- •2. Уравнения Максвелла в дифференциальной и интегральной формах.
- •3. Полный ток и его составляющие
- •4. Классификация сред, материальные уравнения
- •5. Граничные условия для электромагнитного поля. Нормальные и тангенциальные составляющие векторов
- •6. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах.
- •7. Общее уравнение баланса энергии в электромагнитном поле.
- •8. Уравнения Максвелла для электростатического поля
- •9. Электростатический потенциал. Граничные условия в электростатике
- •11. Уравнения Максвелла в символической форме. Комплексные диэлектрическая и магнитная проницаемости среды.
- •13. Плоские однородные волны в поглощающих средах.
- •14.Поляризация плоских волн
- •15. Нормальное падение плоской волны на границу раздела двух сред. Формулы Френеля
- •16. Наклонное падение плоских волн на границу раздела двух сред. Формулы Френеля для горизонтально и вертикально поляризованных волн.
- •18. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу с диэлектриком. Угол Брюстера
- •19. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу поглощающей среды. Приближенные граничные условия Леонтовича
- •17. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу с диэлектриком. Плоские неоднородные волны
- •20. Понятие о направляющей системе. Классификация направляемых волн
- •21. Условия распространения электромагнитных волн в направляющих системах. Критическая частота, критическая длина волны.
18. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу с диэлектриком. Угол Брюстера
Выясним вначале условия, при которых волна горизонтальной поляризации без отражений проходит из одной среды в другую. Мы должны приравнять нулю коэффициент отражения:
Отсюда :
Положим 2 1 0 , т.е. диэлектрики - немагнитные среды. В этом случае угла, при котором отражение отсутствует, для горизонтально поляризованной волны не существует. Проведем аналогичные действия в отношении волны имеющей вертикальную поляризацию:
Сравним уравнение с известной тригонометрической формулой:
Из сравнения получим, что отражение отсутствует, если волна падает под так называемым углом Брюстера.
Если вертикально поляризованная волна направлена к границе раздела двух диэлектрических сред под углом Брюстера, то она без отражения проходит из одной среды в другую.
19. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу поглощающей среды. Приближенные граничные условия Леонтовича
1)Приближенные граничные условия Леонтовича
Не только плоская волна, но и произвольное электромагнитное поле у границы достаточно плотной среды
возбуждает волны, уходящие в нее по нормали к поверхности раздела, так что можно пользоваться формулой
где - внутренняя нормаль к поверхности плотной среды, а ее волновое сопротивление.
Наиболее важен случай, когда рассматриваемая плотная среда – проводник, тогда можно положить
и, таким образом,
В силу непрерывности векторов поля соотношение справедливо и на граничной поверхности : векторы Е и Н уходящей в проводник волны равны тангенциальным компонентам соответствующих напряженностей поля в примыкающей к нему среде. Итак, на границе проводника существует следующее соотношение:
Введя местную систему координат с осью z, направленной по внутренней нормали (z0=n0), перепишем в скалярной форме:
Соотношения известны под названием приближенных граничных условий Леонтовича
Они указывают, в частности, на тот факт, что электрическое поле на поверхности
проводника (в отличие от идеального проводника, когда ) имеет тангенциальную компоненту. Эта составляющая очень мала и может не учитываться до тех пор, пока не становится задача вычислить потери энергии в проводнике. Очевидно, что в приближении Е=0 не принимается во внимание уходящий в проводник поток энергии.
Применение граничных условий Леонтовича к различным задачам непосредственно связано со степенью проникновения поля через границу.
17. Наклонное падение плоских электромагнитных волн на границу с диэлектриком. Плоские неоднородные волны