- •Предисловие
- •Введение
- •Глава 1. Кинематика материальной точки и твердого тела
- •1.1. Кинематика поступательного движения материальной точки и твердого тела
- •1.2. Кинематика вращательного движения материальной точки
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 2. Динамика материальной точки и поступательного движения твёрдого тела
- •2.1. Принцип относительности Галилея
- •2.2. Основные величины динамики
- •2.3. Законы Ньютона
- •Глава 3. Законы сохранения энергии и импульса
- •3.1. Сохраняющиеся величины
- •3.2. Работа. Мощность. Коэффициент полезного действия
- •3.3. Понятие поля. Консервативные силы. Потенциальная энергия
- •Пример 1.
- •Пример 2.
- •3.4. Кинетическая энергия
- •3.5. Закон сохранения механической энергии системы невзаимодействующих частиц
- •3.6. Закон сохранения полной механической энергии
- •3.7. Закон сохранения импульса
- •3.8. Применение законов сохранения энергии и импульса
- •Неупругий удар
- •Упругий удар
- •Явление отдачи при вылете снаряда из орудия
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 4. Силы в природе
- •4.1. Взаимодействие в природе. Закон всемирного тяготения
- •4.2. Сила тяжести. Вес тела. Невесомость
- •Движение тела под действием силы тяжести
- •1. Движение тела вверх:
- •2. Движение тела вниз:
- •Движение тела по горизонтали:
- •4.3. Упругие силы
- •4.4. Силы трения
- •Трение покоя
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 5. Динамика твердого тела
- •5.1. Движение твердого тела
- •5.2. Степени свободы
- •5.3. Центр масс
- •5.4. Момент импульса
- •5.5. Главные моменты инерции
- •Теорема Гюйгенса – Штейнера
- •5.6. Момент силы
- •5.7. Кинетическая энергия вращающегося твердого тела
- •Глава 6. Закон сохранения момента импульса
- •6.1. Закон сохранения момента импульса
- •6.2. Условие сохранения момента импульса относительно оси для незамкнутой системы
- •6.3. Закон сохранения момента импульса для вращающейся системы тел
- •6.4. Применение закона сохранения момента импульса
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 7. Колебательное движение
- •7.1. Классификация колебательного движения
- •7.2. Гармонические колебания
- •7.3. Математический маятник
- •7.4. Физический маятник
- •7.5. Сложение колебаний Сложение одинаково направленных колебаний
- •Сложение взаимно перпендикулярных колебаний
- •7.6. Затухающие колебания
- •7.7. Вынужденные колебания
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 8. Молекулярная физика
- •8.1. Основные положения молекулярно-кинетической теории
- •Основные величины, характеризующие массу, размер и число молекул в веществе:
- •8.2. Уравнение состояния идеального газа
- •Уравнение состояния идеального газа
- •8.3. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории
- •Основное уравнение мкт:
- •8.4. Взаимодействие молекул
- •8.5. Реальные газы. Уравнение Ван-дер-Ваальса Фазовые равновесия и переходы
- •8.6. Характеристики жидкого состояния
- •5. Жидкости с водородными связями (h2o);
- •Свойства жидкостей:
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 9. Равновесная термодинамика
- •9.1. Внутренняя энергия
- •9.2. Работа. Количество теплоты
- •9.3. Термодинамические системы
- •9.4. Первое начало термодинамики
- •9.4. Первое начало термодинамики
- •9.5. Второе и третье начало термодинамики
- •Второе начало термодинамики
- •Третье начало термодинамики
- •9.6. Теплоёмкость идеального газа
- •9.7. Применение первого начала термодинамики для вывода уравнения адиабатного процесса
- •Уравнение адиабатного процесса в параметрах t,V:
- •9.8. Работа, совершаемая газом при различных процессах
- •9.9. Графическое изображение термодинамических процессов
- •9.10. Применение законов термодинамики для расчета круговых процессов
- •К. П. Д. Идеальной тепловой машины Карно
- •Теорема Карно:
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 10. Элементы статистической физики
- •10.1. Статистический вес
- •10.2. Энтропия
- •10.3. Распределение Гиббса
- •10.4. Распределение молекул по скоростям Максвелла
- •10.5. Распределение Больцмана молекул в потенциальном поле. Барометрическая формула
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 11. Электростатическое поле
- •11.1. Закон сохранения заряда
- •11.2. Взаимодействие зарядов. Закон Кулона
- •Закон Кулона
- •Принцип суперпозиции сил
- •11.3. Напряженность электрического поля
- •Принцип суперпозиции напряженностей
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 12. Теорема остроградского-гаусса для электростатического поля
- •12.1. Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля в вакууме
- •12.2. Применение теоремы Остроградского - Гаусса для расчета электростатического поля равномерно заряженного сферического проводника
- •12.3. Применение теоремы Остроградского - Гаусса для расчета электростатического поля бесконечной заряженной плоскости
- •12.4. Применение теоремы Остроградского - Гаусса для расчета электростатического поля бесконечного заряженного цилиндра
- •Г 153 лава 13. Работа электрического поля. Потенциал.
- •13.1. Работа электрического поля по перемещению заряда
- •13.2. Потенциальная энергия взаимодействия зарядов
- •13.3. Электрический потенциал
- •13.4. Потенциал заряженной сферы, плоскости, цилиндра
- •Потенциал электрического поля заряженной плоскости:
- •Потенциал электрического поля заряженного цилиндра:
- •Глава 14. Диэлектрики в электростатическом поле
- •14.1. Проводники и диэлектрики
- •14.2. Типы диэлектриков
- •14.3. Поляризация диэлектриков
- •14.4. Напряженность электрического поля и электрическое смещение
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 15. Проводники в электростатическом поле
- •15.1. Распределение зарядов в проводниках
- •15.2. Электроемкость проводников
- •Электроемкость сферического проводника
- •15.3. Конденсаторы
- •Электроемкость плоского конденсатора
- •15.4. Энергия заряженных проводников и конденсаторов. Энергия электрического поля
- •Глава 16. Постоянный ток закон ома
- •16.1. Электрический ток
- •16.2. Разность потенциалов, напряжение и электродвижущая сила
- •16.3. Закон Ома. Сопротивление проводников
- •16.4. Закон Ома для участка цепи и замкнутой цепи. Закон Ома для плотности тока
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 17. Работа электрического тока. Мощность. Закон джоуля – ленца
- •17.1. Работа электрического тока
- •17.2. Мощность электрического тока
- •17.3. Закон Джоуля - Ленца для участка цепи
- •17.4. Применение закона Джоуля – Ленца
- •Контрольные вопросы:
- •Глава 18. Релятивистская кинематика
- •18.1. Теория относительности Эйнштейна
- •Преобразования Лоренца для координат и времени
- •18.2. Следствия из преобразований Лоренца
- •18.3. Интервал между двумя событиями. Абсолютность интервала
- •18.4. Преобразование скоростей
- •Глава 19. Релятивисткая динамика
- •19.1. Принцип наименьшего действия Гамильтона
- •19.2. Импульс частицы
- •19.3. Сила
- •19.4. Энергия
- •19.5. Связь между энергией и импульсом
- •19.6. Четырехмерные векторы
- •19.7. Законы сохранения в релятивистской механике
- •Список литературы
- •Содержание предисловие 3 введение 4
- •Список литературы 215
Глава 3. Законы сохранения энергии и импульса
3.1. Сохраняющиеся величины
Рассмотрим механическую систему, тела которой могут взаимодействовать как между собой, так и с телами другой механической системы. Система, на которую не действуют внешние силы, называется замкнутой. В замкнутой механической системе сохраняются три физические величины: энергия, импульс и момент импульса.
В основе закона сохранения энергии лежит однородность времени, т.е. равнозначность всех моментов времени. Замена момента времени на момент времени без изменения значений координат и скоростей не изменяет механические свойства системы.
Закон сохранения импульса является следствием однородности пространства (свойства пространства одинаковы во всех точках вдоль некоторого направления). Параллельный перенос замкнутой системы из одного места пространства в другое, без изменения взаимного расположения и скоростей частиц, не изменяет механические свойства системы.
Закон сохранения момента импульса связан с изотропией пространства, т.е. свойства пространства одинаковы по всем направлениям. Поворот замкнутой системы, как целого, не отражается на ее механических свойствах.
В ряде случаев законы сохранения позволяют, не решая уравнений движения, получить данные о протекании механическиx явлений.
3.2. Работа. Мощность. Коэффициент полезного действия
1. Работой называется скалярное произведение силы на перемещение (рис. 3.1):
(3.1)
где - угол между вектором силы и вектором перемещения (рис. 3.1).
Рис. 3.1.
Если сила в процессе движения изменяется по величине, то можно найти элементарную работу , совершаемую под действием силы при перемещении на бесконечно малую величину
(3.2)
Полная работа переменной силы может быть получена при интегрировании по пути перемещения тела из точки 1 в точку 2:
(3.3)
Работу можно представить графически как площадь, ограниченную функцией F(S) и осями координат (рис. 3.2):
Рис. 3.2.
(3.4)
Работа измеряется в Джоулях:
2. Мощностью N называется работа, совершаемая за единицу времени:
(3.5)
Размерность мощности: (Ватт).
Коэффициентом полезного действия называется отношение полезной к работе затраченной:
. (3.6)
или отношение мощности полезной к мощности полной:
. (3.7)
3.3. Понятие поля. Консервативные силы. Потенциальная энергия
Если в каждой точке пространства частица подвержена действию других тел, то эта частица находится в поле сил. Существуют гравитационное, электрическое, магнитное поле и другие поля. Однородным называется поле, где на тело действует сила, одинаковая по величине и направлению в каждой точке пространства. Если сила зависит от расстояния до некоторого центра, то поле называется центральным. Если можно задать явно потенциальную энергию тела U(r), то поле является потенциальным. Потенциальная энергия задается с точностью до произвольной постоянной.
Связь между силой и потенциальной энергией в случае потенциального поля в векторном виде имеет вид
(3.8)
В декартовой системе координат:
(3.9)
Элементарная работа силы в потенциальном поле записывается в виде
(3.10)
Работа, совершаемая над материальной точкой силами стационарного потенциального поля, не зависит от пути, по которому движется точка (рис. 3.3).
Рис. 3.3.
Проинтегрируем соотношение (3.10) по пути а вдоль траектории от точки 1 до точки 2
(3.11)
где - потенциальная энергия в точках 1 и 2. При интегрировании по пути b получим тот же результат.
Консервативной называется сила, работа которой не зависит от пути переходa из одного положения в другое.
Работа потенциальных сил равна разности потенциальных энергий материальной точки в начальном и конечном положениях:
Покажем, что работа консервативных сил на замкнутом пути равна нулю. Полная работа при движении по замкнутому пути равна сумме работы , совершаемой в прямом и работы в обратном направлении: но т.к. изменяется направление пути (рис. 3.4), поэтому работа на замкнутом пути равна нулю.
Если в системе действуют неконсервативные силы, то такая система называется диссипативной.
Рис. 3.4.