книги / Разрушение твердых тел
..pdfконечного результата описываемого процесса; очевидна тесная его связь с поверхностью образца. Можно обоснованно предполо жить, что долговечность образца ограничивается моментом об разования довольно неглубоких трещин; тогда долговечность может быть указана уже вне связи с экспериментом. Правда, имеются определенные сомнения относительно общего значения этой идеи, ибо известна возможность высокого сопротивления усталости при некоторых условиях, удовлетворяющих основным исходным положениям. Так, монокристаллы цинка, деформи рующиеся лишь скольжением по плоскости базиса, и монокри сталлы LiF или NaCl, в которых скольжение развивается только
по плоскостям {110} в направлениях < 1 1 0 > (взаимнопересекающееся скольжение, но не поперечное скольжение), обладают весьма высоким сопротивлением усталостному разрушению; ам плитуда разрушающего напряжения в этом случае на порядок выше, чем для разрушения цинка сколом или чем напряжение текучести [36—38].
Направленное зарождение трещин в результате однонаправ ленного скольжения. Скорость образования усталостного релье фа поверхности является важным основанием для альтерна тивной точки зрения. Уже было отмечено, что для образования больших экструзий по активным полосам скольжения требуется лишь незначительное число перемен знака напряжения [33, 39]. Некоторые последние исследования, проведенные на монокри сталлах меди, циклически деформируемых в пластической обла сти с амплитудой деформации 0,1%, показали, что образование отдельных экструзий или интрузий требует выхода примерно 100 дислокаций данного знака на каждый цикл деформации [40].
Теории прерывистого механизма скольжения изложены поч ти во всех современных работах по усталости. Они разработаны в первую очередь для материалов с кубической решеткой и мо гут быть классифицированы в зависимости от того^учитывают ли они поперечное скольжение винтовых дислокаций как ре шающий фактор. Особого внимания заслуживают те теории,
которые |
основаны |
на |
поперечном скольжении [33, 38, 41, 42]. |
С одной точки зрения |
развитие усталостных повреждений за |
||
трудено, |
или даже |
вовсе невозможно при отсутствии попереч |
ного скольжения, например, в монокристаллах Zn, LiF и Na [36—38]. С другой точки зрения, возможность образования по плоскостям скольжения зародышей усталостных трещин, кото рые потом, судя по наблюдениям, разрастаются, обеспечиваете действием первичной и поперечной систем-скольжения (рис.а, а)- Трудно найти какие-либо признаки (хотя бы на микроструктур ном уровне) прерывистого (одностороннего) скольжения при от сутствии поперечного скольжения [43, 44, 46, 47] .
Детальный обзор различных механизмов прерывистого по перечного скольжения должен представлять скорее историче ский, чем практический интерес. На рис. 3 схематично показан принцип образования экструзий при участии поперечного сколь жения. Согласно Мотту [41] (рис. 3, б), при изменении знака на пряжения становится возможным движение винтовой дислока ции в области петли. В первую половину цикла она движется к одной стороне петли, пересекает плоскость скольжения, а во вто рую половину цикла возвращается назад. В зависимости от ха рактера и направления движения такая движущаяся по окруж ности винтовая дислокация может создавать либо экструзии, либо интрузии. Исходя из первоначального предположения, тре-
Рис. 3. Образование рельефа в результате поперечного скольжения:
а — основная схема развития локализованных экструзий н интрузий в результате дей ствия первичного и поперечного скольжения; б — процесс экструзии по Мотту [41]; в — быстрое образование экструзии в результате действия дислокационного источ»ика [32}
щина образуется в результате экструзии, которая выдавлена из поверхности после того, как процесс взаимодействия дислока ций, ведущий к образованию трещин, рассмотренный Фудзита [23], создает пустоту у основания экструзии. С другой стороны, экспериментальным данным по быстрому образованию рельефа поверхности при усталости больше соответствует механизм, по казанный на рис. 3, в [33, 40]; здесь на каждой половине цикла попеременно действуют источники разных знаков, дислокации из которых в результате поперечного скольжения проходят неко торый путь между нагромождениями. В обоих случаях трудно объяснить аккомодацию накопленного материала под поверх ностью при образовании глубоких интрузий. В работе [38] пред
полагалось действие прерывистого (одностороннего) |
механизма, |
||
который обеспечивает |
подповерхностный перенос |
матеРиала |
|
в результате поперечного скольжения и тем самым |
помогает |
||
разрешить эту дилемму, в частности — постепенное |
развитие |
||
интрузий от цикла к циклу. |
|
|
|
В общем, считают, что поперечное скольжение |
развивается |
||
у определенного рода |
барьеров, когда напряжение в |
активной |
152
системе скольжения (с которым суммируются термические флук туации) достигает критического уровня [48]. Последовательность действия этого механизма рисуется следующим образом: рас щепленные винтовые дислокации локально рекомбинируют (стя гиваются) и переходят из первичной плоскости в плоскость по перечного скольжения, т. е. дискретное движение дислокаций по первичной плоскости изменяет свое направление в месте пере сечения с плоскостью поперечного скольжения (рис. 12, а).
Наблюдения деформационного упрочнения в процессе уста лости удалось использовать для объяснения основной роли попе речного скольжения как предпосылки «быстрой» усталости. Бы ла найдена определенная параллель между упрочнением при действии постоянной нагрузки, например при растяжении, и при циклическом деформировании; теория первого эффекта была использована для создания теории циклического упрочнения. Эта параллель становится особенно ясной при циклическом из гибе монокристалла с постоянной амплитудой прогиба. На рис. 4 представлен график упрочнения для ряда монокристаллов меди, подвергнутых циклическому знакопеременному плоскому изгибу по схеме нагружения в четырех точках с полной амплитудой де формации, равной 0,2%; максимальное значение изгибающего
момента здесь представлено в зависимости от числа |
циклов |
(в логарифмических координатах). Амплитуду момента |
можно |
пересчитать на максимальное напряжение течения в полной пет ле гистерезиса, а изменения этого значения в зависимости от числа циклов нагружения можно рассматривать как цикличе ское деформационное упрочнение. Очевидно, что скорость уп рочнения сначала мала, затем возрастает и, наконец, затухает до нуля (насыщение упрочнения). Таким образом, здесь имеет ся сходство с тремя стадиями упрочнения монокристаллов ме таллов с решеткой г. ц. к. при растяжении. Это один из поводов для предположения о существовании механизма динамического возврата, основанного на изменении плоскости скольжения при поперечном скольжении, активируемом напряжением и тепло выми флуктуациями; этот механизм, определяющий при растя жении переход от стадии II упрочнения к стадии III, также спра ведлив и здесь для объяснения насыщения упрочнения [32, 33]. При усталости большая накопленная пластическая деформация способствует установлению динамического равновесия между процессами образования и аннигиляции дислокаций, что и ведет, в конечном счете, к насыщению упрочнения. Однако достиже ние насыщения еще не обязательно означает окончание дефор мационного упрочнения, которое может быть обнаружено на кривой зависимости деформации от напряжения для данного цикла деформации; оно означает лишь то, что действие эффекта Баушингера здесь достаточно сильно, так что результирующее упрочнение за полный цикл равно нулю. Можно дать и иное
объяснение насыщению деформационного циклического упроч нения, заключающееся в том, что дислокации на определенной стадии деформирования начинают двигаться по замкнутому кон туру, т. е. совершают движение по одному и тому же пути (как это предполагается в модели Мотта) без размножения.
При усталости медных и алюминиевых монокристаллов не трудно найти корреляцию между характеристиками упрочнения и изменениями рельефа поверхности [31—33]. Объяснение этой связи также более или менее ясно, если исходить из изложен ных выше идей о поперечном скольжении. При определенных условиях по насыщению упрочнения (при наличии свободной по-
Рис. 4. Характеристики упрочнения монокристаллов чистой меди; зависимость амплитуды изгибающего момента от числа циклов; ориентация показана в треугольнике. Полная амплитуда дефор мации равна 0,2 %
верхности) можно заключить о возникновении зародышей уста лостных трещин; это указывает на раннее появление усталост ных трещин, так как насыщение в упомянутых выше работах наблюдалось уже после 0,1— 1,0% полной долговечности. Нуле вое результирующее упрочнение (насыщение) и прерывистое (одностороннее) скольжение приводит к локализации скольже ния и образованию в результате этого интенсивных полос де формации, в которых находятся усталостные трещины и наблю дается развитие экструзий и интрузий. Отжиг, проведенный до достижения насыщения упрочнения, задерживает наступление этой конечной стадии; рельеф повреждений устраняется и мо мент начала образования зародышей трещин соответственно за держивается [31, 49]; в случае алюминия частота проведения та ких отжигов должна быть большой, ибо насыщение упрочнения алюминия происходит весьма быстро — примерно в 20 раз бы стрее, чем у меди, где эффект задержки образования зародышей трещин особенно резко выражен. Проведение таких эксперимен тов достаточно затруднительно, но при соблюдении условий, представленных на рис. 4, можно продлить период до зарожде-
154
ния трещин в монокристаллах меди (в печупкта^ менных отжигов при 500° С после каждых 500 пи!п кРа™0ВРе‘
ции) от 104 до более 4-104 циклов [491 Если п! КЛ0В деФ°Рма'
насыщения упрочнения прервать циклическое нагрТжениГГпщГложить повышенное напряжение (изгиб, кручение истирание и т. д.), то при последующем продолжении цинического дефор мирования в тех же условиях, что и до его прекращения проис ходит заметное деформационное разупрочнение в результате по
перечного скольжения, ускоренное |
развитир |
у |
сти и более быстрое образование |
тревдн \Ш |
м 'фа повеРхн°- |
более прямое подтверждение точки зрения, связывающе^дефор” мационное разупрочнение с поперечным скольжением при кото ром происходит аннигиляция дислокаций, введенных ’ повышен
ным напряжением [50, 51]; по существу вредная активизация прерывистого (одностороннего) скольжения происходит в ре зультате ускорения поперечного скольжения. В других работах последнего времени, посвященных исследованию монокристал лов меди, показано, что величина напряжения, необходимого для развития усталостных бороздок на поверхности образца и деформационное разупрочнение после предварительной дефор мации растяжением имеют ту же зависимость от температуры
что и напряжение перехода от II к III стадии диаграммы деформации (тп_ш) [52—53].
Энергия дефектов упаковки. Если поперечное скольжение происходит в результате того, что дислокации изменяют плоскость скольжения, то все такие результаты подчеркивают роль энергии дефектов упаковки у как параметра, контролирующего образование зародышей трещин. Если условием поперечного скольжения является активируемая напряжением и температу рой рекомбинация ( стягивание) расщепленных дислокаций, то снижение энергии дефектов упаковки и увеличение расстояния между частичными дислокациями, приводящее к возрастанию активируемого объема, должно вызвать повышение сопротивле ния образованию зародышей трещин. Некоторые сопоставления меди (у ~ 40 мдж/м2) и алюминия (у ^ 200 мдж/м2) подтверж дают высказанную идею. Описанные ниже эксперименты были запланированы вначале с целью проверки этой идеи.
Исследования системы Си—А1
Материалы и методика исследования. Л4ожно предположить, что величина энергии дефектов упаковки одновалентных г. ц. к. металлов при введении в твердый раствор многовалентных эле ментов должна снижаться и приближается к нулю при возраста нии электронной концентрации до 1,4 [54]. Вилан ,[55] развил ме тод определения энергии дефектов упаковки для величин, не превышающих 30 мдж/м2, основанный на измерении кривизны
155
растянутых узлов дислокаций с помощью электронной микро скопии, «на просвет». Сванн [56] в последние годы осуществил такие измерения для ряда различных твердых растворов на ос нове меди. В свете данной работы особый интерес представляют твердые растворы алюминия в меди, так как выращивание кри сталлов равномерного состава в этом случае весьма облегчает ся высоким коэффициентом распределения ( —0,88). Все исполь зованные в настоящей работе материалы принадлежали к этой системе; значения у, взятые из измерений Сванна, воспроизведе ны на рис. 5.
Медь чистотой 99,999% и алюминий чистотой 99,99% сплав ляли в графитовых лодочках индукционным методом в вакууме. Слитки обжимали вхолодную на 50% по сечению и обрабатыва ли механически для получения монокристаллов и отжигали для получения поликристаллов. Все слитки подвергали химическому анализу, при этом медь определяли электролитически, а алюми ний — по разности; содержание алюминия указано в процентах по массе; при обсуждении сплавы называются по их номиналь ному составу.
Монокристаллы выращивали в атмосфере азота в печи с вер тикальным градиентом температур в графитовых тиглях при ско рости роста порядка 5 мм/ч. Колебание состава на расчетной длине образцов не превышало 0,5%. Затравки не применяли; ориентации полученных кристаллов определяли с точностью до 2° методом обратного отражения рентгеновских лучей; они по казаны на рис. 6. Кристаллы обладали, как это показали лауэграммы, высоким совершенством. На рис. 6 представлены также результаты измерения критического приведенного касательного напряжения.
Размеры моно- и поликристаллических образцов даны на рис. 7. Суженную рабочую часть у монокристаллов получили после их выращивания электрообработкой [57] и завершающей электрополировкой в 30%-ном растворе ортофосфорной кисло ты. Все кристаллы, кроме одного, были ориентированы перед обработкой так, что направление первичного скольжения лежа ло в плоскости, параллельной оси образца и перпендикулярной поверхностям максимальных измеренных напряжений. Средний
размер зерен поликристаллов составлял |
2 мм, что достигалось |
в результате 2-ч отжига в вакууме при |
температурах порядка |
1000°С (точное значение температуры определяли в зависимо
сти от состава сплава). |
Более полные данные |
приведены в |
|
табл. 1 и 2. |
|
|
|
Испытания на усталость осуществляли знакопеременным из |
|||
гибом по схеме нагружения в четырех точках с частотой |
10 цик |
||
лов в секунду при максимальной амплитуде деформации |
(сумма |
||
упругой и пластической |
деформаций) е* ~ 0,2%. |
Специально |
сконструированная машина для их испытаний уже была описа-
156
Электронная к он ц ен трац и я , з л / а т
Рис. 5. Зависимость энергии дефектов упаковки от содержания алюминия в сплаве на основе меди по Сванну {56]
Рис. 7. Размеры |
образцов. Минималь |
||
ная |
толщина Z |
меняется в |
зависи |
мости от заданной величины пласти |
|||
ческой деформации. Числовые |
значе |
||
сл |
ния приведены в табл. |
1 |
|
^4 |
Рис. 6 . Зависимость критического приведенного каса тельного напряжения от содержания алюминия в спла ве на основе меди. Точки получены расчетным путем в соответствии с предположениями, изложенными в [321, исходя из данных по изгибающему моменту при уста лости. Ориентация кристаллов показана в треуголь
нике:
1 — растяжение; 2 — усталость
Монокристаллы
|
|
|
|
|
|
|
__4 |
*з |
|
|
|
|
|
*в |
В* |
X СО |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8* |
О |
||||
|
|
|
|
|
Z*2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
£ |
s |
|
|
Номер |
Al, % |
v*» |
|
£•1 0 |
|
|
Мо (шах) ** |
|
|
ч £ |
3 |
||||||
образца |
(по |
ч мдж1мг |
мм |
|
Мн/м2 (кГ!мм2) |
|
нм (кГ-см) |
|
|
||||||||
|
массе) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
к о |
4 |
||
S82 |
0 |
|
40 |
|
5.6 |
|
13,03(1,33) |
0,21 |
7,9 |
( |
81) |
0,14 |
|
106 |
|||
57 |
2,2 |
|
20 |
|
5,45 |
8,23(0,84) |
0,20 |
5.1 |
( |
53) |
0,14 |
|
401 |
||||
510 |
4,25 |
6,8 |
|
5.85 |
9,70(0,99) |
0,22 |
6.1 |
( 63) |
0,14 |
|
200 |
||||||
58 |
6,35 |
2,3 |
|
5.6 |
|
7,93(0,81) |
0,21 |
5,8 |
( |
60) |
0 , 1 1 |
1600 |
|||||
511 |
6.4 |
|
2,0 |
|
5.86 |
15,19(1,55) |
0,22 |
9.2 |
( |
94) |
0 , 1 2 |
|
325 |
||||
S4 |
7,28 |
1,6 |
|
6,33 |
15,87(1,62) |
0,23 |
11,8 |
(121) |
0 , 1 2 |
|
405 |
||||||
|
|
533 |
|||||||||||||||
512 |
7.4 |
|
1,5 |
|
6,08 |
11,76(1,20) |
0,22 |
7,6 |
( |
78) |
0,14 |
|
|||||
*i Энергия дефектов упаковки по Сванну [56] (см. рис. 5). |
|
Г5Я1 |
|
|
|
|
|
||||||||||
*2 Минимальная толщина образца (см. рис. 6). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Модуль рассчитан по значениям, приводимым для меди в работе Lo8j. |
|
|
|
|
|
||||||||||||
*4 Полная деформация является суммой упругой и пластической. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
А м п л и ту д а |
|
м ак си м альн ого |
и зги баю щ его |
м омента. |
. |
|
п асч ета |
|
приведены |
|
|||||||
* • А м п ли туда |
п л асти ч еск о й |
деф орм ации |
AfQ (m a x y п одробн ости |
р ас ч ет |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||
работе [32]. |
- |
gg |
таков3| |
Что направление первичного скольжения |
с о в п а д а е т |
с |
|||||||||||
|
|
|
' |
||||||||||||||
поверхностью; у всех других образцов вектор первичного скольжения Пересе |
|
|
Р |
|
|||||||||||||
ность. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
Поликристаллы |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
А1 |
|
|
|
|
|
*3 |
|
|
|
+3 |
|
Долговеч |
|
|||
Номер |
|
|
Vм |
|
Z*2 |
и |
^ 0 |
мах |
|
V |
|
ность, цик |
|||||
% |
, |
|
|
|
|
||||||||||||
образца |
мдж/м2 |
мм |
% |
нм (кГ-см) |
|
% |
|
лы* 10 |
3 |
|
|||||||
(по массе) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Р128 |
8 |
|
|
|
40 |
|
5,86 |
0, 22 |
9,1 |
(93) |
|
0,13 |
|
|
18 |
|
|
Р 100 |
0 |
|
|
|
40 |
|
5 , 6 6 |
0 , 21 |
9,9 |
(102) |
|
0 , 1 2 |
|
|
25 |
|
|
Р140 |
0 |
|
|
|
40 |
|
5,53 0 ,2 1 |
9,8 |
(100) |
|
0 , 1 2 |
|
|
19 |
|
||
Р112 |
1 . 1 |
|
|
|
33 |
|
5,6 |
0, 21 |
8,3 |
(85) |
|
0,13 |
|
|
36 |
|
|
Р152 |
1 , 2 |
|
|
|
31 |
|
5,63 0 , 21 |
8 , 0 |
(82) |
|
0,13 |
|
|
34 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
37 |
|
|
||||||||
Р82 |
2 , 1 |
|
|
|
22 |
|
5,58 |
0 , 2 1 |
7,6 |
(78) |
|
0,13 |
|
|
|
|
|
Р62 |
2,3 |
|
|
13 |
|
5,6 |
0, 21 |
7,5 |
(77) |
|
0,13 |
|
|
32 |
|
|
|
Р14 |
4,6 |
|
|
52 |
|
5,56 0, 21 |
1 1 , 0 |
(ИЗ) |
|
0 , 1 0 |
|
|
48 |
|
|
||
Р44 |
4,7 |
|
|
4 |
|
5,84 0, 220 12,5 |
(128) |
|
0 , 1 1 |
|
|
57 |
|
||||
Р56 |
6 , 1 |
|
|
|
2,3 |
|
5,91 |
0,223 |
12,0 |
(123) |
|
0 , 1 1 |
|
|
93 |
|
|
Р26 |
6,3 |
|
|
2 , 0 |
|
5,53 0, 21 |
11,1 |
(П4) |
|
0 , 1 0 |
|
|
105 |
|
|||
Р97 |
6,9 |
|
|
1,7 |
|
5,84 |
0 , 2 2 |
9,5 |
(97) |
|
0,13 |
|
|
259 |
|
|
*1 Энергия дефектов упаковки по Сванну [56] (см. рис. 5), для значение у определено специально.
**Приведена минимальная толщина образца (см. Ри^* bj-
**Полная деформация является суммой упругой и пластической.
*< Максимальная амплитуда цзгибающего момента *• Амплитуда пластической деформации М0 (шах)’ подробности
работе [32].
сп л ава Си + 8% N i
расчета приведены в
на в [32]. Устройство зажимов позволяло легко извлекать и снова устанавливать образец через определенное число циклов нагружения. Величина изгибающего момента непрерывно запи сывалась автоматически. Характеристики упрочнения (зависи мость амплитуды изгибающего момента М0 от числа циклов из гиба N) представлены в логарифмических координатах на рис. 8, 18 и 19.
Методы определения максимального напряжения (в волок не) и амплитуды пластической деформации на первой стадии циклического нагружения также описаны ранее [32}. Основные
Рис. 8. Изменение амплитуды изгибающего момента М 0 в зависимо
сти от числа циклов |
нагружения |
для монокристаллов из сплава |
медь — алюминий. |
(Содержание |
алюминия в образцах см. |
|
в табл. 1) |
принятые в работе предположения сводятся к следующим: иде альная пластичность (отсутствие деформационного упрочнения), линейный градиент деформации по сечению и независимость уп ругих постоянных от легирования. Амплитуда пластической де формации ер была рассчитана по полной амплитуде в* и по на пряжению о в наиболее нагруженном волокне: ер = в*— (а/Е ). Толщины образцов отличались незначительно (табл. 1), что обеспечивало достаточно постоянную вр для различных образ цов. Таким образом, оказалось возможным сопоставлять резуль таты испытаний при приблизительно постоянных амплитудах пластической деформации и оценивать сделанные на их основе предположения. Значения упрочнения обсуждаются далее и при ведены в табл. 1 и табл. 2. Рассчитанные по величине изгибаю щего момента на первом цикле нагружения значения критиче ского приведенного напряжения монокристаллов при изгибе находятся в хорошем соответствии с результатами, полученными при испытаниях на растяжение (см. рис. 6).