- •1.Предмет теоретической механики. Разделы механики.
- •2.Статика. Основные понятия и определения. Аксиомы статики.
- •3.Сходящаяся система сил. Условия равновесия.
- •4. Момент силы относительно точки. Пара сил. Момент пары сил.
- •5. Произвольная плоская система сил. Приведение к простейшему виду. Условия равновесия.
- •Приведение к простейшему виду.
- •Условия равновесия произвольной плоской системы сил.
- •2. Аналитические условия равновесия.
- •6.Пространственная система сил. Момент силы относительно оси.
- •Момент силы относительно оси.
- •7. Приведение пространственной системы сил к простейшему виду. Условия равновесия. Случаи приведения пространственной системы сил
- •Аналитические условия равновесия произвольной пространственной системы сил.
- •8.Кинематика. Способы задания движения точки.
- •Способы задания движения точки:
- •10. Простейшие виды движения твердого тела. Поступательное движение, теорема о свойствах поступательного движения.
- •11. Вращательное движение. Определение скорости и ускорения при вращательном движении тела.
- •12. Плоское движение твердого тела. Определение скоростей точек при плоском движении. Мгновенный центр скоростей. Методы опр. Положений мцс.
- •13. Сложное движение точки. Теорема о сложении скоростей и ускорений.
- •14. Динамика. Законы динамики Ньютона.
3.Сходящаяся система сил. Условия равновесия.
Система сходящихся сил- это силы линии действия, которых пересекаются в одной точке. Равнодействующая этих сил равна геометрической сумме всех сил.
R=
Условия равновесия:
Сумма сил по каждому направлению равна нулю
Теорема о трех не параллельных силах:
Если тело покоится при действии на него трех сил, то эти силы лежат в одной плоскости и линии их действия пересекаются в одной точке
4. Момент силы относительно точки. Пара сил. Момент пары сил.
Моментом силы относительно точки называется вектор, приложенный в этой точке, равный по модулю произведению модуля силы на ее плечо, и направленный перпендикулярно плоскости, проходящей через силу и точку, в ту сторону, откуда поворот, который сила стремится сообщить телу вокруг точки, виден происходящим против часовой стрелки.
Mo(F)=F*h , где h-плечо.
Пара сил - это две силы, одинаковые по величине, направленные в противоположные стороны и не направленные вдоль одной и той же прямой.
Моментом пары сил называется взятое со знаком (+) или (-) произведение величины одной из сил на ее плечо: m = ±Pd. Момент пары считается положительным, если пара стремится вращать тело против вращения часовой стрелки
M=M1+M2=r1*F1+r2*F2
Так как r2=r1+r12, а F2=-F1, то M=r12*F2
Плечо пары сил - это кратчайшее расстояние между линиями действия сил.
5. Произвольная плоская система сил. Приведение к простейшему виду. Условия равновесия.
Произвольная плоская система сил – это система сил, линии, действия которых расположены в плоскости независимо.
Центральная теорема статики: вектор силы можно перенести в любую точку пространства параллельно себе, добавив при этом пару сил момент которой будет равен моменту силы относительно новой точки приложения.
Главную плоскую систему сил в общем случае можно привести к одной силе главному вектору системы и одной паре сил главному моменту системы.
Главный вектор системы равен геометрической сумме векторов сил системы R=F1+F2+…+Fn.
Проекции главного вектора определяются известными правилами алгебры.
Rx=F1x+F2x+…+Fnx
Ry= F1y+F2y+…+Fny
|R|=
Направление вектора R :
Cos(R^OX)=Rx/|R|
Cos(R^OY)=Ry/|R|
Главным моментом системы Mo относительно центра О в плоскости называется алгебраическая сумма моментов сил системы относительно центра приведения О.
Mo=Mo(F1)+Mo(F2)+…+Mo(Fn)
Приведение к простейшему виду.
1. R = 0 и Mо = 0 - система находится в состоянии равновесия.
2. R = 0 и Mо 0 – система приводится к паре с моментом, который равняется главному моменту системы O M . Система может вызвать вращательное движение тела, к которому приложена.
3. R 0 и Mо = 0 – система приводится к равнодействующей R , которая проходит через центр О. Под действием такой силы тело, на которое она действует, может двигаться поступательно в направлении вектора силы R .
4. R 0, Mо 0 – система приводится к равнодействующей R , которая прикладывается в другой точке и не проходит через центр О.
Условия равновесия произвольной плоской системы сил.
1. Геометрические условия равновесия: для равновесия плоской произвольной системы сил необходимо и достаточно, чтобы главный вектор и главный момент системы равнялись нулю: