книги / Основы применения электронных приборов сверхвысоких частот
..pdfЛинейность этого уравнения подтверждается экспе риментальными данными, полученными для клистронов К-27 в интервале температур окружающей среды от +20 до +100° С.
Поэтому можно считать, что |
|
Д<б At |
(4.12) |
|
Полагая резонатор выполненным из красной меди (а== 1,6• 10“Б 1/°С) и частоту генерируемых колебаний 10 000 Мгц, температурный коэффициент частоты кли строна К-27 определяем согласно выражению (4.4) как
$ ^ — л: 0,16 Мгц{град.
Эта величина температурного коэффициента частоты близка к реально наблюдаемой.
Таким образом, температурный коэффициент часто-
ты |
достаточно полно характеризует стабильность |
частоты клистрона при изменении температуры окру жающей среды.
Однако барометрический и температурный коэффи циенты частоты не позволяют в полной мере оценить суммарные уходы частоты клистрона при изменении вы соты полета летательного аппарата, так как темпера тура баллона и, следовательно, резонатора клистрона зависит от температуры окружающей среды и высоты вследствие изменения условий теплоотдачи.
Рассмотрим выражение для частоты, учитывающее совместное воздействие температуры и давления (высо ты) окружающей среды, в виде
f = |
#)> D(H)1, |
(4.13) |
где to{t, H) — температура баллона клистрона; |
|
|
Н — высота; |
|
изме |
D(H) — деформация резонатора вследствие |
||
нения давления с высотой. |
|
|
Отсюда |
|
|
V = w № |
dt+ m iH \ + m m dH ’ |
(4-“ ) |
202
где
D= Ap\
А— постоянная величина;
р— давление (сила), воздействующее на механизм пере стройки частоты;
Н |
^ Ш 1“ |
баРометРический коэффициент ча- |
I 1 1 ' |
I |
стоты. |
Учитывая, что приращение частоты от изменения температуры и давления — малая величина, можно пе рейти от df к Д/, и тогда выражение (4.14) примет вид
|Л / | = 5 , ( Л < + § Д Н ) + | Р ^ Д Я . (4.15)
При полете на высотах до 20 000 м изменение тем пературы с высотой достаточно хорошо аппроксимирует ся выражением
f = *o - p t h ( t f 0 . |
• |
(4.16) |
|||
где /о — температура у поверхности Земли; |
|
||||
()= < „+ 1 0 |
|
|
|
|
|
а0 = |
— 40°С; |
|
|
||
Y = ( l , 5 - 2 , 0 ) 1 0 - 4 \/м . |
|
||||
Отсюда, при предположении |
J~ = I. следует |
|
|||
dto_ |
Рт |
‘ |
|
|
|
дН~~ ch2 (уЯ) |
|
|
|||
Согласно закону термодинамического состояния газо |
|||||
вой среды |
|
|
|
|
|
dp |
g |
р |
|
(4.17) |
|
dH |
R Т(Н) |
’ |
|||
|
где g и R — постоянные; р — давление;
Т(Н) — температура, ° К.
203
Поэтому выражение {4.15) после преобразований может быть записано в виде
| Д / | = U + 1- сЬ! |
— ^ , R [ г 0_ У t h (у Я )]} |
Таким образом, можно рассчитать уход частоты кли строна при одновременном воздействии температуры .и давления (высоты) окружающей среды.
i f , Мгц
Рис. 4.21. Расчетная (прл /0np=var) и экс периментальная (три ^oup= const) зависи мости (ухода частоты клистрона К-27 от
изменения высоты.
*
В случае, если температура окружающей среды остается неизменной (герметизированный блок на по верхности Земли), то формула (4.18) принимает вид
или |
|Д/| = 1UAf-HpA* |
(4.19) |
|
|
|
|
|
|
Ц = > -\хЫ+ \^ р , |
(4.19а) |
|
где h |
и | р — известные значения |
температурного |
и ба |
|
рометрического коэффициентов частоты |
||
|
(указываются в ЧТУ); |
и дав |
|
М и Др — приращения температуры баллона |
|||
|
ления окружающей |
среды (измеряются |
|
|
или задаются на аппаратуру). |
|
|
На рис. 4.21 для получения исходных данных пока |
|||
заны |
расчетная и экспериментальная зависимости ухо |
204
да частоты клистрона К-27 от высоты с учетом атмос ферной температуры воздуха.
Оценка влияния изменения температуры и давления окружающей ореды на величину отдаваемой мощности клистрона может быть произведена следующим образом. ’
Повышение температуры, как -правило, сопровож дается увеличением потерь в резонаторах и, следова тельно, уменьшением мощности. Однако в пределах допустимых изменений температуры окружающей среды изменение потерь невелико, и поэтому величина мощно сти практически остается неизменной.
При изменении Давления окружающей ореды, как было показано выше, изменяется расстояние между.сет ками резонатора. Воспользовавшись кине'матической теорией клистрона [9],' можно оценить влияние измене ния расстояния между сетками с высотой на величину отдаваемой мощности. Для удобства рассмотрим изме нение к. п. д.
т]= — 28/j ({38)sin (a -f- Р), |
(4.20) |
|||
|
— угол пролета электронов между |
|||
|
сетками резонатора; |
|
||
8__ 12716 (~г~) |
—Угол пролета электронов между |
|||
Ч к J U0—UOTP |
резонатором и отражателем; ■ |
|||
J\ (Р°) — функция Бесселя |
первого |
по |
||
|
рядка; |
|
|
|
|
1 U,n sin а/2-. |
|
|
|
0 — 2 Uо «/2 |
’ |
|
|
|
А — длина волны; |
|
ре |
||
I, L — расстояния между сетками, |
||||
|
зонатором |
и |
отражателем |
|
|
(рис. 4.20).. |
|
|
|
Определим приращение к. п. д., |
происходящее |
при |
||
изменении расстояния |
между сетками на |
I мк. |
Для |
|
этого введем |
|
|
|
|
|
|
|
(4.21) |
|
тогда |
|
|
(4.22) |
|
Ti = Bsm(Al + ® |
205
и
^ = ^ ш (А + Р)+ ЛВС08(Ж+ Ю. (4.23)
^01—величина весьма малая, поэтому
^ A B c o s i A l + Q). |
(4.24) |
Принимая COS(AI-\-$)=L1, как показывает расчет для клистрона К-27, получаем
jJ-ssO ,035%/лм.
При изменении высоты до 15000 м уход частоты, согласно расчетных данных по барометрическому коэффи
циенту частоты, составляет -^.25 Мгц при Д/ = ^г--
Величина S/ = б Мщ(мк, т. е. Д /^ 4 мк, и тогда
Д т1= ^Д ^О ,14°/о .
При к. п. д. клистрона 'х,0,5°/о следует, что при из менении высоты до 15000 м
4=0,5 +0,0770,
т. е. изменение составляет порядка ± (10-ь 15%), что не имеет существенного практического значения.
4.4.НАГРУЗОЧНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ОТРАЖАТЕЛЬНЫХ
КЛИСТРОНОВ
Стабильность частоты и мощности отражательных клистронов в значительной мере определяется величи ной и характером ВЧ нагрузки. Достаточно сложное кон структивное выполнение трактов СВЧ в радиолокацион ных устройствах заставляет при применении клистронов уделять внимание их нагрузочным характеристикам.
В связи е этим рассмотрим влияние активной и ре активной составляющих сопротивлений ВЧ нагрузки на
уход |
частоты, изменение |
мощности и |
форму области |
колебаний клистрона. Подобный анализ |
проведем, при |
||
меняя |
линейную теорию |
нагрузочных |
характеристик, |
т. е. будем предполагать, что электронная проводимость
206
и переменное ВЧ напряжение на резонаторе клистрона
не зависят |
от изменения сопротивления |
ВЧ нагрузки. |
Из эквивалентной схемы клистрона (рис. 4.22) сле |
||
дует, что |
условия самовозбуждения будут определять |
|
ся выражением |
|
|
|
У*+ Ук + Ун> 0, |
(4.25) |
где Ус, YKt ■Ун — проводимости клистрона по электрон ному потоку, резонатору и сопротивле нию ВЧ нагрузки.
Выражение (4.25) можно переписать в виде
0 е+ 0 , , + > = 0, | |
(4 26) |
+J
где Ge, GK н Gn — активные составляющие проводимо сти по электронному потоку, резона тору и сопротивлению ВЧ нагрузки;
Вс, Вц, Вц— реактивные составляющие проводи мости;
п — коэффициент трансформации.
Р«с. 4.22. Эквивалентная схема отражательного клистрона.
Фазовые соотношения в автогенераторном режиме клистрона определяются как
tg<I>t = ^ = const,
(4.27)
t g ® . = ------ |
i— |
ь + ц г в .
207
Неизменность величины tg<D, вытекает из принятых условий линейности.
В любом автогенераторе |
|
|
JL |
1 |
|
£Ф * = |
2 Ь , |
|
i, |
| |
(4-28) |
|
| |
|
t |
i |
|
Из выражений (4.27) и |
(4.28) следует, |
что rfO i=0 и |
dQ>2=0. |
|
|
Кроме того величина Ф2 зависит от частоты f и реак тивной составляющей сопротивления нагрузки по этому
d*a= ? $ -d f+ $ L d B „ = 0 . |
(4.29) |
Выразим значения проводимости сопротивления ВЧ нагрузки через величины, доступные измерению, KCB(fc) и фазу отраженной волны (ф) [10]:
|
Ь2_ |
1 |
|
1 |
к+ i — g— sln Ф |
(4.30) |
|
Кн= W |
Ф |
Ф~ |
|
|
к2 cos2 у - f |
sin* у |
|
где № — волновое сопротивление ВЧ линии. Отсюда
D _№ |
|
sin Ф________ |
(4.31) |
Da~ ~ W |
ф |
ф |
|
|
к 2 cos* Т |
+ в1п 2 |
|
Значение реактивной составляющей проводимости резонатора может быть определено выражением
iB« = i s r + imC~ 2iT fi r L’ |
(4-32) |
где р==Т/-^-—характеристическое сопротивление резо
натора;
fQи f — резонансная частота и значение частоты при расстройке.
В этом случае из уравнения (4.29) после соответст вующих преобразований можно получить выражение для приращения частоты в зависимости от изменения КСВ и фазы отраженной волны в виде
х |
sin 'belli - f |
(/г2 - 1 ) [б 2 - |
{k‘+ 1)sin3 -f-j |
- |
(4.33) |
|
Интегрируя |
(4.33) в пределах изменения |
КСВ |
(от 1 |
|||
до k) |
или фазы |
(от 0 до ф), получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.34) |
где A = -----щ — постоянная |
величина, |
доступная |
для |
|||
|
|
определения |
опытным |
путем каждо |
||
|
|
го типа клистрона. |
|
|
|
На рис. 4.23 показаны расчетные графики зависимо сти ухода частоты от изменения КСВ и фазы отражен ной волны. На рис. 4.24 приведены расчетные (сплош ные линии) и экспериментальные (пунктирные линии) зависимости ухода частоты от фазы отраженной золны
Рис. 4.23. Расчетные графики зависимости ухода частоты от изменения КСВ (а) и фазы отраженной волны (б).
14-124 |
209 |
Рис. 4.24. Расчетные и экспериментальные кривые зависимости ухода частоты генерируемых колебаний от фазы. отраженной волны при различных значе ниях КСВ.
при различных аначениях КОВ, полученные на клистро не К-27. Отсюда видно, что при КСВ до 2—2,5 линейная теория нагрузочных характеристик отражательных кли стронов пригодна для инженерных расчетов.
Изменение мощности генерируемых колебаний при изменении сопротивления ВЧ нагрузки можно рассчи тать следующим образом.
210
Суммарная ВЧ мощность определяется мощностью, выделяемой в контуре Рн и в нагрузке Рв,
P = P« + P» = Y V‘ {G |
(4*35) |
Так как V и G„ при принятых предположениях являют ся постоянными, поэтому можно записать
|
|
d P = i V ’ ±dO„. |
|
|
(4.36) |
|||||
Согласно выражению |
(4.30) |
|
|
|
|
|
|
|||
|
С |
п л |
|
г ~Т + |
si"2 т - |
|
|
(4.37) |
||
|
|
|
|
|
|
|
||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dG„_ |
|
sin2 -7j- — k 2COS2 — |
|
|
(4.38) |
||||
|
|
^fc2cos2- y + |
|
|
|
|
||||
|
dk |
|
sin2- |- ^ |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|||||
Изменение мощности в пределах |
изменения КСВ от 1 |
|||||||||
до /г может |
быть определено из выражения |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
Ф |
|
|
Ф |
|
|
J dk 0 k ~2Wn2 J |
sin2 ~2 — n2cos2 |
~2~ |
dk |
(A- 3Q1 |
||||||
( |
Ф |
|
|
ф |
;2Urv. |
yTbXjnj} |
||||
l |
|
. |
i |
Uia2^ - + k 2cos2 -J -j |
|
|
||||
Отсюда |
|
|
|
|
|
|
|
\ |
|
|
A P = — 5 j l |
— |
|
|
k |
|
(4.40) |
||||
|
|
|
|
sin2 ~Y + k2 cos2 |
J |
|
|
|||
где В — — |
£—постоянная |
величина, которую подоб- |
||||||||
|
п |
но |
коэффициенту |
А |
представляется |
|||||
|
|
возможным определить эксперименталь |
||||||||
|
|
ным путем |
для |
каждого типа клист |
||||||
|
|
рона. |
|
|
|
|
|
|
|
На рис. 4.25 показаны графики изменения АР в за висимости от изменения КСВ и фазы отраженной вол ны. Из сравнения -расчетных и экспериментальных кри вых также следует, что при небольших значениях КСВ
14* |
211 |