- •Предисловие
- •1. Основные положения технической гидромеханики
- •1.1. Основные понятия и определения
- •1.2. Жидкость и ее некоторые физико-механические характеристики
- •Требования к рабочим жидкостям гидроприводов
- •Старение жидкостей в процессе эксплуатации
- •2. Основы гидростатики
- •2.1. Силы, действующие в жидкости. Гидростатическое давление
- •2.2. Основное уравнение гидростатики
- •2.3. Равновесие тяжелой несжимаемой жидкости
- •2.4. Равновесие жидкости при наличии негравитационных массовых сил
- •Задание 2.
- •2.5. Приборы для измерения давления
- •2.6. Домкрат и гидравлический мультипликатор
- •Задача.
- •Гидравлический пресс
- •2.9. Равновесие и остойчивость тел, погруженных в жидкость
- •2.9.1. Закон Архимеда
- •2.9.2. Равновесие тел погруженных в жидкость
- •2.10. Давление жидкости на плоские стенки
- •2.11. Давление жидкости на цилиндрические поверхности
- •2.12. Внутреннее гидростатическое давление в трубах
- •Механика течения жидкости
- •3.1. Расход жидкости
- •3.2. Основные понятия струйчатого движения
- •3.3. Закон неразрывности потока
- •3.4. Уравнения движения идеальной жидкости
- •3.5. Энергия элементарной струйки
- •3.6. Энергия потока жидкости
- •3.7. Уравнение Бернулли
- •3.8. Графическое представление и практическое применение уравнения Бернулли
- •3 .9. Виды потоков жидкости
- •3.10. Потери давления
- •3.11. Гидравлический удар
- •3.12. Кавитация
2.10. Давление жидкости на плоские стенки
Для решения практических задач приходится строить эпюры гидростатического давления, представляющие собой графическое изображение распределения гидростатического давления на плоские прямоугольные поверхности.
Р ассмотрим случай определения гидростатического давления на плоскую вертикальную стенку АВ шириной b (рис. 2.17, а), на которую давит жидкость высотой h. Для этого воспользуемся основным уравнением гидростатики , характеризующим распределение гидростатического давления по глубине и являющимся уравнением прямой. Следовательно, для построения эпюры гидростатического давления, действующего на стенку, достаточно знать две точки.
Избыточное давление на поверхности равно нулю. У дна резервуара избыточное давление равно .
Приняв за начало координат точку О и отложив в выбранном масштабе из точки В величину (согласно первому свойству гидростатического давления), соединяем полученную точку С и точку О прямой линией. Треугольник ОВС с векторами сил давления называется эпюрой избыточных давлений на плоскую вертикальную стенку. Полное гидростатическое давление на стенку
где — площадь стенки; hc — центр тяжести площади стенки.
Точку приложения равнодействующей гидростатического давления на плоские поверхности называют центром давления.
Центр давления не совпадает с центром тяжести, а находится несколько ниже его (на величину, равную отношению момента инерции площади стенки относительно центральной оси к статическому моменту этой площади). Если на вертикальную стенку гидростатическое давление действует с двух сторон, то эпюрой совместного действия будет трапеция OBNM (рис. 2.17, б) и суммарное полное гидростатическое давление на стенку равно их разности:
.
Центр давления, найденный на основании уравнения моментов равнодействующих сил относительно точки В, будет равен
Если плоская стенка АВ (рис. 2.17, в), на которую действует жидкость, наклонена к горизонту под углом , то основное уравнение гидростатики применительно к этому случаю может быть записано так:
Центр давления пройдет через центр эпюры перпендикулярно наклонной стенке.
2.11. Давление жидкости на цилиндрические поверхности
Р ассмотрим цилиндрическую поверхность АВ (рис. 2.18), подверженную действию избыточного гидростатического давления. Выделим на этой поверхности бесконечно малую площадку d, центр тяжести которой погружен в жидкость на глубину h.
На эту элементарную площадку нормально к цилиндрической поверхности будет действовать сила избыточного гидростатического давления , которую можно разложить на горизонтальную и вертикальную составляющие, т. е. на силы dpx и dpz,.
Предположим, что сила dp наклонена к горизонту под углом . Тогда выражения для составляющих сил могут быть записаны так: dpx = dp cos и dpz = dp sin .
Подставив значение dp в выражение dpx, получим:
dpx=hd cos .
Согласно рис. 2.18, dcos=dz, т. е. проекция элементарной полоски d на вертикальную плоскость. Следовательно, можно записать, что dpx=hdz. Тогда горизонтальная составляющая полной силы избыточного гидростатического давления на рассматриваемую цилиндрическую поверхность будет определяться как
.
Здесь интеграл — статический момент всей площади вертикальной проекции цилиндрической поверхности относительно свободной поверхности жидкости. Этот статический момент равен произведению площади вертикальной проекции цилиндрической поверхности на глубину погружения центра ее тяжести hc, т. е.
.
Таким образом, горизонтальная составляющая силы избыточного гидростатического давления, действующего на цилиндрическую поверхность, равна силе гидростатического давления, под действием которого находится вертикальная стена, по площади равная площади вертикальной проекции рассматриваемой цилиндрической поверхности:
.
Величина этой горизонтальной составляющей может быть также выражена площадью эпюры гидростатического давления СЕЕ'.
Для определения вертикальной составляющей элементарной силы избыточного гидростатического давления можно написать:
.
Величина является площадью проекции , элементарной площадки на горизонтальную плоскость. Совершенно очевидно, что выражение представляет собой объем dV призмы, отмеченной на рис. 2.18 штриховкой. Произведение же является массой жидкости в этом бесконечно малом объеме, т. е.
dM=dV.
Тогда вертикальная составляющая полной силы избыточного гидростатического давления равна
.
Центр давления для цилиндрических поверхностей находится графоаналитическим путем.
Вектор полной силы давления Р должен проходить через точку пересечения ее горизонтальной и вертикальной составляющих
PX и РZ под углом , определяемым из выражения . В данном случае центр давления будет расположен в точке пересечения вектора полной силы давления с криволинейной поверхностью АВ (точка D).