- •Вопрос-1 {1-6, к: 1- 13} : квантовая природа электромагнитного излучения. Тепловое излучение
- •1.1 Тепловое излучение и люминесценция {к: 1-2}
- •Вопрос-2 {7-10, к: 13-18}: формула планка
- •Вопрос-4 {10-13, к: 22-27}: эффект комптона
- •1923 Рассеивающее вещество в рентгеновском излучении содержит кроме исходного (с ) излучение и с большей ’ ,
- •Дифракция электронов на двух щелях {к: 31-32}
- •Соотношение неопределённости гейзенберга
- •Применение соотношений неопределённости
- •Основные операторы квантовой механики
- •Сложение и умножение операторов
- •Вопрос-10: гармонический осциллятор
- •Вопрос-11 {29-31, к: 62-67}: прохождение микрочастицы через потенциальный барьер
- •Вопрос-12 {31-33, к: 68-72}: квантование момента импульса
- •Квантование проекций моментов импульса
- •Фундаментальные взаимодействия
- •Частицы переносчики взаимодействия {к: 86}
- •Вопрос-17 {41, к: 86}: частицы и взаимодействие
- •Распределение электронов по электронным уровням принцип паули {к: 93-96}
- •Вопрос-20 {47-48, к: 96-100}: периодическая система менделеева
- •Нормальный эффект зеемана {к: 102}
- •Лазеры {к: 106}
- •Ковалентная (гомеополярная): h2 ;
- •Квантовая статистика ферми-дирака {к: 114-115}
- •Вопрос-25 {58-59, к: 117-188}: функция плотности состояния
- •Вопрос-29 {62-63, к: 123-126}: электропроводность металлов
- •Эффект джозеферона (1962)
- •Вопрос-31 {67-72, к: 131-138}: элементы зонной теории твёрдых тел
- •В рамках приближения слабой связи рассматривается движение квазисвободных электронов в периодическом поле кристалла.
- •Вопрос-32 {73-75, к: 139-143}: движение электронов в периодическом поле кристалла под действием внешнего поля. Эффективная масса электрона. Понятие о дырках.
Распределение электронов по электронным уровням принцип паули {к: 93-96}
Казалось бы, что в основном состоянии все электроны должны иметь минимальную энергию, т.е. находиться в состоянии 1s. Но согласно принципу Паули, в каждом квантовом состоянии, определяемом совокупностью квантовых чисел, может находиться не более одного электрона, т.е. состояния электрона в атоме должны отличаться хотя бы одним из чисел n, l, m, s;
В состоянии с заданным n может находится не более 2n2 электронов, различающихся квантовыми числами l, m, s;
Состояния электронов с заданными n и l вырождены по квантовым числам m и ms. Кратность вырождения энергетического уровня nl для электрона подоболочки равна 2(2l+1) максимальное число электронов в подоболочке.
Обознач. обол |
n |
l=0, s |
l=1, p |
l=2, d |
l=3, f |
l=4, g |
max к-во элек |
K |
1 |
2 |
|
|
|
|
2 |
L |
2 |
2 |
6 |
|
|
|
8 |
M |
3 |
2 |
6 |
10 |
|
|
18 |
N |
4 |
2 |
6 |
10 |
14 |
|
32 |
O |
5 |
2 |
6 |
10 |
14 |
18 |
50 |
Электроны с разными m и ms, но равными E эквивалентны.
nlk , k число эквивалентных электронов
Для определения минимальной энергии атома в приближении центрального поля необходимо и достаточно знать его электронную конфигурацию, которая задаётся значениями n и l всех электронов атома.
Al: z=13, 1s22s22p63s23p ;
Учёт центральной части электростатического взаимодействия электронов между собой (U’(r)) приводит к тому, что энергетический уровень данной электронной конфигурации расщепляется на ряд подуровней.
Для лёгких атомов реализуется LS-связь => эти подуровни характеризуются результирующими орбитами и спиновыми моментами.
L=sqrt(L(L+1)); Ls=(S(S+1));
2p3d 3F, 3Д, 3P, 1F, 1Д, 1P;
2S+1L : l1=1, l2=2; S1=1/2, S2=1/2 ;
L=l1+l2, l1+l2-1, ..., |l1-l2| L=1, 2, 3
S=S1+S2-1, ... , |S1-S2| S=0, 1
Последовательность термов устанавливается эмпирическим правилом Хунда.
Наименьшей энергией обладает терм с максимально возможным S, а при данном S с максимальным l.
Uэфф=U(r)+U’(r)+Um(r, S);
Учёт магнитных эффектов приводит к расщеплению терма на ряд подуровней с LJ. Такое расщепление тонкое (мультиплетное).
J=L+S, L+S-1, ..., |L-S|;
2p3d
<РИС>