- •М.И. Деветерикова, л.Н. Козина
- •1. Устройство и принцип действия термопар
- •2. Схема лабораторной установки
- •Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •Определение показателя адиабаты
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Метод определения показателя адиабаты
- •4. Порядок выполнения работы
- •5. Обработка опытных данных
- •6. Содержание отчёта
- •7. Контрольные вопросы
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •Исследование кривой насыщения водяного пара
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •1.1. Основные понятия
- •1.2. Процесс водяного парообразования
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •Теплоизоляционных материалов
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа №8
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •1. Параметры влажного воздуха
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •1. Теория рассматриваемого вопроса
- •2. Схема лабораторной установки
- •3. Порядок выполнения работы
- •4. Обработка опытных данных
- •5. Содержание отчёта
- •6. Контрольные вопросы
- •Лабораторный практикум по курсу общей теплотехники
Исследование кривой насыщения водяного пара
Цель работы: углубить знания по разделу «Реальные газы и пары»; найти графическую зависимость между температурой и давлением насыщенного пара; рассчитать на основании экспериментальных данных теплоту парообразования и выяснить степень отклонения свойств водяного пара от свойств идеального газа.
1. Теория рассматриваемого вопроса
1.1. Основные понятия
Во всех областях промышленного производства широко используются пары различных веществ (воды, аммиака, углекислоты и др.). Из них наибольшее распространение получил водяной пар, который как рабочее тело используется в теплосиловых установках и как теплоноситель в теплообменниках.
Водяной пар, имея высокое давление и относительно низкую температуру, близок к состоянию жидкости. Поэтому в паре нельзя пренебрегать силами взаимодействия между молекулами и объёмом самих молекул, как в идеальном газе. Следовательно, законы идеальных газов к пару не применимы и водяной пар рассматривают, как реальный газ.
Превращение воды в пар может происходить двумя способами (процессами): испарением и кипением, различными по интенсивности и характеру протекания. Испарением называется процесс образования пара только с поверхности жидкости и при любой температуре.
Кипение (парообразование) – это процесс образования пара во всей массе жидкости. Получающийся в процессе кипения пар имеет давление среды, в которой происходит процесс кипения.
Процесс, обратный парообразованию, называют конденсацией.
При парообразовании в ограниченном пространстве одновременно происходит и конденсация пара. Если скорость конденсации и парообразования одинаковы, то наступает динамическое равновесие между жидкостью и паром. Пар при этом состоянии имеет максимальную плотность и называется насыщенным паром. Следовательно, под насыщенным паром понимают пар, находящийся в термическом равновесии с жидкостью, из которой он образуется. Основным свойством этого пара является то, что он имеет одинаковую температуру с жидкостью, которая называется температурой насыщения, и одинаковое с ней давление, называемое давлением насыщения. При этом температура пара является функцией давления.
В насыщенном паре над поверхностью воды всегда находятся мелкие капельки жидкости, равномерно распределённые по всей массе пара. Механическая смесь этих капелек жидкости и сухого пара называется влажным насыщенным паром.
Массовая доля сухого пара во влажном паре называется степенью сухости и обозначается буквой x .
Массовая доля влаги в сухом паре называется степенью влажности и обозначается выражением ( 1 - x ).
В момент испарения последней капли жидкости в ограниченном пространстве без изменения температуры и давления образуется сухой насыщенный пар, состояние которого определяется только одним параметром: или давлением, или удельным объёмом, или температурой.
Перегретым паром называется пар, температура которого выше температуры насыщенного пара того же давления.
1.2. Процесс водяного парообразования
Фазовая p-v диаграмма (рис. 4.1) системы, состоящей из жидкости и пара, представляя собой график зависимости удельных объёмов воды и пара от давления, делится нижней пограничной кривой BK и верхней пограничной кривой KC на три области. Влево от кривой BK до нулевой изотермы воды (линия AE ) располагается область жидкости. Вправо от кривой KC и вверх от точки K располагается область перегретого пара. В области, ограниченной нижней и верхней пограничными кривыми, располагается двухфазная система, состоящий из смеси воды и пара (влажный пар). Обе кривые сливаются в одной точке K , которая называется критической точкой.
В критической точке исчезает различие между жидкостью и паром. Выше критической точки двухфазное состояние системы невозможно.
Линия AE представляет собой точки, в которых вода имеет температуру 0 С при различных давления. Область графика, заключённая между изотермой воды при температуре 0 С (линия AE ) и осью p, представляет собой среду равновесного существования жидкой и твёрдой фаз воды.
Линия BK – это место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях.
Линия KC показывает зависимость удельного объёма сухого насыщенного пара от давления.
В технике (в паровых котлах) пар из воды образуется при постоянном давлении, поэтому термодинамическую сторону процесса парообразования можно рассмотреть так же при постоянном давлении: p = const.
Если рассмотреть процесс образования перегретого пара при давлении p (см. рис. 4.1), то можно выделить три последовательно осуществляемых физических процесса:
Подогрев жидкости от температуры 0 С до температуры кипения
(температуры насыщения) T – отрезок a b .
2. Парообразование при постоянной температуре T – отрезок b с .
Перегрев пара (нагревание пара от температуры T до T ) – отрезок с d .
Количество теплоты, необходимое для превращения в сухой насыщенный пар (точка с ) 1 кг воды, нагретой до температуры насыщения при заданном давлении p (точка b ), называется скрытой теплотой парообразования и обозначается буквой r. Вся энергия, подводимая в виде теплоты к пару в этом процессе, расходуется на преодоление сил сцепления между молекулами (работу дисгрегации) и расширение пара, поэтому при постоянном давлении температура влажного пара остаётся также постоянной.
p
T T T T
E
p K
1
p d
a b c
p a b c c
d
2 T
A B C T
x = const
0 v
v
v
v
v
v
Рис. 4.1. Диаграмма состояния водяного пара
Из p-v диаграммы видно, что каждому давлению соответствует своя температура насыщения (линия KC). Характер зависимости между давлением насыщенного пара p и температурой насыщения T (кривая насыщения) представлен на рис. 4.2.
p
p 2
p
p 1
t t t
t
Рис. 4.2. Кривая насыщения
Каждому веществу соответствует своя кривая насыщения. Поскольку для насыщенного пара его давление и температура однозначно определяют друг друга, любой процесс, протекающий в двухфазной области, изображается
на p-v диаграмме линией, совпадающей с кривой насыщения.
Связь между термическими и калорическими величинами в процессе парообразования устанавливает уравнение Клапейрона – Клаузиуса:
= , (4.1)
где p – давление насыщенных паров, Па;
T – абсолютная температура насыщения, К;
– производная, взятая на кривой фазового перехода;
r – скрытая теплота парообразования, Дж/кг;
v – удельный объём кипящей жидкости, м /кг;
v – удельный объём сухого насыщенного пара, м /кг.
Степень отклонения свойств насыщенного пара от идеально-газового состояния определяется отличием от единицы коэффициента сжимаемости водяного пара, определяемого по формуле:
= , (4.2)
где R – газовая постоянная для водяного пара (R = 462 Дж/кг град).
Таким образом, если на основе опытных данных построить зависимость
p = f(T ), то можно графически определить производную от давления по температуре ( ), и, используя формулу (4.1), рассчитать скрытую теплоту парообразования:
r = T ( v - v ) = T ( v - v ) , Дж/кг (4.3)
Используя опытные значения p и T , по формуле (4.2) определяют степень отличие пара от идеального газа. При этом численные значения объёмов v и v определяются по термодинамическим таблицам для водяного пара (см. табл. 4.1).
Уравнение состояния для водяного пара, как для реального газа, весьма сложно и в расчётной практике не применяется. Вследствие этого для практических целей при определении параметров пара и воды на линии насыщения используются справочные таблицы и диаграммы, составленные на основе экспериментальных и теоретических исследований. В этих справочных данных приведены температуры насыщения ( t ), давления ( p ) , удельные объёмы ( v и v ), скрытая теплота парообразования ( r ) и другие параметры (см. табл. 4.1).
Таблица 4.1. Параметры насыщенного пара и воды на линии насыщения
Давление насыщения (абсолютное),
p , кг/см |
Температура насыщения,
t , С |
Удельный объём |
Скрытая теплота, r |
||
кипящей жидкости, v , м /кг |
сухого пара (насыщенного), v , м /кг |
ккал/кг |
кДж/кг |
||
0,2 |
59,67 |
0,001017 |
7,789 |
563,4 |
2358 |
0,4 |
75,42 |
0,001026 |
4,066 |
554,1 |
2318 |
0,6 |
85,45 |
0,001033 |
2,782 |
548,0 |
2293 |
0,8 |
92,99 |
0,001038 |
2,125 |
543,3 |
2273 |
1,0 |
99,09 |
0,001043 |
1,725 |
539,6 |
2258 |
1,2 |
104,25 |
0,001046 |
1,455 |
536,3 |
2244 |
1,4 |
108,74 |
0,001050 |
1,259 |
533,4 |
2232 |
1,6 |
112,73 |
0,001054 |
1,111 |
530,8 |
2221 |
1,8 |
116,33 |
0,001057 |
0,9954 |
528,5 |
2211 |
2,0 |
119,62 |
0,001060 |
0,9018 |
526,4 |
2202 |
2,2 |
122,65 |
0,001063 |
0,8248 |
524,3 |
2193 |
2,4 |
125,46 |
0,001065 |
0,7603 |
522,4 |
2185 |
2,6 |
128,08 |
0,001068 |
0,7055 |
520,7 |
2178 |
2,8 |
130,55 |
0,001070 |
0,6581 |
518,9 |
2171 |
3,0 |
132,88 |
0,001072 |
0,6169 |
517,3 |
2164 |
В настоящей работе процесс парообразования осуществляется в области влажного пара при постоянном объёме (изохорный процесс): v – const. Этот процесс на p-v диаграмме (рис. 4.1) представлен линией 1-2 .