_Files_MethodAtom3_corrected_02112012
.pdfI 0 II 0 |
|
|
|
II 0 |
|
I 0 |
(8.4) |
|
|
|
|
II d III d |
|
d d
II III
Из решения системы (8.4) возникают соотношения, связывающие искомые коэффициенты Bi , Ai с энергией частицы , высотой P и шириной d барьера.
Вероятность проникновения частицы из области I в область III принято характеризовать коэффициентом прохождения D , а вероятность возврата частицы в область I – коэффициентом отражения R . Коэффициенты D и R удовлетворяют условию R D 1 и определяются соотношениями:
R |
|
B |
|
2 |
|
A |
|
2 , D |
|
A |
|
2 |
|
A |
|
2 . |
(8.5) |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
|
|
3 |
|
|
|
1 |
|
|
|
Если p > , то с точки зрения классической механики частица не может пе-
рейти из области I в область II. Однако квантовая механика прогнозирует конечную вероятность проникновения (туннелирования) частицы из области I в область III. Точное аналитическое выражение для коэффициента D имеет
сложный вид, поэтому для оценок используют более простое эмпирическое соотношение:
D exp 4 p d . (8.6)
В случае барьера треугольной формы (рис. 5.2) коэффициент прохождения оценивают также с помощью эмпирического соотношения:
D |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
(8.7) |
|||||
exp |
|
4 |
d . |
||||
|
|
1 |
|
|
|
|
Если энергия частицы больше высоты барьера ( p < ), то согласно законам
классической механики частица беспрепятственно проходит из области I в область III. Однако квантово-механическое решение обнаруживает конечную вероятность того, что частица вернется (надбарьерное отражение) в область I. При> p показатель экспоненты в (8.3) становится мнимым и волновая функция
II является осциллирующей функцией (рис.8.1, в). Коэффициент отражения R
61
принимает минимальные Rmin |
и максимальные Rmax |
значения (рис. 8.3) в зави- |
||||||||||
симости от энергии частицы |
и ширины барьера d : |
|
||||||||||
|
R R |
при |
|
n |
|
p |
d n ; |
|
||||
|
|
min |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(8.8) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
R Rmax |
при |
n p |
d |
2 |
n , |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где n 1, 2, 3, 4, ... – целочисленный параметр. |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
p1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Рис. 8.2. Потенциальный |
|
|
Рис. 8.3. Зависимость коэффициента отра- |
|||||||||
барьер треугольной формы |
|
|
жения от энергии частицы в случае p |
|||||||||
|
|
Задание на подготовку к работе |
1.Ознакомится с основными понятиями квантовой механики и моделирования движения частицы в неоднородном силовом поле.
2.Выполнить индивидуальное задание №5, содержащееся в методических указаниях [3].
3.С помощью соотношения (8.7) оценить величину коэффициента прозрач-
ности D треугольного барьера ( p1 0.059, p2 0.3, d 200) для электрона с энергией 0.054 .
Указания к выполнению работы
1. В программе выбрать опцию “моделирование отражения частицы от пря-
62
моугольного барьера”. Задать значения высоты барьера p 0.059 и относи-
тельной массы частицы M0 1 (электрон). Перевести программу в режим определения ширины барьера d . Задать интервал варьирования значениями энергии частицы от p до некоторого величины p < (случай надбарьерного отраже-
ния). Построить график зависимости коэффициента отражения R от энергии частицы , нажав кнопку “Моделирование”. Подобрать верхний диапазон значений энергии частицы так, чтобы на графике были видны первые 10 минимумов функции R . Перемещая измерительный курсор в горизонтальном направлении, определить 10 значений энергии частицы n , соответствующих минимумам коэффициента отражения. Результаты занести в таблицу 8.1.
|
|
|
|
Таблица 8.1 |
|
|
|
|
|
n |
1 |
2 |
…. |
10 |
|
|
|
|
|
n |
|
|
…. |
|
2. Перевести программу в режим определения энергии частицы . Задать значение ширины барьера, а также пределы изменения от 0 до p , что соот-
ветствует случаю туннелирования частицы. Нажать на кнопку ”Моделирование”, после чего на экране должна появится таблица, в которую занесены 10 значений энергии частицы i и соответствующие им значения коэффициента отражения D i . Переписать результаты в таблицу 8.2.
|
|
|
|
Таблица 8.2 |
|
|
|
|
|
Номер измерения, i |
1 |
2 |
…. |
10 |
|
|
|
|
|
D i |
|
|
…. |
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
…. |
|
3. |
Выбрать опцию “моделирование прохождения частицы сквозь треуголь- |
ный |
барьер”. Задать значение энергии частицы равное 0.9 p1, где |
p1 0.059 . Определить коэффициент прохождения частицы при различных значениях p2 из интервала от 0 до p1 с шагом 0.1 p1. Значения величины p2
63
менять с помощью вертикального переключателя. Результаты занести в таблицу
8.3.
|
|
|
|
Таблица 8.3 |
|
|
|
|
|
Номер измерения, i |
1 |
2 |
…. |
10 |
|
|
|
|
|
D p2i |
|
|
…. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
p2i |
|
|
…. |
|
Указания по обработке результатов
1. Совокупность измеренных значений n, n нанести на график, откладывая по оси “y” n p , а по оси “x” n . Здесь же представить график аппрокси-
мирующей функции y d x . Значение d и доверительный интервал d ширины барьера определить методом наименьших квадратов для совокупности измеренных значений n , n p .
2.По данным п. 2. измерений построить зависимости коэффициента прохождения D i прямоугольного барьера от энергии частицы i .
3.Для каждого значения энергии частицы i рассчитать величину коэффициента прохождения Di с использованием приближенного соотношения (8.6). Полу-
ченные результаты отобразить на графике п.2.
4. По данным п.3. построить график зависимости зависимость коэффициента прохождения D от параметра p2 для треугольного барьера.
5. Для каждого значения p2i рассчитать величину коэффициента прохождения треугольного барьера Di с использованием приближенного соотношения (8.7). Полученные результаты отобразить на графике п. 4.
6. Сформулировать выводы о степени отличия точного решения от результатов, полученных по приближенным соотношениям.
Контрольные вопросы
1. Какую роль играет уравнение Шредингера в квантовой механике?
64
2.Каков физический смысл -функции?
3.Какие значения может принимать вероятность обнаружения частицы и квадрат модуля волновой функции?
4.Укажите взаимосвязь между коэффициентами отражения и прохождения частицы с вероятностью её обнаружения в данной области пространства?
5.В каких устройствах применяется эффект туннелирования?
Список литературы
1.Савельев И. В. Курс общей физики. – М.: Наука, 1979, т.3, § 21. 23, 26
2.Орир Дж. Физика. – М.: Мир, 1981, т. 3, гл. 25, § 21, 5.
3.Методические указания к самостоятельной работе и индивидуальным заданиям по физике (Элементы квантовой оптики и механики), под. ред. А. И. Мамыкина. – С.Пб.: СПбГЭТУ “ЛЭТИ”, 2004. – 21с.
4.Лабораторный практикум по физике. Под ред. К. А. Барсукова и Ю. М.
Уханова. – М.: Высш. шк., 1988. – 351с.
65
Содержание
Работа 1 (1.4). Исследование закономерностей теплового излучения нагретого тела Работа 2. Исследование спектральной лучеиспускательной способности излу-
чения нагретого тела Работа 3 (3.4). Исследование внешнего фотоэффекта
Работа 4 (8.4). Исследование эффекта Зеемана методом индуцированных квантовых переходов электронов в атоме Работа 5 (16.4). Исследование ядерного магнитного резонанса (ЯМР) и определение магнитного момента ядра атома
Работа 6 (9.4). Исследование внутреннего фотоэффекта
Работа 7 (11.4). Исследование туннельного эффекта в вырожденном p–n переходе Работа 8. Компьютерное моделирование туннельного эффекта
Редактор И. Г. Скачек
_________________________________________________________________
Подписано в печать: Формат 60 84 1/16. Бумага офсетная. Печать офсетная. Печ. л. 4.
Тираж 1500 экз. Заказ
________________________________________________________________
Издательство СПбГЭТУ «ЛЭТИ» 197376, С.-Петербург, ул. Проф. Попова, 5
66