Механика (лаб)
.pdfЛ а б о р а т о р н а я р а б о т а № 1.3к
ОПЫТНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ГРУЗОВ, ЗАКРЕПЛЕННЫХ НА СТЕРЖНЯХ МАХОВИКА
Цель работы: изучение основного закона динамики враща тельного движения.
Краткая теория
Поступательное движение - движение, при котором любая прямая, проведенная в теле, остается параллельной самой себе (рис.1). Траектории всех точек тела одинаковы. Так движется, например кабина лифта или кабина колеса обозрения. При посту пательном движении все точки тела движутся одинаково, поэто му достаточно изучить движение одной какой-то произвольной точки тела (например, движение центра масс тела).
В
А ”
Рис.1
г
t ц-
А/
О
■Рт.2
9
Вращательное движение - движение, при котором траекто рии всех точек вращающегося тела являются окружностями, цен тры которых лежат на одной оси, называемой осью вращения (рис.2). Ось вращения может располагаться как внутри тела, так и за его пределами.
Характеристики динамики вращательного движения
Всякое твердое тело можно рассматривать как систему из п материальных точек и масса т тела есть сумма масс всех этих точек:
* \
Тело считается абсолютно твердым, если расстояния между любыми двумя его материальными точками не изменяются в процессе движения.
Рассмотрим движение твердого тела, закрепленного о одной неподвижной точке О, вокруг которой тело может свободно вра щаться. Эта точка называется центром вращения тела. Совместим с этой точкой начало неподвижной системы координат. Тогда положение в пространстве /-точки тела определяется радиусомвектором Г/, проведенным из центра О в эту точку (рис. 3).
Рис.З Векторное произведение радиуса-вектора г,- материальной
точки на ее импульс ту, называется моментом импульса Li этой материальной точки относительно точки О:
L =[/] л п у |.
Вектор Lj направлен перпендикулярно к плоскости, прове денной через векторы г, и ту,, и образует с ними правую тройку
10
векторов: при наблюдении из конца L, видно, что вращение от г, к mjVj по кратчайшему расстоянию происходит против часовой стрелки.
Векторное произведение радиуса-вектора г„ проведенного из центра О в точку приложения внешней силы Ft (рис. 4), на эту силу, называется моментом М, силы F, относительно точки О:
М , = [ г
Векторы rh Ft и Mt также образуют правую тройку. Модуль момента силы, как следует из рисунка, равен:
Mi “ FJi = F, г, sin as
где lj - плечо силы F{, т.е. длина перпендикуляра, опущенного из точки О на линию действия силы.
Рис 4
Моментом терции тела относительно оси вращения называ ется физическая величина, равная сумме произведений масс п материальных точек тела на квадраты их расстояний до рассмат риваемой оси:
I
В случае непрерывного распределения масс эта сумма сво дится к интегралу
Jz = J г2dm,
где интегрирование производится по всему объему тела. Величи на г в данном случае есть функция положения точки с координа тами х, у, z.
11
В табл. приведены значения моментов инерции для некоторых однородных тел.
|
|
2 |
|
и |
■г |
|
|
b - y M R * |
I? |
||
|
|
rft Й |
|
||
|
|
|
|
Шs |
Тонкойi«икая |
L |
Таерщай |
^ t ^ |
' ' |
Шар |
сфери *еская |
|
СЩУЖНЬ |
ооолочка |
|||
|
|
|
|
||
h ^ M k 2 |
|
IC= T M R 2 |
1е = 44м к 2 |
||
|
|
|
|||
\ У W |
цилиндр |
|
J |
Диск |
Диск |
Неподвижная ось вращения z может проходить как через центр инерции тела (ось вращения маховика, ротора турбины и т.п.), так и вне его (например, ось вращения самолета, выпол няющего мертвую петлю). Если известен момент инерции тела относительно оси, проходящей через его центр масс (инерции), то момент инерции относительно любой другой параллельной оси определяется теоремой Штейнера (теоремой о переносе осей инерции): момент инерции тела Jz относительно произвольной оси вращения z равен сумме момента инерции тела относительно оси ООь проведенной через центр инерции С тела параллельно оси z, и произведения массы тела на квадрат расстояния между этими осями (рис. 5):
J ,
z |
О |
12
Таким образом, с удалением центра инерции тела от его оси вращения момент инерции тела относительно этой оси возраста ет. Момент инерции тела зависит не только от его массы, но и от ее распределения относительно оси вращения.
Уравнение динамики вращательного движения твердого тела
Уравнение динамики вращательного движения твердого тела относительно неподвижной оси z (аналог второго закона Ньюто на) имеет вид:
* f |
7 d L . |
М |
=J s = — |
d t
где Lz- момент импульса твердого тела относительно оси z.
Скорость изменения момента импульса тела, вращающегося вокруг неподвижной точки, равна результирующему моменту относительно этой точки всех внешних сил, приложенных к те лу.
Это основной закон динамики вращательного движения тела, закрепленного в одной неподвижной точке.
ХОД РАБОТЫ
За д а н и е №1
1.Внимательно рассмотрите окно опыта.
2.Зацепите «мышью» движок регулятора расстояния г от тела до оси и установите значения гь г2, г3, г4 из табл. 1 для Ва шей бригады для случая, когда ось вращения проходит через центр системы тел.
|
|
|
|
Таблица 1 |
Бригада |
14 |
г2 |
г3 |
г4 |
1,5 |
-50 |
-35 |
10 |
25 |
2,6 |
-45 |
-30 |
15 |
30 |
3,7 |
-35 |
-20 |
20 |
40 |
4,8 |
-30 |
-10 |
22 |
35 |
3. Определите момент инерции J для каждого шара и для всей системы. Сделайте вывод. Заполните табл. 2.
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 2. |
|
m |
ri |
Ji |
г2 |
J2 |
Гз |
J3 |
r4 |
J4 |
1обш |
З а д а н и е №2
4. Установите каждое из значений значения г из табл. 3 для Вашей бригады для случая, когда ось вращения проходит через левый край системы тел.
|
|
|
|
Таблица 3 |
Бригада |
14 |
r2 |
r3 |
r4 |
1,5 |
-50 |
U00I > |
0 |
50 |
2,6 |
-48 |
-36 |
0 |
50 |
3,7 |
-46 |
-34 |
0 |
50 |
4,8 |
-44 |
-32 |
0 |
50 |
Изменяйте Г2 от начального значения до минус 11 см с шагом 3 см. Определите, как меняется момент инерции системы тел. За полните табл. 5.
За д а н и е №3
5.Установите каждое из значений значения г из табл. 4 для Вашей бригады для случая, когда ось вращения проходит через правый край системы тел.
14
|
|
|
|
Таблица 4 |
Бригада |
Г1 |
Г2 |
г3 |
и |
1,5 |
|
26 |
38 |
50 |
2,6 |
|
25 |
38 |
50 |
3,7 |
|
24 |
38 |
50 |
4,8 |
|
23 |
38 |
50 |
Изменяйте ri от минус 50 см до 0 с шагом 5 см. Определите, как меняется момент инерции системы тел. Заполните табл. 5.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 5 |
№ |
ri |
Ji |
т2 |
J2 |
г3 |
h |
и |
h |
Зобщ. |
опыта
1
2
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
1.Поступательное и вращательное движение твердого тела.
2.Угловая скорость. Угловое ускорение.
3.Основной закон динамики вращательного движения.
4.Теорема Штейнера.
5.Определить момент инерции диска радиуса R и массы m относительно оси, проходящей через точку, расположенную на расстоянии Уг R перпендикулярно плоскости диска.
6.Определить момент инерции 4-х точек с одинаковыми массами т , которые расположены в вершинах квадрата со сторо ной а относительно оси, проходящей через центр квадрата и че рез вершину.
7.Чему равен момент инерции однородного стержня массой m и длиной 1 относительно оси, перпендикулярной стержню и проходящей на расстоянии 1/6 длины стержня от одного из его концов?
8.Чему равен момент инерции однородного стержня массой m и длиной 1относительно оси проходящей через один из концов стержня.
15
|
Лицензия ЛР № 020675 от 09.12.1997 г. |
|
|
Подписано в печать 04.03.2011 г. Формат 60x84 1/16 |
Печать офсетная |
||
И-55 |
Объем 1,25 п.л. |
Т. 300 |
Заказ 89 |
ГОУ ВПО Московский государственный строительный университет. Типография МГСУ. 129337, Москва, Ярославское щ., 26