического
- •§ 13. Политропическии процесс тепло- и влагообмена воздуха
- •§ 14. Процесс смешения воздуха
- •§ 15. Изображение процесса тепло-
- •Глава IV уравнение баланса воздуха в помещении. Уравнения балансов вредных выделении в помещении
- •§ 16. Общие положения
- •§ 76. Общие положения
- •§ 17. Уравнения балансов воздуха
- •Глава V
- •§ 18. Тепловой баланс помещения
- •§ 19. Теплопоступления от людей
- •§ 20. Теплопоступления от освещения
- •§ 22. Теплопоступления от нагретого оборудования
- •§ 23. Теплопоступления с продуктами сгорания
- •§ 24. Теплопоступления от остывающего
- •§ 25. Передача тепла через
- •§ 26. Составление приближенного теплового баланса помещения и здания по укрупненным показателям
- •§ 27. Меры теплозащиты
- •§ 28. Общая последовательность полного расчета
- •Глава VI
- •§ 29. Тепло- и влагообмен на свободной
- •§ 30. Поступления тепла и влаги в помещение с поверхности воды и с водяным паром
- •§ 31. Тепло- и влагообмен в аппаратах
- •Глава VII
- •§ 32. Краткая характеристика свойств
- •§ 33 .Определение количества газов и паров,
- •§ 34. Взрывоопасность газов и паров
- •Глава VIII
- •§ 35. Определение требуемой производительности
- •I. Один приток, одна вытяжка
- •2 Один приток, две вытяжки
- •§ 36. Параметры воздуха в вентиляционном процессе.
- •§ 37. Нестационарный режим вентилируемого помещения.
- •Глава IX аэродинамические основы организации воздухообмена в помещении
- •§ 38. Общие положения
- •§ 39. Свободные изотермические струи
- •§ 40. Свободные неизотермические струи
- •4С я Ср V Рокр V j о
- •0,6 Я sinAx 0,6я
- •§ 41. Струи, вытекающие через решетки
- •§ 42. Струи, настилающиеся на плоскость
- •§ 43. Свободные конвективные потоки,
- •§ 44. Струи, истекающие в ограниченное пространство
- •§ 45. Движение воздуха около
- •§ 46. Схемы движения воздуха
- •§ 47. Принципиальные схемы решения
- •§ 49. Устройства для забора воздуха
- •§ 51. Вентиляционные камеры
- •§5/ Вентигяци-онные камеры1 — вентиляционный агрегат, 2 — соединительная секция, 3 — ороси тельная секция, 4 — калориферная секция, 5 — приемная секция
- •§ 52. Вентиляционные каналы и воздуховоды
- •Глава XI
- •§ 63. Основные понятия
- •§ 54. Распределение давлении
- •§ 56. Расчет вытяжных систем вентиляции
- •§ 56 Расчет вытяжных систем вентиляции по статическому давлению
- •§ 57. Воздуховоды равномерной раздачи
- •2 Статическое давление в конце воздуховода по формуле (XI.78):
- •4. Определяем 6* по формуле (х1.94), результаты расчетов также заносим в табл. XI.6.
- •3. Максимальная скорость в щели
- •Глава XII
- •§ 59 Устройство калориферов
- •§ 60. Установка калориферов
- •§ 61 Расчет калориферов
- •§ 62. Защита калориферов от замерзания
- •§ 63. Общие сведения
- •§ 64 Классификация обеспыливающих устройств
- •§ 65. Классификация пылеуловителей
- •§ 66. Сухие пылеуловители
- •§ 67. Мокрые пылеуловители
- •§ 68. Тканевые пылеуловители
- •§ 69 Электрические пылеуловители
- •§ 70. Классификация воздушных фильтров
- •§ 71. Сухие пористые фильтры
- •§ 72. Смоченные пористые фильтры
- •§ 73. Фильтрующий материал фп
- •§ 74. Фильтры для тонкой и сверхтонкой очистки воздуха от пыли, микроорганизмов и частиц радиоактивных аэрозолей
- •§ 75. Индивидуальный агрегат для очистки воздуха от пыли
- •Глава XIV
- •§ 77. Местная вытяжная вентиляция
- •§ 78. Вытяжные шкафы
- •§ 79. Бортовые и кольцевые отсосы
Примечание.
Здачение ui
для
каждого этажа равно значению v%
для
вышележащего
этажа; для тройника этажа 1
Di
= 0.
00
из§ 56 Расчет вытяжных систем вентиляции по статическому давлению
1 — при £эт =50 м3/ч и Сб2=-б°: 2 — при Лэт =90 м3/ч и Oj=6°; 3 — при -90 м3/ч и 02—90°
Рис. XI. 12. Расчетная схема к примеру XI.3
Определяется дополнительное сопротивление на входе в ответвление (искомая величина) по формуле
^Рдопя ~ Ррп (ЯРш Оэт (^£эт “Ь О Рд.эт — Рстя» (XI.77)
где ррп — расчетное давление на уровне п-ro этажа [см. формулу (Х1.38)]; (/?Рш0эт — потери на трение в ответвлении с этажа; 2£Эт— сумма коэффициентов местных сопротивлений ответвления с этажа (естественно, без учета тройника); рд.зт — динамическое давление в ответвлении, определяемое по скорости vzn-
На рис. XI.И показано распределение статического давления по высоте сборного канала 16-этажного здания. К каналу присоединено 11 ответвлений. При а2<С90° наблюдается снижение статического давления в нижней части канала. Это — следствие эжекции потоков ответвлений с нижних этажей. Подробнее расчет систем с вертикальными каналами изложен в сборнике [16].
Пример XI.3. Рассчитать вытяжную систему естественной вентиляции для 16-этажного здания (схема системы показана на рис. XI. 12). Ответвления присоединяются к сборному каналу с перепуском в четыре этажа. Диаметр каналов этажей (ответвлений) й?=160 мм, диаметр сборного канала 315 мм, длина ответвления [0тп = = 12 м.
Решение. Расчет проводится по формулам данного параграфа. Результаты расчета занесены в табл. XI.5. Принятые коэффициенты местных сопротивлений: для зонта при выходе в атмосферу £=1,6, для жалюзийной решетки ответвлений С=1,3. По формуле (XI.1) рд.отв = 0,56 Па. По номограмме на рис. XI.2, a I?OTb = 0,11 Па/м. Значение (Зш = 1; Др=0,075 кг/м3; а2=6°.
§ 57. Воздуховоды равномерной раздачи
И РАВНОМЕРНОГО ВСАСЫВАНИЯ
Воздуховоды
равномерной по длине раздачи и
равномерного по длине всасывания
находят в технике широкое применение.
Приточные воздуховоды, подающие воздух
равномерно по длине, применяют в воз-а)
Рис. XI.13. Воздуховод равномерной раздачи постоянного поперечного сечения с переменными по длине размерами отверстий
а — общий вид воздуховода: 1 — N — номера отверстий:
1 f—fft—площади отверстий; б — направление движения
воздуха из отверстий; в — направление движения воздуха при устройстве внешнего экрана
-4 I 1 -^*7. I fn-1
1 Т\ Гг i*f /V-г /V
1И
ИN
Ц'у— ГС
-jrjt
)г),
расхода
воздуха в попереч- осуществлять
различными
душных
завесах, для сдувания вредных выделений
с поверхности испарения, для раздачи
воздуха в помещениях. Вытяжные
воздуховоды, удаляющие воздух
равномерно по длине, применяют в местных
и бортовых отсосах и других вентиляционных
и технологических устройствах.
Термин «равномерность» предполагает
линейную зависимость ном сечении
воздуховода от его длины.
Равномерную
раздачу воздуха можно техническими
приемами.
Наиболее
часто применяют воздуховоды постоянного
поперечного сечения с переменной по
длине площадью отверстий или щелей в
стенках для выхода воздуха (рис.
XI.13,а). Другая разновидность — воздуховоды
переменного сечения с одинаковыми по
длине отверстиями или щелями для выхода
воздуха.
Конструктивное
оформление отверстий и щелей в стенках
воздуховода весьма разнообразно.
Самое простое устройство для выхода
воздуха — это поперечная или
продольная щель в стенке воздуховода
либо отверстие с острыми краями.
Недостатком такого устройства является
неоднородность струй воздуха по
скорости и направлению (рис. XI.13, б).
Иногда возможно налипание струй,
выходящих из щелей или отверстий,
на наружную поверхность воздуховода.
В этом случае воздуховод равномерной
раздачи создает в помещении весьма
неравномерные потоки. Простейшим
устройством, направляющим струи и
препятствующим налипанию их на
воздуховод, является внешний экран
(рис. XI. 13,в). Для этой же цели служат
различные направляющие решетки,
козырьки и внутренние экраны. Хорошие
результаты дает раздача воздуха через
мелкие круглые или прямоугольные
отверстия— перфорацию. Перфорированные
воздуховоды широко применяют на
практике.
При
расчете воздуховодов равномерной
раздачи принимают следующие
допущения: коэффициенты местного
сопротивления выхода для отверстий
или щелей постоянны по длине воздуховода,
сопротивление движению воздуха по
воздуховоду создается трением (местное
сопротивление при делении потока
не учитывается).
Рассмотрим
схему давлений в приточном воздуховоде
равномерной раздачи при постоянном
сечении его (рис. XI. 14). Предположим, что
число отверстий очень велико, и можно
считать, что они составляют сплошное
продольное отверстие высотой бх.
Статическое
давление в конце воздуховода при х—0
Рс. (XI. 78)
Динамическое
давление в этом сечении равно нулю,
так как расход в направлении х
отсутствует. Следовательно, полное
давление Рпж в этом сечении равно
статическому.
Рис. XI. 14. Распределение давлений по длине воздуховода равномерной раздачи
воздуха через воздуховод
В произвольном сечении х изменение полного давления определяется потерями давления на трение:
dx
(XI.
79)
где Хтр — коэффициент сопротивления трения; d — диаметр круглого воздуховода или эквивалентный по скорости диаметр прямоугольного воздуховода; рях — динамическое давление в сечении х, определяемое по формуле
/ \2 Р
“(77х) 7 Рл' = (^'Х) "2”=
илп
(XI.
80)
х
где L\ — расход воздуха на 1 м воздуховода; ря\ — динамическое давление в се- чении воздуховода при х=1 м.
Проинтегрируем выражение (XI.79), предположив режим движения соответствующим гидравлически шероховатым воздуховодам:
Ар* ~ ^тр РД1 * (XI.81)
При этом постоянная интегрирования равна нулю.
Полное давление в воздуховоде в произвольном сечении х\
Рпх ~ Рст.к ""Ь Ар*. (XI.82)
(XI.83)
Рстх — Рпх — Рдх»
или
(XI.
84)
Рпх — Рст.к + Рд1 — х Рд1-
Следовательно, величина рстх изменяется по длине воздуховода. Анализ этой функции при произвольных значениях аргумента х//>0, в том числе при хЦ— 1, показал наличие экстремальной точки, в которой Рстх принимает минимальное значение. Конфигурация кривой рСТх показана на рис. XI.14.
Значение рСт.к, которое определяется скоростью выхода воздуха и коэффициентом местного сопротивления отверстия [формула (XI.78)]
,0,1
(XI.
86)
йр
Рис XI. 15. График изменения Дрст* по длине воздуховода равномерной раздачи при постоянном сечении его 1 — при ATp=const; 2— при ATp~f (Re)
можно-принять за условный нуль. Тогда изменение статического давления по длине воздуховода будет определять величина
&Рстх— Рстх — Рст-к == Рд1 х~ I "- ■ х И.
3d
(XI. 85)
Эту формулу можно записать в обобщенном виде, если ввести аргумент х:
Арст* — х х •
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
| |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
/! |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
■ |
' |
Ч |
V |
|
|
|
0,5 |
II |1 |
|
|
1 |
1 |
|
|
ч |
|
|
|
|
|1 ■ I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
I' I1 |
|
|
> |
|
|
|
|
|
у\ |
2 |
|
И || |
|
J |
1 |
|
|
|
|
|
|
\ \ |
|
|1 ]| |
|
// |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
ч ч. |
JLI. |
* |
/ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
■0.1
где Дрстж — обобщенное изменение статического давления по длине воздуховода, равное
(XI.
87)
Арстх —'
РД1 V 3d
(XI.
88)
х =
3d/^p
*
На рис. XI. 15 представлен график изменения Лрстх по длине воздуховода равномерной раздачи при постоянном сечении его. Характерна конфигурация кривой.
Для «коротких» воздуховодов, когда х<. 1 (x<23dfKTP), статическое давление в начале воздуховода меньше, чем в его конце (при х=0). При этом на расстоянии х=2/з от конца воздуховода наблюдается минимальное статическое давление (ЛрСт=—0,148). Для «протяженных» воздуховодов, когда х>1 (х>Зс(Дтр), статическое давление в начале воздуховода больше рст.к и при увеличении его длины резко возрастает.
При выводе формул (XI.86) — (XI.88) не учитывалась зависимость Атр от v и, следовательно, от х. Это справедливо лишь для режима движения, соответствующего гидравлически шероховатым воздуховодам.
Аналогичный результат можно получить для режима движения, соответствующего гидравлически гладким воздуховодам, с учетом известной зависимости, справедливой для Re^ll d/K'-
я d_
— Re0,25 •
Формула (XI.84) для этого режима движения принимает вид
(XI.
89)
Рд1
— х
Рдt
•
2,75d
а формулы (XI.86) — (XI.88) соответственн
о
Дрст* = *2,75 — (XI - 90)
Лрс"“^кти); (Х1,9|)
* (XI. 92)
2,75dA,
Здесь Яг—коэффициент сопротивления трения воздуховода
Зависимость (XI.90) представлена на рис. XI. 15 пунктирной линией.
Расчет воздуховода равномерной раздачи при постоянном сечении его проводят в такой последовательности.
Определяют, расход воздуха через одно отверстие или на 1 м длины воздуховода:
^>тв= — ИЛИ Lj = — .
Определяют величину рп\.
Вычисляют статическое давление в конце воздуховода по формуле (XI.78) при заданном значении уБыху-
Определяют режим движения воздуха и распределение статического давления вдоль воздуховода по формуле (XI.84) (для области гидравлически шероховатых груб и переходной) или по формуле (XI.89) (для области гидравлически гладких труб).
Величину рстх можно определить также по графику на рис. XI.15.
U_
/СвыхР
У'» |
\ 2/?стх |
и |
( Р |
N Цвых |
1 2рстх |
|
^вых Р V |
" 1 1 |
V 2Рстх 1 |
Определяют площадь отверстий по одной из следующих формул:
или
fx = 77^- ( ТГ"—Г (XI.93)
6‘=-li£:J • <Х1-94)
Примечание Определение / можно проводить не для каждого отверстия, а для группы их, разбив воздуховод по длине на четыре — десять участков в зависимости от его протяженности.
Пример XI.4. Рассчитать воздуховод равномерной раздачи при постоянном поперечном сечении (200X600 мм) с выпуском воздуха через щель переменной по длине ширины.
Расход приточного воздуха Lo = 4000 м3/ч, длина воздуховода / = 5 м Абсолютная шероховатость стенок воздуховода /(=0,1 мм. Скорость на выходе иИых = 8 м/с, коэффициент местного сопротивления выхода £вы* = 2,6 (р.Вых=0,62)
Значение
IL1 ^ |
I2 !-’21 |
/ 0,222 \ |
\ f ) |
2 |
1 0,2-0,6 ) |
4000
L, = — = 0,222 м3/(с• м).
1 3600-5