книги / Остаточные напряжения
..pdfРешение. Главные величины кривизны соприкасающихся
тел в точке первоначального контакта будут равны:
|
, |
1 |
1 ^ 1 |
к,-, = 0; |
||
для накатника к., |
= — = — |
= 2— , |
||||
|
1 Д, |
0,5 |
см |
12 |
|
|
для наплавленной детали |
|
|
|
|||
|
£ ,,= — = — |
= 0,625— , |
к„= 0. |
|||
|
21 R, |
1,6 |
|
см |
22 |
|
Суммарная кривизна |
|
|
|
|
||
X = АГ|j + |
+ к2\ + к22= 2 + 0,625 = 2,625— |
= 262,5—. |
||||
|
|
|
|
|
см |
м |
По формуле (4.2) определим эквивалентный модуль упру |
||||||
гости для наплавленной детали |
|
|
|
|||
^ ( ^ |
. Д,) = 2 ..0 ,-.2,4.Ш 11(1+ 15).10-- = |
|||||
/г ^ о + З Д , |
(1-2-10"+15-2,4-10")10"3 |
ипо формуле (4.3) эквивалентный коэффициент Пуассона
=1*Н+И0. = 0,26 + 0,3 =028
Тогда упругая постоянная материалов соприкасающихся тел
_ 1 - щ 2, 1 - ц 2„ 1 -0,252 , |
1 —0,282 |
||
Л = |
2-10 |
„ |
=0,925 10-'1— . |
|
2,02-10" |
Па |
Определим значение силы Faпо формуле (4.32)
F |
стгя/т1 |
(200 1 06)I-3,14-2-10~2-0,925-10"" _ 1g?Jf |
|
X d-2рзкв)2 |
262,5 (1-2-0,28) |
Линейная интенсивность нагрузки по длине / при этой силе
457 |
-3 |
= 22,85-10: Н_ |
20-10 |
|
М' |
Половина ширины полосы контакта ролика и детали
Ъ= *Ща |
4-0,925-10~п -22,85-Ю3 |
3,2-10_5л*. |
Щ.3,14-262,5
Максимальное контактное давление согласно (4.14)
р0= |
= |
2 22>85-1^ = 455.ю 6Па = 455МПа. |
0 |
к Ъ |
3,14 3,2-10-5 |
При определенных параметрах построим зависимости раз грузки аэкви d жв. Для этого по формулам (4.25) и (4.26) опреде лим изменение эквивалентных напряжений аэкв и d 3Ke в зависи-
мости от величины отношений Р = — в предположении, что ма
териал детали идеально упругий. Результаты вычислений пред ставлены на рис. 4.9, а.
Запишем ажви d 3Keдля характерных точек. При /3=0 ажв=0, d же=0,44 ро. Как было показано, наибольшую величину аэквиме ет при /3=0,8=/Зк, которое равно ожв(тах)=0,6 р0.
Величина Д при которой с/жв имеет максимальное значе ние, определится из уравнения (4.27). Решая уравнение (4.27) при /^=/4*в=0,28, получим Д=0,435=Д \ При этом значении fid ж»
=0,55 ро.
Определим положение точки D пересечения кривых ажв и ажв, т.е. величину Д>, при которой ажв=о/экв. Подставляя в послед
нее условие <тЭкв и </э*в, согласно формулам (4.25) и (4.26), получим
Zp0 Р — Г ~ Г |
~Ро |
~2^ эк«(а/1+Р2 ~Р) + ' /' . |
|
Vi+P J |
I |
v |
; > д + ? |
откуда /3=0,49=/3D.
При Р=Ро~0,49 аэкв =(/жв=0,548 ро. Для границы наплав ленного слоя и материала детали
1
Р= - = = 31,25 = Р„.
Ъ0,032
При /3=/3Н=31,25\ ажв =0,032 ро, с/экв=0,023 ро.
Построим зависимость изменения эквивалентных напряже
ний <тЖв(е) в предположении, что материал наплавленного слоя и детали идеально-упруго-пластический. Для этого определим об ласть текучести при ро=455 МПа. Подставляя в уравнение (4.31) о,т= 200 МПа, получим
(
2-455 |
Р - |
= 200, |
или |
|
|
_ |
р |
0,2198, |
|
|
откуда pi=0,313, /32 =1,886.
со, |
6,314р0 |
Определим границы области текучести с учетом коэффи |
|
циента перераспределения |
напряжений. Условное давление |
Р1=пр0=Л,015 -455 = 461,825 МПа.
Подставляя в уравнение (4.31) вместо ро величину pj, полу
чим
з 2 2-461,825 й ----- ^---- =200,
откуда рю) =0,306, p2(i)=1,929.
Так как Рцр < Д -, то границами зоны текучести являются
Pi(i) -0, p2(i)-1,929.
Вычислим coi(i), |
подставляя в формулу (4.30) вместо ро ве |
|
личину pi и вместо Pi и величины Pi(l) и р2(р. |
||
со, = 1,015р0 |
1,9292 +1,929yjl +1,9292 |
- |
- In (l, 929 + Vl + 1,9292) + 500^500 |
- Vl + 5002 j + |
коэффициент перераспределения в этом случае
сок,) 6,407р0
В этом случае величина ni близка к единице, поэтому даль
нейшие вычисления можно прекратить.
Таким образом, при F=A51 Н область текучести распро
страняется от Д = 0 до Д?=Д?<7)—1,929=Д или от zi=0 до
22=Ьф2(1гЪ2.-ШъА,929=6,17-10'5 м =0,0617 мм, т.е. она находит ся в пределах толщины наплавленного слоя.
По этим данным построим зависимость изменения напря жений оэкв(е), возникающих при нагружении. При 0<Д<Д аэкф)
изображается прямой ожв(е)=сгг, а при Д<Д<До определяется по
формуле (4.25) с заменой ро на р \=461,825 МПа (A BiC на рис. 4.9, а).
После этого можно определить остаточные напряжения при любой величине р.
На участке О’^-Д'-ДО &же(ост) &экв(е) — о экв •
На участке До^Д-До оэкв(ост)~ &жв(е)—&экв •
При Д=0,2<До аэкв(е) = ат=200 МПа, а а ’жв определится по
формуле (4.26) |
|
^зи Ро ; 2 ц „ ( |
^ - Р) + ^ = |
|
\Л |
= 455 -2-0,28 |
sjl + 0,22 -0 ,2 + . 1 |
I |
V i+o,: JJ |
= 273,3 МПа. |
|
Тогда оэкв(0ст)=2№-2Ъ1,Ъ=— 37,3 МПа.
По формулам (4.22-4.24) определим az, ах, ау при Д=0,2
О, = ~ Р о - г = = = ~455~/ 1 , = -466,16 МПа;
V1 + Р2 yjl + 0,2
^ = - 2 ^ 0( > /i+ F - p ) = -2 -0 ,28-455^1 + 0,22 - 0 ,2 ) = = -208,89 МПа\
Q < II 1
3*
t o - *
^V1+P
! |
f 1 + 2-0,22 |
Л |
=455 |
- 2 - 0,2 = -ШМПа. |
|
j |
Vл/1+ 0,22 |
|
Определим отношение
а |
же (ост) |
37.3 |
* = |
а ЭЛ'в |
0,157. |
|
237.3 |
Тогда остаточные напряжения, направленные по осям х, у, z, будут равны:
Ох(ост) = <?х• к = — 208,89 • 0,157 = — 32,8 МПа;
О у ( о с т ) = оу • к = — 300 • 0,157 = — 47,1 МПа;
Oz(ocm) = — 446,16 • 0,157 = — 70,05 МПа.
Аналогично определяются остаточные напряжения и при других величинах Д
Зависимость изменения эквивалентных остаточных напря жений представлена на рис. 4.9, б.
5. ОСТАТОЧНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ ПРИ ПАЙКЕ
ПЛАСТИН ИЗ МАТЕРИАЛОВ С РАЗЛИЧНЫМИ
ФИЗИКО-МЕХАНИЧЕСКИМИ СВОЙСТВАМИ
Известно [19], что соединение двух материалов может осуществляться с использованием процесса пайки. Так, например, выполняют соединение твердосплавного режущего элемента с державкой резца или другого инструмента. В этом случае полу чают изделие, способное выполнять необходимые технологиче ские функции и обеспечивать требуемые параметры механической обработки. В зависимости от используемой марки припоя темпера тура в зоне пайки может достигать 900 °С и более.
Из-за неравномерного распределения температуры по тол щине пакета пластин и разных коэффициентов линейного расширения соединяемых материалов при остывании возникают напряжения, пластины деформируются.
Рассмотрим соединение с помощью пайки двух разнород ных пластин (рис, 5.1, а) разной толщины, но с одинаковыми раз мерами в направлении осей X и Z. Выделим из пакета пластин элемент длиной дх (рис. 5.1, б). Запишем величину деформации, полагая, что температура увеличивается, а коэффициент линейного расширения первой пластины больше, Нем второй, т.е. а/ >«2 Ес ли считать справедливой гипотезу пДосКи* сечений, то после
изменения температуры плоское сечение аЪповернется на угол dQ
и займет положение афп.. Абсолютное упругое изменение размера г- го слоя в направлении оси X — на произвольном расстоянии у будет
Ч й = Ч , - у М - |
= |
(5.1) |
где Д/ох — абсолютное изменение размера dx в начале координат;
A/^.j — абсолютное изменение размера dx от воздействия темпера
туры (предполагаем, что пластины не соединены); п— число пла стин.
Allx(l) = a J { y ) dx’
где — коэффициент линейного расширения в направлении
оси X; Т (у) — временное изменение температуры но ординате у. Разделив обе части уравнения (5.1) на dx, получим зави
симость для определения относительной деформации в на правлении оси X.
|
е*(0 = ^ - X xyy - o . j { y ) . |
(5.2) |
Аналогичную зависимость имеем в направлении оси Z |
|
|
|
Ех(/) = еог - Х„У“ '° - J {у) ■ |
(5 3 ) |
Здесь |
— кривизна оси X в плоскости ХОУ; Xiy — кри |
визна оси Z в плоскости ZOY
Рис. 5.1. Схема соединения двух одинаковых пластин (а) и расчета их напряженно-деформированного состояния (б)
при воздействии температуры пайки