Kvanttyk_mekhanika_1RK

Кванттық механика

Гамильтон-Якоби кванттық теңдеуі мына түрге ие:

A)& .

ВКБ (Венсель Крамерса Брюллена) жуықтау әдісі қолданылады егер:

A)& Потенциалдық энергия функция координатына баяу ауысады.

Физикалық өлшемде орташа мәнді мына формула бойынша анықтайды:

A)& .

Физикалық өлшемде орташа мәнді мына формула бойынша анықтайды:

A)& .

Екі физикалық өлшемнің коммутаторы мына формула бойынша анықтайды:

A)& .

Пуасонның кванттық жақшалары мына түрге ие:

B)& .

Электронның спиндік проекциялары мынадай мәндерді қабылдайды:

D)& .

Электронның магниттік спинінің саны мынадай мәндерді қабылдайды:

E)& .

Орбиталды кванттық сан мынадай мәндерді қабылдайды:

A)& .

Сутегі атомындағы электрондардың орбиталдық моменті мынадай мәндерді қабылдайды:

E)& .

Магниттік кванттық сан мынадай мәндерді қабылдайды:

A)& .

Реттеудің іріктеу ережесі:

A)& Энергетикалық деңгейлердің арасындағы рұқсат етілген ауысулар

Импульс көрсетілімінде импульс операторы мына түрге ие:

A)& көбейткіш ретінде.

Координат көрсетілімінде координат операторы мына түрге ие:

A)& көбейткіш ретінде

Координат көрсетілімінде импульс операторы мына түрге ие:

B)& .

Импульс көрсетілімінде координат операторы мына түрге ие:

C)& .

Координат көрсетілімінде жүйе күйінің көрсетілімі:

A)& .

Меншікті функцияға есеп, меншікті мән:

A)& .

Бөлшек сандарының сақталу заңы мына түрге ие:

A)& .

Паули теориясында спин операторы мына түрге ие:

A)& .

Өздік функцияның ортонормировкасының шарты:

A)& .

Өздік функцияның ортонормировка шартының түрі:

A)& .

жәнеоператорының кедергілерінің эрмиттік шарты:

B)& .

Кванттық механиканың құрылуы үшін қандай мәселе игерді:

A)& Абсолюттік қара дененің сәулеленуі.

де- Бройльдің толқынына сәйкесті энергиясы:

A)& .

де- Бройльдің толқынына сәйкесті жалпы формуласы:

E)& .

де- Бройльдің толқынына сәйкесті жалпы өрнегі:

D)& .

х осі бойымен таралатын де-Бройльдің толқындық өрнегі:

C)&.

х осіне қарсы таралатын де- Бройльдің толқыны үшін өрнек:

D)& .

х осі бойымен таралатын де-Бройльдің толқыны үшін өрнекі:

C)& .

х осіне қарсы таралатын де- Бройльдің толқыны үшін өрнек:

B)& .

Элементар бөлшекке сәйкес келетін де- Бройль толқынының жылдамдығы:

A)& жарық жылдамдығынан артық.

Элементар бөлшекке сәйкес келетін толқындық түйдек құраушыларының фазалық жылдамдығы:

A)& жарық жылдамдығынан артық.

Элементар бөлшекке сәйкес келетін толқындық пакетінің (түйдектің топтық жылдамдығы:

D)& бөлшектің жылдамдығына тең

Толқындық пакет (түйдек) теориясы:

A)& Элементар бөлшек үшін толқындық пакет (түйдек) таралатын болғандықтан теория орнықсыз.

Бөлшектердің спинін ескермейтін релятивистік емес кванттық механика кіммен өңделді:

C)& Шредингер и Гейзенбергпен

Бөлшектердің спинін ескеретін релятивистік емес кванттық механика кіммен өңделді:

D)& Паулимен

Бөлшектердің спинін ескермейтін релятивистік кванттық механика кіммен өңделді:

B)& Клейн и Гордонмен.

Бөлшектердің спинін ескеретін релятивистік екванттық механика кіммен өңделді:

A)& Диракпен

Бірінші кванттық теорияны кім ұсынды:

E)& Бор

Толқындық функцияның дұрыс интерпретациясын кім ұсынды

C)& Борн.

Кванттық механиканың

операторлық тұжырымдамасын кім ұсынды:

A)& Шредингер

Кванттық механиканың матрицалықтұжырымдамасын кім ұсынды:

B)& Гейзенберг

Гейзенберг пен Шредингердің кванттық механиканың тұжырымдамасы келесі түрде бір- бірімен қатынасады:

C)& Екі тұжырымдамасы тең құқылы

Шредингердің стационарлық тендеуі:

A)& .

Шредингердің уақыттық теңдеуі:

B)& .

Шредингердің жалпы теңдеуі:

C)& .

Шредингердің уақыттық теңдеуі:

B)& .

Шредингердің стационарлық теңдеуі:

D)& .

Шредигердің стационарлық теңдеуін келесі жағдайларда қолдануға болады:

B)& Жүйенің потенциалдық энергиясы уақыттан тәуелсіз болса.

Шредингердің уақыттық теңдеуін келесі жағдайларда қолдануға болады:

C)& Әрқашан.

Шредингердің стационарлық пен уақыттық теңдеулерінің дербес шешімдері келесі қатынаспен байланысқан:

A)& .

Гейзенбергтің анықталмағандық принципі (мұндағы , - орташа квадраттық ауытқулар):

A)& .

Гейзенбергтің анықталмағандық принципі келесі түрге ие:

A)& .

Суперпозиция принципі:

A)& Егер жүйе мен

күйлерде орналасатын болса, онда ол күйлерде болуы мүмкін, мұндағы , - комплекстік тұрақтылар.

Толқындық функцияның нормалау шарты келесі түрге ие:

A)& .

Толқындық функцияның нормалау шарты келесі түрге ие:

A)& .

Еркін бөлшектің толқындық функциясы:

E)&

де- Бройльдің қатынасы бөлшектің корпускулярлық жәнеарасындағы байланысты қалыптастырады және келесі тұжырымды:

D)& , .

Эрмиттік оператордың өздік мәндері .... бола алмайды

C)& комплексті сандар

Гармоникалық осциллятордың энергия спектрі … болып табылады:

A)& Эквидистантты.

Кванттық механикада физикалық өлшемге сәйкесінше қойылады:

D)& Сызықты эрмитті оператор.

Бөлшектің кинетикалық энергиясының операторы координатты келесі түрге ие (- Лаплас операторы):

D)& .

Физикалық мағынасы жоқ:

D)& Гамильтон операторының өздік теріс мәндері.

Сутекті атомдағы бөлшектің энергетикалық спектрі:

E)& Дискретті энергия өсімшесімен үйлеспейді, кейін үзіліссіз.

А және В физикалық шамалар бірдей өлшенді.

Бұл мына шаманы білдіреді:

C)& .

Поправка первого порядка к энергии невырожденного уровня в теории возмущений равна:

D)& Нәтижелі қоздыру энергиясының орташа мәніне.

Эрмиттік оператордың өздік мәндері болып табылады (жалпы жауапты табыңыз):

B)& Заттық сандар.

күйі және F физикалық шамасы берілген. Осы шаманы өлшегенде қай кезде бір мәнді алады?:

E)& Егер күй F операторына қатысты өздік болса.

Координаттар мен импульс проекциялары үшін коммутацилық қатынастар келесі түрге ие:

E)& .

Операторлардың қайсысы өздік функциялардың жалпы жүйесіне ие?:

A)& Импульс моменті квадратының операторы және оның проекцияларының біреуі.

Эрмитті оператордың өздік функциясы:

A)& Толық функциялар жиынтығын құрайды.

Паули матрицалары келесі коммутациялық қатынастарды қанағаттандырады:

E)& Импульс моментінің крмпоненттері.

Паули теңдігі Шредингер теңдігіне қосымша ... ескереді::

A)& Электрон спинін.

Қоздыру теориясы қоздыру өрісі... болғанда қолданылады:

C)& Қозбаған өрістің мәнінен көпке аз.

Операторды ... деп түсінеміз:

B)& Бір функциядан басқасын алатын кейбір әрекеттер.

Өздік мәндер спектрін азған деп атайды, егер:

A)& Бір өздік мәнге өздік функциялар қатары сәйкес келсе..

Физикалық шаманың әр нақты өлшемі кезінде:

A)& Сәйкес оператордың өздік мәндерінің мүмкін мәндерінің бірін аламыз.

Физикалық шамаларға сәйкес келетін операторлар міндетті түрде:

E)& Сызықты және эрмитті.

Оператордың сызықты шарты (A=const, B=const):

B)& .

Импульстік негіздегі толқындық функция:

A)& Импульс операторының өзіндік функциясы бойынша бөлу коэффициенттерімен анықталады.

Энергетикалық негіздегі толқындық функция:

B)& Гамильтон операторының өзіндік функциясы бойынша бөлу коэффициенттерімен анықталады.

Гармоникалық осциллятордың өзіндік функциясы келесі негіз арқылы көрінеді:

C)& Эрмит полиномдары арқылы.

Орталық-симметриялық аймақта бөлшектердің энергетикалық спектрі дискретті спектрін бейнелейді егер:

C)& Бөлшек энергиясы < 0.

Кванттық механикадағы әрбір бақыланатын физикалық шама көрсетіледі:

A)& Желілі эрмиттік оператормен.

Сипатталатын функция жағдайындағы бақыланатын физикалық шаманың орташа мәні :

E)& .

Дирактық көзқарастағы сипатталатын функция жағдайындағы бақыланатын физикалық шаманың орташа мәні :

B)& .

Кванттық механикадағы суперпозиция қағидасы жауап береді:

A)& Оператордың сызықтылығына.

Эрмиттердің сызықтық операторы A егер және кез-келген функциясы үшін шарты орындалса:

A)

Эрмиттер сызықтық операторы егер және кез-келге функциясы үшін қатынас орындалса:

D)&

Егер А операторы функцияны тек сандық көбейткіштен ажырататын функцияға көшірсе онда:

A)& функциясы А операторының өзіндік функциясы.

операторының өзіндік функциясы тең:

B)& .

операторының өзіндік мәні:

C)& Заттың сандық осінің кез-келген мәнін қабылдауы мүмкін.

Шредингердің стационарлы теңдігі:

D)& Гамильтон операторының өзіндік мәніне теңдеуі бар.

Шредингердің стационарлы теңдеуі:

E)& Гамильтон операторының өзіндік мәніне теңдеуі бар.

элементі бар матрица тапсырады:

A)& функция базисінде В операторын ұсынады.

Сутегі атомының энергетикалық спектрі мынадай сипатта болады:

E)& Кейбір мәнге дейін дискретті сипатта.

Сутегі атомы үшін Гамильтон операторының өзіндік мәнінің спектрі:

E)& Туындау деңгейі басты квантты санға байланысты.

Магнитті квантті сан өзіндік мәнді анықтайды:

B)& Импульс кезіндегі проекция операторын.

Сутегі атомы үшін орбитальды квантты сан мынадай мәнді қабылдайды:

C)& .