Uch_posobie_TMM
.pdf30
2
B
a
1 ε1
A ω1
0
P, d
б
в |
c |
m |
|
τcd |
|||
|
|
||
|
τcb |
k |
|
|
|
acb |
|
|
|
b |
|
|
|
ncb |
K |
ε2 |
C |
|
||
|
|
|
ω2 |
|
ε3 |
M |
|
ω3 |
|
|
|
3 |
|
|
D
m |
b |
|
|
k |
AB |
||
|
|||
|
c |
DC |
|
|
BC |
||
|
|
π, d
ncd
Рис. 2.10. Механизм шарнирного четырехзвенника:
а – кинематическая схема; б – план скоростей; в – план ускорений
Величины векторов VCB и VCD определяются при построении плана скоростей (рис. 2.10, б). Скорость VB точки В изображается на плане отрезком pb, скорость VCB — отрезком bс, скорость VCD — отрезком рс. Т.к. VD 0 , то абсолютная скорость точки С равна относительной скорости
VC VCD .
31
Величины скоростей точек будут определяться следующими выражениями:
VС pс V ;
VСB bс V .
Пользуясь планом скоростей, можно определить угловые скорости2 и 3 звеньев 2 и 3.
Величины этих скоростей определяются из равенств
2 |
vCB ; |
2 |
vCD . |
|
lCB |
|
lCD |
Направления угловых скоростей 2 и 3 могут быть определены
следующим образом. Мысленно прикладывая векторы VCB и VCD к точке
С, видим, что вращение звеньев 2 и 3 происходит в направлении вращения часовой стрелки (см. рис. 2.10,а).
Для определения скорости точки K, лежащей на звене ВС имеем векторное уравнение
VK VB VKB .
Очевидно, что направление вектора VKB совпадает с направлением вектора VCB , т.е. отрезок плана скоростей (bк), определяющий скорость VKB , совпадает по направлению с отрезком (bc).
Разделив почленно равенства, получаем:
VCB lBC , VKB lBK
или
bc v lBC .
bk v lKB
откуда
bk bc lBK .
lBC
Из последнего выражения следует: чтобы определить отрезок плана скоростей, изображающий относительную скорость VKB , необходимо отрезок (bс), изображающий на плане скоростей относительную скорость VCB разделить в том же отношении, в котором точка К делит звено
2.
Из плана скоростей находим
32
VK pk v .
Рассуждая аналогичным образом, определяем на плане скоростей отрезок (рт), изображающий вектор скорости точки М, лежащей на звене 3. Скорость точки М будет равна
VM pm v .
При построении плана ускорений, как и при построении плана скоростей, рассматриваем движение точки С как сложное, состоящее из переносного поступательного с ускорением точек В и D и относительного вращательного вокруг этих точек.
Векторные уравнения для определения ускорения aC точки С будут следующими:
aC aB aCB ,
aA aD aCD .
В этих уравнениях
|
|
|
|
|
aB aBAn |
aBA , |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
aСВ aСВn |
aСВ , |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
aD 0 ; |
|
|
|
|
|
|
||||
где aВn , aСВn , |
|
|
|
aСD aСnD aСD , |
|
|
|
|
|
|||||||
aСnD – нормальные ускорения; |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
aВ , aСВ , aСD |
– тангенциальные ускорения. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
При известных величинах угловой скорости ω1, и углового ускоре- |
||||||||||||||||
ния ε1, звена 1 |
anВ и a В определяются выражениями: |
|||||||||||||||
|
|
аn |
2 |
l |
AB |
; |
аt |
1 |
l |
AB |
. |
|||||
|
|
|
B |
|
1 |
|
|
B |
|
|
|
|||||
Нормальные ускорения anСВ и anСD также могут быть определены: |
||||||||||||||||
|
аn |
|
2 |
l |
BC |
; |
|
аn |
2 |
3 |
l . |
|||||
|
CB |
|
2 |
|
|
|
CD |
|
|
|
|
CD |
||||
Вектор ускорения |
aВn направлен от точки В к точке А, вектор уско- |
|||||||||||||||
рения aСВn от точки С к точке В, вектор ускорения |
|
aСnD – от точки С к |
||||||||||||||
точке D. Вектор тангенциального ускорения |
aВ направлен перпендику- |
|||||||||||||||
лярно звену АВ в сторону ε1. Векторы aСВ и |
aСD известны только по на- |
|||||||||||||||
правлению. Вектор aСВ |
направлен перпендикулярно звену ВС, а вектор |
|||||||||||||||
aСD – перпендикулярно звену DC. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Величины векторов |
aСВ и |
aСD определяются из построения плана |
ускорений. Развернутые векторные уравнения для определения вектора
33
aС ускорения точки С, которые и определяют последовательность построения плана имеют вид:
|
|
a |
n |
a |
|
a |
n |
a |
|
|
a |
B |
B |
|
|
||||||
|
С |
|
|
|
CB |
CB . |
||||
a |
a n |
|
a |
|
|
|
||||
|
С |
|
CD |
|
|
CD |
|
|
|
План ускорений показан на рис. 2.10, в. Из плана ускорений находим ускорения точек:
ac c a ; aCD aC ,
aCB bc a ,
aCB nCB c a ,
aCD nCD c a .
Значение условных ускорений ε2 и ε2 звеньев 2 и 3 будут равны
2 |
at |
; 3 |
at |
|
|
CB |
CD |
. |
|
||
lBC |
|
|
|||
|
|
lCD |
|
||
Направления угловых ускорений ε2 и ε2 могут быть определены |
|||||
следующим образом. Перенося мысленно векторы aСВ и |
aСD в точку С |
видим, что направление ε2 и ε2 противоположно направлению вращения часовой стрелки (см. рис. 2.10, а).
Для определения ускорения точки К воспользуемся уравнением
aK aВ aKВ .
Направление вектора aKВ должно совпадать на плане ускорений с направлением вектора aCВ , так как для всех точек звена величины угло-
вой скорости ω2 и углового ускорения ε2 одинаковы. Величина отрезка (bk), изображающего на плане ускорений ускорение aKВ , определяется
из условия пропорциональности ускорений радиусам-векторам, т.е.
aKB |
|
lKB |
, |
|
a |
l |
|||
|
|
|||
CB |
|
CB |
|
или
bk a |
lKB , |
bc a |
lCB |
откуда
bk bc lKB .
lCB
Из этого выражения следует: чтобы определить отрезок плана уско-
34
рений, изображающий ускорение aKВ , необходимо отрезок (bс) плана, изображающий ускорение aCВ , разделить в том же отношении, в каком
точка К делит звено 2. Найдя положение точки К на плане и соединив ее с полюсом π, получим отрезок (πk), изображающий полное ускорение точки К. Величина ускорения равна
ak ( k) a .
Рассуждая подобным образом, определяем положение точки m на плане ускорений и строим отрезок (πm), изображающий ускорение aM
точки М, лежащей на звене 3 (см. рис. 2.10,в). Величина ускорения будет равна
aМ ( m) a .
На рис. 2.11, а показана схема кривошипно-ползунного механизма, состоящего из стойки ОX, входного звена, а также звеньев 2 и 3, образующих структурную группу 2 класса 2 вида.
Не останавливаясь на подробном описании построения планов скоростей и ускорений, приведем векторные уравнения для определения
векторов скорости VB и ускорения aB точки В, а также необходимые
формулы для нахождения составляющих этих уравнений, вычисления искомых скоростей и ускорений точек, угловых скоростей и ускорений звеньев.
VB VA VBA ;
VB VM VBM ,
где VA lOA 1 ,VM 0 .
План скоростей изображен на рис. 2.11, б. Из плана скоростей нахо-
дим
VB pb V ;VBA ab V .
Угловая скорость ω2 звена 2 будет равна
2 VBA lВА .
35
A
|
1 |
2 ε2 |
|
|
|
a |
ω1 |
ω2 |
|
|
|
|
|
3 |
|
||
O |
φ |
x |
B |
x |
|
|
|
M |
|||
0 |
|
|
|
|
|
|
P |
|
B |
|
|| (x-x) |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
б |
|
|
|
|
|
|
|
|
а |
|
|
|
┴AB |
в |
|
B |
π |
|
|
||
|
|| (x-x) |
|
|
|
┴AB |
|
|
|
|
|
а |
Рис.2.11. Кривошипно-ползунный механизм:
а - кинематическая схема; б - план скоростей; в - план ускорений
36
Векторные уравнения для определения ускорения aB точки В следующие (принимаем, что ε1=0):
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
aB aA aВА аA a |
|
ВА |
аВА; |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
|
|
a |
|
a |
|
|
a k |
|
a n |
; |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
a |
B |
M |
BM |
M |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
BM |
BM |
|
|
|
||||||
где a |
A |
an |
2 |
l |
, a |
M |
0 , |
an |
2 l |
AB |
, |
aK |
|
2 |
x |
V - кориолисо- |
|||||||||||
|
A |
1 |
OA |
|
|
|
|
|
|
|
BA |
|
|
2 |
|
|
|
BM |
|
|
BM |
||||||
во ускорение ( aBMK 0 , так как |
x 0 ). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
План ускорений представлен на рис. 2.11, в. Из плана ускорений на- |
|||||||||||||||||||||||||||
ходим: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
a |
B |
( b) |
a |
; at |
(n b) |
a |
. |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
BA |
|
BA |
|
|
|
|
|
|
|
Угловое ускорение ε2 звена 2
aBt A .
lAB
На рис. 2.12, а показана схема кулисного механизма, состоящего из стойки, входного звена 1, а также звеньев 2 и 3, образующих структурную группу 2 класса 3 вида.
Рассматривая движение звеньев кулисного механизма, необходимо иметь в виду, что звено 2 соединяет подвижные звенья 1 и 3, т.е. имеет место поступательное движение точки А3, принадлежащей звену 3 и точки А1 принадлежащей звену 1.
Векторные уравнения, определяющие скорость VA3 точки А3 будут иметь следующий вид:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VA1 VA3 A1; |
||||||||
VA3 |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
V |
V |
V |
A3B |
, |
||||||
|
A3 |
|
B |
|
|
|
гдеVA1 1 lOA ; VB 0; VА3 A1 - вектор скорости движения точки А3 относительно А1 (направлен вдоль звена 3); VА3B - вектор скорости перенос-
ного движения точки А3 относительно В (направление перпендикулярно звену 3).
Величина скорости VC точки С определяется из следующего соотношения:
VC lCB ,
VA3 lAB
т.е.
VC VA3 lCB , lAB
или
37
l ( pc) ( pa3 ) lCB
AB
где ( pc) и ( pa3 ) - отрезки на плане скоростей (см. рис.2.12, б).
Рис.2.12. Кулисный механизм:
а- кинематическая схема; б – план скоростей; в – план ускорений.
38
Из плана скоростей находим:
|
|
|
|
|
|
|
|
VA3 VA3B ( pa3 ) V ; |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
VA3 A1 (a1a3 ) ; |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Vc ( pc) v ; |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
VA3B |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
lAB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Для определения вектора ускорения aA3 |
точки A3 |
составим вектор- |
||||||||||||||||||||
ные уравнения (принимаем, что ε1=0): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
K |
|
r |
|
; |
|
|
|
|
|
|
|
|
aA3 aA1 aA3 A1 aA1 aA3 A1 |
aA3 A1 |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
aB aA |
|
|
aB aAn |
3B aA3B , |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
aA |
3 |
3B |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
где a |
A1 |
an |
2 |
l |
, a |
B |
|
0 , aK |
|
2 V |
A3 A1 |
, |
an |
2 |
l |
AB |
. |
|||||
|
A1 |
1 |
OA |
|
|
A3 A1 |
|
3 |
|
|
A3B |
|
3 |
|
|
Направление вектора кориолисова ускорения aAK3 A1 определяется вектором скорости VA3 A1 , повернутым на 900 по направлению угловой
скорости ω3.
Ускорение ac точки С определяется из соотношения:
|
|
|
|
|
|
ac |
|
lCB |
, |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
aA3 |
|
lAB |
|
|
||||
Откуда a a |
|
|
lCB |
или ( c) ( a |
) lCB |
, |
|
|||||||
|
lAB |
|
||||||||||||
c |
|
A3 |
|
|
|
|
3 |
|
|
lAB |
|
|
||
где ( c) и ( a3 ) |
- отрезки на плане ускорений (рис.2.12, в). |
|||||||||||||
Из плана ускорений находим: |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
aA3 ( a3 ) a , ac ( c) a ; |
|||||||||
|
|
|
|
|
at |
(n |
A3B |
a ) |
a |
; |
||||
|
|
|
|
|
A3B |
|
|
3 |
|
|
||||
|
|
|
|
|
aA3 A1 (a1a3 ) a ; |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
ε3 |
at |
|
. |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
A3B |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
lAB |
|
|
Таким образом, с помощью планов скоростей и ускорений можно определить кинематические характеристики движения любой точки или звена механизма.
39
2.4. Аналитический метод
Достоинство аналитических методов заключается в первую очередь
ввысокой точности определения исследуемых характеристик в каждое мгновение промежутка времени действия механизма. Сущность рассматриваемого метода заключается в преобразовании координат какойлибо точки при последовательном переходе из одной системы координат
вдругую. Среди многочисленных методов кинематического анализа механизмов широкое распространение приобретают методы, которые позволяют ввести в обращение матрицы и производить с их помощью соответствующие действия. Такие методы отличаются простотой алгоритмизации исследования характеристик движения и реализации на ПЭВМ.
2.4.1. Преобразование координат точки в плоских механизмах
Пусть даны системы плоских прямоугольных координат X0Y0 и X1Y1 (рис.1). Положение начала системы координат X1Y1 определяется в системе координат X0Y0 величинами a и b. Относительный поворот координатных осей – направляющими косинусами mkl (k, l = 1,2).
Y0 |
|
|
|
|
y1 |
Y1 |
|
y0 |
A |
|
|
O1 |
|
|
|
b |
|
|
|
x1 |
|
|
|
|
|
X0 |
|
O |
a |
x0 |
|
|
|
|
|
|
|
X1 |
|
Рис. 2.13. Схема расположения систем координат
Как известно, преобразование координат какой-либо точки из системы X1Y1 в систему X0Y0 в общем случае относительного движения