• Поток вектора магнитной индукции.

Потоком вектора магнитной индукции через площадку dS называется скалярная физическая величина, равная

dΦ_B=B_ndS

где B_n=Bcosa – проекция вектора B на направление нормали n к площадке dS, a- угол между векторами n и B, направлние вектора dS совпадает с направлением нормали n

к площадке.

Поток вектора B может быть как положительным, так и отрицательным в зависимости от знака cosa.

Поток вектора B связывают с контуром по которому течет ток. Положительное направление нормали к контуру связано с направлением тока по правилу правого винта. Поэтому магнитный ток, создаваемый контуром с током через поверхность, ограниченную им самим, всегда положителен.

Поток вектора магнитной индукции через произвольную поверхность S

Φ_B=∫sBndS.

Если поле однородно и перпендикулярно ему расположена плоская поверхность с площадью S, то

Φ_B=BS.

• Магнитный момент конт. С током

Пусть r - плечо силы. Если F_A перпендикулярна r, тогда Sin=1. Это момент силы, действующий на I или III участок контура. Площадь S - между линией A B и участком тока I или III. Поскольку в каждой из противоположных сторон контура действует самостоятельная сила Ампера, то за площадь для суммарного момента сил принимается не половина, а вся площадь контура. Тогда вводится понятие магнитного момента контура с током как собственной характеристики контура, которая численно равна произведению P=IS, где S это вся площадь контура. Направление магнитного момента задается нормалью контура с током Тогда полный момент силы, действующий на контур с током в магнитном поле, численно равен:.

• Контур с током в магнитном поле

Для удобства предположим, что контур имеет прямоугольную форму.1) Пусть dl перпендикулярен B, т. е. любой элемент контура перпендикулярен силовым линиям. Если контур с током расположен перпендикулярно силовым линиям, то действие поля выражается в сжимании и разжимании контура. Если же контур состоит из упругого проводника, то внешнего изменения положения в пространстве не будет. 2) площадь контура с током параллельна силовым линиям. То есть нормаль плоскости контура перпендикулярна вектору магнитной индукции. Тогда силы Ампера на каждом участке:

I. Sin=1, F_A≠0, сила направлена от нас.

II, IV. Sin=0, F_A=0, То есть на элемент контура с током лежащим вдоль силовых линий F_A не действует.

III Sin=1, F_A≠0, сила направлена к нам