книги / Основы применения электронных приборов сверхвысоких частот
..pdfтенных переключателей (рис. 6.34,а) важное значение имеет правильный выбор расстояния между ними / {31]. В самом деле, если рассмотреть .их упрощенную эквива
лентную схему (рис. 6.34,6), то можно найти выражение для относительной величины просачивающейся мощно сти, рассеиваемой в кристаллическом смесителе, в виде
|
|
|
(6.16) |
|
где Р — просачивающаяся |
мощность |
при |
реальной |
на |
грузке; |
|
|
|
|
Р ном — просачивающаяся |
мощность |
при |
идеально |
со |
гласованной нагрузке; |
линии; |
|
||
Хв — длина волны в передающей |
до |
|||
I — расстояние от кристаллического |
смесителя |
|||
разрядника; |
|
|
|
|
k — коэффициент стоячей волны. |
|
|
|
Данная формула и график, приведенный на рис. 6.35, показывают, что только при идеально согласованном де текторе просачивающаяся мощность не зависит от рас стояния между детектором и разрядником.
302
На высоком уровне мощности КСВ достигает от 2,5 до 10, т. е. при некоторых значениях I возникают 3— 10-кратные превышения просачивающейся мощно
сти. Поэтому электрические расстояния -j^-l —п(л±А),
Рис. 6.35. Качественная зависимость изменения просачивающейся мощности при различном удалении кристаллического смесителя от резо нансного разрядника защиты приемника.
где п —0, 1, 2, . .. и 2Д — ширина запретной области, являются опасными и должны избегаться в практиче ских конструкциях. Следует отметить, что ширина за претной области 2А должна выбираться, исходя из не которых компромиссных соображений между допусти мыми значениями просачивающейся мощности и вносн-
303
мыми потерями со стороны нагрузки в резонансный ядник [37].
арактер изменения величины энергии пи-ка импуль са, просачивающейся через резонансные разрядники, от рассогласования цепи смесительного детектора до вы сокой частоте аналогичен рассмотренной зависимости для плоской части просачивающегося импульса. Однако эквивалентные схемы разрядника в моменты просачи вающейся энергии пика и плоской части импульса раз личные, поэтому выражения для учета рассогласования цепи смесительного детектора на просачивающуюся энергию пика и плоскую часть импульса отличаются между собой [15].
Выбор расстояния I наиболее тщательно должен про изводиться для узкополосных разрядников, обладающих высокой добротностью и дающих наибольшее отношение
ру р .
ъ— и „у - в опасных областях.
Г ц ом Иваном
Просачивающаяся мощность плоской части импуль са и энергия пика зависят также от многих других фак торов, которые следует учитывать при эксплуатации разрядников. К ним относятся: напряжение и ток в цепи поджигающего электрода, величина мощности передат чика, температура окружающей среды, частота генери руемых колебаний, наличие гармоник в спектре коле баний.
При неправильном подборе режима работы цепи вспомогательного поджига в ней могут возникнуть ре лаксационные колебания. Последние в отдельные про межутки времени создают ситуацию.как бы отключения цепи вспомогательного поджига, что обусловливает прохождение значений просачивающейся энергии пика, опасных для кристаллического детектора. .
Просачивающаяся мощность плоской части зависит от мощности передатчика. Характер подобной зависи мости показан на рис. 6.36 для широкополосного 1 и вы сокодобротного 2 резонансных разрядников.
На малых уровнях мощности в линии просачиваю щаяся мощность растет до значения мощности пробоя разрядных промежутков. При больших уровнях мощно сти также наблюдается возрастание просачивающейся мощности за счет прямой связи входа и выхода разряд ника.
304
Для высокодобротных разрядников затухание пря мой связи составляет 60—70 дб.
Серьезные затруднения в применении высокодобротиых разрядников возникают при наличии высших гар монических составляющих в спектре колебаний, генери руемых передатчиком, которые могут проходить через разрядник без затухания. Обычно мощность гармониче-
Рпр.мбш
Рис. 6.36. Характер зависимостей просачивающейся мощности через резонансные разрядники от величины мощности в линии.
ских колебаний падает с увеличением номера гармоники [34]. На второй и третьей гармониках ослабление мощ ности магнетрона составляет 30—50 дб мощности коле баний на основной частоте. Величина мощности гармо нических колебаний изменяется в больших пределах от одного прибора к другому и сильно зависит от режи ма, достигая единиц и десятков ватт в импульсе. Такие значения просачивающейся мощности приводят к выго ранию кристаллических детекторов.
Для избежания выгорания детекторов проверяют про хождение гармоник через разрядник при работе его с . магнетроном. В некоторых случаях ставят фильтры для ослабления колебаний 2-й или 3-й гармоники, при бегают к установке предварительных разрядников защи ты приемников. Роль гармонических колебаний значи-
20— 124 |
305 |
телыю ослабевает при применении широкополосных ре зонансных разрядников, у которых происходит сплошной разряд по входному окну связи.
Плохие защитные свойства высокодобротных резо нансных разрядников от высших гармонических колеба
ний, сильная зависимость просачивающейся |
мощности |
и энергии пика разрядников от сопротивления |
нагрузки |
поджиг
Рис. 6.37. Блок-схема испытательной установки.
приводят к резкому понижению надежности кристалли ческих детекторов при искрениях и пробоях в передаю щем устройстве.
Это подтверждают специально поставленные экспе рименты. Была собрана испытательная установка, блоксхема которой показана на рис. 6.37.
Одновременно устанавливалось несколько высоко добротных разрядников 3-см диапазона, рассчитанных на мощность 100 кет в импульсе, поочередно с германие выми и кремниевыми детекторами. Магнетрон устанав ливался в режим искрения путем повышения анодного напряжения сверх допустимого. Интенсивность искрения соответствовала приблизительно искрениям, имеющим место в первые 30—50 сек после включения магнетрона. Характер изменения среднего анодного тока магнетро на в процессе испытаний, регистрируемый с помощью
306
самописца, показан на рис. 6.38. Для анализа природы колебаний в моменты искрений с помощью электронного двухшлейфового осциллографа и специально изготов ленной приставки контролировались импульсы высокой частоты и анодного тока (гл. 3).
Обобщенные результаты’ испытаний детекторов типа Д-405Б и ДК-С4 в количестве 34 шг. в течение 30 мин стабильной работы магнетрона (осциллограмма средне го анодного тока показана на рис. 6.38,а) и в течение
последующих |
1,5 |
час |
при искрящем магнетроне |
(рис. 6.38,б) |
приведены графически на рис. 6.39. |
||
Вышедшими из |
строя |
считались детекторы, норми |
рованный коэффициент шума которых ухудшался от пер воначального значения более чем на 2 дб. Характерно, что большая часть вышедших из строя детекторов ухуд шала нормированный коэффициент шума до 4 дб и лишь отдельные детекторы имели полное выгорание.
Полученные данные свидетельствуют о том, что высокодобротные 'резонансные разрядники не обеспечи вают надежной защиты кристаллических детекторов -при нестабильной работе магнетрона.
Выводы о количественной оценке надежности детек торов в данных условиях .испытания делать нельзя, так как они являются значительно утяжеленными по срав
нению' |
с реальными. |
Однако эти |
результаты говорят |
о том, |
что в случае |
возникновения |
искрений и пробоев |
в передающем устройстве необходимо иметь автомати ческое устройство для выключения передатчика или вве дения перед смесителем заслонки.
Измерения частоты с помощью анализатора спектра и сфотографированные одиночные импульсы ВЧ й анод ного тока в искрящем магнетроне (рис. 6.40 и рис. 3.32) показывают, что в моменты искрения излучаются хаоти ческие колебания значительной интенсивности. Эти па
разитные |
колебания приводят к выгоранию детектора |
в случае |
неблагоприятного сочетания частоты колеба |
ний с входным сопротивлением детектора.
Наряду с .необратимыми изменениями параметров для некоторых детекторов встречается явление временшого ухудшения детектирующих свойств. Это обра тимое явление носит название загрубления. Оно -выра жается в падении тока кристаллического детектора и падении чувствительности приемного устройства при
20* |
307 |
со
о
Рис. 6.38. Изменение регистрируемого самописцем среднего анодного тока магнетрона во времени:
а — нормальный режим; б и в — при наличии искрений.
включении передатчика. После выключения передатчи ка чувствительность и ток детектора через некоторый промежуток времени (5—10 мин) восстанавливаются. Эффект загрубления особенно часто наблюдается у де-
| |
\ |
* |
V |
1 |
|
1 |
|
____ 1
1
Нормам- |
to0 |
t,»UH 200 |
|
--------------При тамтаитенш - — » |
|||
”ный |
режим
Рис. 6.39. Обобщенный график зависимости процента годности кристаллических детекто ров, защищаемых высокодобротнымн резонанс ными разрядниками, при работе в условиях интенсивных искрений магнетрона.
текторов из поликри'сталлического кремния и практиче ски отсутствует у детекторов из монокристалла кремния.
Коэффициент загрубления детекторов оценивается величиной
т |
= |
^ 100*/«- |
<6-,7> |
где /1 — ток детектора |
до |
включения передатчика; |
|
/г — установившееся |
значение тока |
детектора при |
|
включенном передатчике. |
|
Зависимость ухудшения чувствительности приемного устройства AN от коэффициента загрубления у имеет вид, показанный на рис. 6.41. Подробные результаты исследования эффекта загрубления приведены в рабо те [30]. В ней показано, что скорость загрубления детек тора значительно больше скорости восстановления (рис. 6.42), коэффициент загрубления уменьшается
309
AilfJS
Рис. 6.41.’ Зависимость ухудшения чувстви тельности приемника от коэффициента загрубления детектора.
Г /.
Рис. 6.42. Характер измене ния коэффициента загруб ления детектора DO времени при включении (/) и вы ключении (5) передатчика.
311