1. Магнитное поле. Его свойства и характеристики. Магнитное поле – одна из сторон электромагнитного поля, которое обнаруживается по силовому воздействию на движущиеся заряженные частицы. Направление магнитного поля определяется по Правилу Буравчика: «Если поступательное движение буравчика совпадает с направлением тока, то вращение рукоятки буравчика укажет направление магнитного поля». Характеристики: 1. B, [Тл] (Тесла) – Магнитная индукция (определяет силу, действующую на заряженную частицу со стороны магнитного поля; пропорциональна току и зависит от среды); 2. µ_a, [Гн/м] – Абсолютная магнитная проницаемость. µ_a= µ_0* µ_r, где µ₀ – магнитная постоянная = 4п*10^-7 Гн/м, µ_r- относительная магнитная проницаемость – показывает во сколько раз магнитная проницаемость в данной среде больше, чем в вакууме. В зависимости от µ_r все вещества делятся на: 1) Диамагнитные (µ_r<1); 2) Парамагнитные (µ_r>1); 3) Ферромагнитные (µ_r>>1). К ферромагнитным относят железо, кобальт, никель и их сплавы. 3. Ф, [Вб] (Вебер) – Магнитный поток – поток магнитной индукции через площадь, ограниченную замкнутым контуром. Ф=B*S (Ф=B*S*cosα). 4. Напряжённость – характеризует интенсивность магнитного поля без учёта среды. B= µ_а*Н → Н=В/ µ_а. 5. Um, [A] – Магнитное напряжение или намагничивающая сила или МДС. Um=H*l 6. ∑I, [A] – Полный ток – алгебраическая сумма токов, пронизывающих поверхность, ограниченную замкнутым контуром. // Если: 1. B=0 – магнитного поля нет (В отсутствии внешнего магнитного поля направления векторов индукции магнитных полей в различных доменах ориентированы хаотически. Такой кристалл в среднем окажется ненамагниченным); 2. B=B1 – слабое магнитное поле (При наложении внешнего магнитного поля происходит смещение границ доменов так, что объём доменов, ориентированных по внешнему полю увеличивается). 3. B2>B1 – сильное магнитное поле (Магнитное насыщение – При совпадении магнитных полей совпадающее поглощает все остальные и наступает магнитное насыщение).

2. Закон полного тока. Законы Кирхгофа и Ома для магнитных цепей. Первый закон Кирхгофа. Алгебраическая сумма магнитных потоков в узле магнитопровода равна нулю. ∑Ф=0. Второй закон Кирхгофа («Закон полного тока»). Намагничивающая сила вдоль замкнутого контура равна полному току, проходящему сквозь поверхность, ограниченную этим контуром. ∑H*l=∑I*w, где l – длина контура; w – количество витков катушки. Однородной называют цепь, которая выполнена из одного материала, по всей длине имеет одинаковое сечение и не имеет воздушных зазоров. Закон Ома для магнитной цепи. Магнитный поток Ф пропорционален намагничивающей силе F и обратно пропорционален магнитному сопротивлению Rм. Ф=F/Rм

3. Электромагнитная индукция. Правило левой и правой руки. Суть закона электромагнитной индукции заключается в следующем: «Всякое изменение магнитного поля, в котором помещён проводник произвольной формы, вызывает в последнем появление ЭДС электромагнитной индукции». ЭДС электромагнитной индукции: (формула) E=B*v*l*sinα. Направление ЭДС определяется по правилу правой руки: «Правую руку располагают так, чтобы магнитные линии входили в ладонь, отогнутый под прямым углом большой палец совмещают с направлением скорости; четыре пальца покажут направление ЭДС». Правило правой руки (для силы Лоренца): «Левую руку следует расположить так, чтобы магнитное поле входило в ладонь, вытянутые четыре пальца располагаются по направлению тока; тогда отогнутый под прямым углом большой палец покажет направление силы». Сила Лоренца: «На электрон, движущийся в магнитном поле, действует электромагнитная сила. Это происходит в зависимости от взаимодействия данного магнитного поля с магнитным полем, образующимся в результате движения электрона». F₀=q₀*B*v*sinα

4. Намагничивание ферромагнитных материалов. Магнитный гистерезис. В тетради. Графики и диаграммы.

5. Магнитные цепи: определение, классификация, цели и задачи расчёта. Магнитная цепь – совокупность устройств, содержащих ферромагнитные вещества, в которых при наличии намагничивающей силы возникает магнитный поток и вдоль которых замыкаются линии магнитной индукции. Процессы в магнитных цепях описываются с помощью понятий магнитодвижущей силы, магнитного потока. Классификация магнитных цепей: 1) Однородные и неоднородные (Однородной называют цепь, которая выполнена из одного материала, по всей длине имеет одинаковое сечение и не имеет воздушных зазоров); 2) Разветвлённые и неразветвлённые; 3) Симметричные и несимметричные.

6. Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца. Применение закона на практике. Закон электромагнитной индукции: «ЭДС, индуцируемая в контуре при изменении магнитного потока, проходящего сквозь поверхность ограниченную этим контуром, равна скорости изменение потока, взятой с отрицательным знаком» e= - ∆Ф/∆t; e=-w*(∆Ф/t); Правило Ленца: Отрицательный знак в выражении e= - ∆Ф/∆t; свидетельствует о том, что ЭДС, индуцируемая в контуре, стремится вызывать токи, препятствующие изменению магнитного потока. Следовательно, индуцированная в контуре ЭДС и ток всегда имеют такое же направление, при котором они препятствуют причине, их вызывающей.

7. Явление и ЭДС самоиндукции. Явление и ЭДС взаимоиндукции. ЭДС e_L (ЭДС самоиндукции); Самоиндукция – явление возникновения ЭДС в катушке вследствие изменения тока в этой катушке. e_L = -L*(di/dt). ЭДС самоиндукции, согласно принципу Ленца, препятствует изменению тока в катушке, поэтому ток достигает установившегося значения I=U/Rk постепенно. ЭДС взаимоиндукции; Когда переменное магнитное поле, созданное током одной катушки, пересекает витки другой катушки, и наоборот, на зажимах последней катушки возникает ЭДС, которую называют ЭДС взаимоиндукции.

8. Принцип работы трансформатора. Вихревые токи, их использование и способы ограничения. Работа трансформатора основана на явлении электромагнитной индукции, заключающемся в том, что при изменении во времени магнитного поля, пронизывающего проводящий контур, в последнем наводится (индуцируется) электродвижущая сила ЭДС. Вихревые токи и их использование. В сердечнике катушки или трансформатора за счёт явления взаимоиндукции возникает кольцевой ток, которые называют вихревым. Протекание вихревых токов в сердечнике вызывает большие тепловые потери. Для уменьшения этих потерь ферромагнитные сердечники набирают из тонких изолированных друг от друга листов электротехнической стали с повышенным удельным электрическим сопротивлением (шихтованный сердечник).

9. Расчет однородной магнитной цепи. Прямая задача. Суть: По заданному магнитному потоку Ф в магнитной цепи определяют намагничивающую силу I*w. Прямая задача для однородной неразветвлённой магнитной цепи: 1. По заданному Ф и габаритам цепи определяют магнитную индукцию B=Ф/S 2. По кривой намагничивания материала сердечника определяют напряжённость Н по вычисленной В. 3. По закону полного тока определяют намагничивающую силу I*w=H*l .

10. Расчет однородной магнитной цепи. Обратная задача. По заданной намагничивающей силе (I*w) определяем магнитный поток (Ф); 1. H=I*w/l 2. По кривой намагничивания находим магнитную индукцию 3. Ф=B*S.

11. Расчёт разветвлённой магнитной цепи. Обратная задача.

12. Расчёт разветвлённой магнитной цепи. Прямая задача.

13. Понятие о переменном токе. Характеристики синусоидальных величин. Переменный ток – это ток, который изменяется во времени по величине и направлению. В эл. сетях используется синусоидальный переменный ток, который возникает в цепи под действием синусоидальной ЭДС. Эта ЭДС создаётся за счёт явления эл. магнитной индукции в рамке, которая вращается в однородном магнитном поле с индукцией B. Характеристики синусоидальных величин. 1) i (A) – мгновенное значение тока - значение переменного тока в любой момент времени. 2) Im (A) – амплитуда – наибольшее положительное или отрицательное значение переменного тока. 3) w (1/сек или рад/сек) – угловая скорость или частота. w=2пf; 4) Т (с) – период – время, в течении которого происходит полное изменение (колебание) тока Т=1/f; 5) f (Гц) – частота – число полных колебаний тока за 1 секунду. f=1/T или T=1/f. 6) I – действующее значение переменного тока (оказывает тепловое, механическое и др. воздействие) I=Im/√2. Амперметр и вольтметр при измерении показывают действующие значения величин. 7) Iср – среднее значение величины; Iср=0.637*Im ; 8) - начальная фаза, значение синусоидальной величины в начальный момент времени. 9)ф – угол сдвига фаз – разность начальных фаз. Синусоиду с большим значением начальной фазы принято называть опережающей, а с меньшей – отстающей.

14.Представление синусоидальных величин векторами. Сложение и вычитание векторов. Для наглядности синусоидальные величины изображают векторами, вращающимися против! часовой стрелки со скоростью, равной угловой частоте этих синусоид. Длина вектора в выбранном масштабе – амплитуда или действующее значение. Угол поворота вектора против часовой стрелки относительно оси Х – начальная фаза.

15. Уравнение и графики синусоидальных величин. Векторные диаграммы для цепи с активным сопротивлением, катушкой индуктивности и конденсатором.

16.Цепь переменного тока с активным сопротивлением: напряжение, ток, мощность, векторная и волновая диаграммы. В общем случае цепь переменного тока характеризуется тремя параметрами: Активным сопротивлением (R), Индуктивностью (L), Ёмкостью (C). Активным сопротивлением обладают проводники и элементы, которые нагреваются при прохождении через них эл. тока. R,L,C – параметры цепи. u=Um sin wt, i=u/R=Umsinwt/R=Imsinwt, где Im=(Um/R)/√2. Закон Ома для цепи с активным напряжением: I=U_R/R, где U_R – активное напряжение (на R). Мгновенная мощность: p=u*i; Векторная диаграмма: В цепи с активным сопротивлением I и U совпадают по фазе. График мгновенных значений i, u, p (см. рис), волновая диаграмма. Как видно из волновой диаграммы, p в цепи с активным сопротивлением изменяется по величине, но не изменяется по направлению. Эта мощность необратима, от источника она поступает на потребитель и преобразуется в другие виды энергии. Эта мощность полностью потребляется и называется активной P, [Вт]. P=U_R*I=I²*R=Ur²/R, где R – активное сопротивление;

17. Цепь переменного тока с индуктивностью: напряжение, ток, мощность, векторная и волновая диаграммы. R=0, C=0 o-ᴖᴖᴖ-o L [Гн], i=Imsinwt, то он создаёт переменный магнитный поток. Ф=Фмsinwt, который индуцирует в катушке ЭДС самоиндукции. e_L=-L(di/dt)=-Imwcoswt=ImwLsin(wt-∏/2), где Em=Im*wL, e_L=Emsin(wt-∏/2). Для существования тока в идеальной катушке, к ней должно быть приложено напряжение, которое в любой момент времени равно по величине, но находится в противофазе с ЭДС самоиндукции. u=e_L=Um*sin(wt+∏/2), где амплитуда напряжения будет равна: Um=Im*wL/√2=U=I*wl → Закон Ома для цепи с идеальной катушкой: I=U/wL=U_L/X_L ; где X_L=wL – реактивное сопротивление катушки или индуктивное сопротивление [Ом]. Векторная диаграмма. Напряжение на катушке опережает ток на 90^О: p=u*i=U*I*sin2wt. Q, [ВАр] – Реактивная мощность. Мощность изменяется с двойной частотой. Из волновой диаграммы следует, что в первую и третью четверти периода мощность накапливается в магнитном поле катушки, а во вторую и четвертую, та же мощность возвращается к источнику. Такая колеблющаяся между источником и нагрузкой мощность называется реактивной. Q=U_L*I; Ф, [Вар]; Q_L=U_L*I=I²*X_L=U_L²/X_L ; Реактивная мощность загружает источник и провода, но не потребляется, т.е. не преобразуется в другие виды энергии.

18. Цепь переменного тока с ёмкостью: напряжение, ток, мощность, векторная и волновая диаграммы. R=0, L=0; o---||---o, u=Umsinwt, i=dq/dt=C*(du/dt)=UmwCcoswt=UmwCsin(wt+∏/2)=Im(sinwt+∏/2), где Im=UmwC/√2, I=Uwc [Ом] → I=Uc/Xc (Закон Ома для цепи с идеальным конденсатором). Реактивное сопротивление ёмкостного характера. Ток опережает напряжение на 90 градусов. Мощность: p=u*i=UIsinαwt, волновая диаграмма _i=0, _u=-90^o, Реактивная мощность: Q=U*I=I²*Xc=Uc²/Xc;

19. Цепь переменного тока с реальным конденсатором. Треугольники напряжений сопротивлений, мощностей. о------||---о; i=Imsinwt U_R=Um_Rsinwt U_c=Um_csin(wt-∏/2) U=U_R+U_C ; u=Umsin(wt-ф) Векторная диаграмма. I=U/Z - Закон Ома для цепи с реальным конденсатором. В цепи с реальным конденсатором напряжение отстаёт от тока на угол ф.

20. Цепь переменного тока с реальной катушкой. Треугольники напряжений, сопротивлений, мощностей. о------ ᴖᴖᴖ---о; i=Imsinwt; u_R=Um_Rsinwt, u_L=Um_Lsin(wt+∏/2); u=u_R+u_L; U=U_R+U_L; векторная диаграмма. u=Umsin(wt+ф). В цепи с реальной катушкой напряжение опережает ток на угол ф. U²=U_R²+U_L²; I=U/Z – Закон Ома для цепи с реальной катушкой; Z – полное сопротивление; cosф= U_R/U = R/Z = P/S; sinф= U_L/U = X_L/Z = Q_L/S; tgф= U_L/U_R = X_L/R = Q_L/P; cosф – Коэффициент Активной Мощности, показывает какая часть полной мощности потребляется в цепи; Максимальный cosф=1, минимально допустимый cosф=0,93;

21. Расчёт неразветвлённой цепи переменного тока с активным сопротивлением, индуктивностью, конденсатором при различных соотношениях величин реактивных сопротивлений. Треугольники напряжений, сопротивлений и мощностей. о------ ᴖᴖᴖ---||---о; i=Imsinwt; UR=UmRsinwt; UL=UmLsin(wt+п/2); Uc=Umcsin(wt-п/2); u=UR+UL+Uc; /// Т.к. в цепи 2 реактивных элемента XL и Xc, то возможны три режима: 1) XL>Xc (UL>Uc),(ф>0), характер индуктивный; 2) XL<Xc (UL<Uc),(ф<0), характер ёмкостный; 3) Xc=XL (Uc=UL),(ф=0), резонанс напряжений. Закон Ома для этой цепи: I=U/Z;

22. Расчёт неразветвлённой цепи переменного тока с произвольным числом активных и реактивных элементов. Построение топографической диаграммы. Для цепи содержащей несколько активных и реактивных сопротивлений различного характера справедливо геометрическое равенство напряжений: U=Urn+Ucn+ULn+Ucn+ULn … и т.д. в зависимости от последовательности, количества и видов элементов электрической цепи. Это равенство лежит в основе построения векторной диаграммы. Сопротивления определяем как: Z=√R²+X², где X=XL-Xc;

23. Расчёт цепи переменного тока с параллельным соединением активного и реактивного элементов. Векторная диаграмма. Полная проводимость цепи. Для расчёта вводятся величины активного и реактивного токов в цепи. Ток I1 в этой схеме совпадает по фазе с напряжением и называется активной составляющей или активным током. Ток I2 сдвинут относительно напряжения на 90° и называется реактивной составляющей или реактивным током. Проводимости: g=R/Z² (активная проводимость); bL=XL/Z² (реактивная проводимость); y=1/Z – полная проводимость – величина обратная полному сопротивлению.

24. Параллельное соединение катушки и конденсатора. I₁=U/Z₁=U/√R₁²+X_L² ; I₂=U/Z₂=U/√R₂²+X_C² ; I=U*√g²+b²=U*y; Ip=Ix_L-IX_c

25. Коэффициент мощности. Компенсация реактивной мощности в эл. цепях. Мощность источника, мощность потребителя и коэффициент мощности связаны отношением: Sист=Pпот/cosф_потр (cosф=P/S). Из формулы следует, что чем меньше cosф, тем большей мощности должен быть источник для питания этого потребителя, т.е. больше его габариты, вес, расход металлов и стоимость. Ток в цепи потребителя с определённым cosф определяется: I=Pпот/U*cosфпот (P=S*cosф=U*I*cosф). Из формулы следует, что чем меньше cosф, тем больший ток потребителя, тем больший ток проходит по проводам ЛЭП, тем больше потери энергии в этой линии и меньше КПД её и всей системы. Кроме того, увеличение тока требует для его передачи проводов большего сечения, т.е. большего расхода цветных металлов. В России cosф>=0.93. Т.к. большинство потребителей представляют собой нагрузку индуктивного характера, то для улучшения cosф параллельно с ним подключают конденсаторы.

26. Колебательный контур. Резонанс напряжений: Условие и особенности. Резонанс напряжений, или последовательный резонанс, наблюдается в случае, когда генератор переменной эдс нагружен на соединенные последовательно L и С контура (рис.1 а), т.е. включен внутри контура. В такой цепи имеется активное сопротивление г и общее реактивное сопротивление х, равное X=XL-Xc. Разность хL, и xC берется потому, что индуктивное и емкостное сопротивления оказывают противоположные влияния на ток. Первое вызывает отставание по фазе тока от напряжения, а второе, наоборот, создает отставание напряжения от тока. Для собственных колебаний xL и хс равны друг другу. Если частота генератора равна частоте контура, то для тока, создаваемого генератором, xL и хC также одинаковы. Тогда общее реактивное сопротивление х станет равным нулю и полное сопротивление цепи для генератора равно только одному активному сопротивлению, которое в контурах имеет сравнительно небольшую величину. Благодаря этому ток значительно возрастает и устраняется сдвиг фаз между напряжением генератора и током. Резонанс напряжений выражается в том, что полное сопротивление контура становится наименьшим и равным активному сопротивлению, а ток становится максимальным. Условием резонанса напряжений является равенство частот генератора и контура f = fo, или равенство индуктивного и емкостного сопротивлений для тока генератора: xL = хC. Когда частота генератора больше частоты контура, индуктивное сопротивление преобладает над емкостным и контур представляет для генератора сопротивление индуктивного характера. Если частота генератора меньше частоты контура, то емкостное сопротивление больше индуктивного и контур для генератора является сопротивлением емкостного характера. В любом из этих случаев при отклонении от резонанса полное сопротивление контура возрастает по сравнению а его величиной при резонансе. Так как хL = хC = р, то эти напряжения равны, но они противоположны по фазе и взаимно компенсируют друг друга. Действительно, напряжение на катушке опережает ток на 90°, а напряжение на конденсаторе отстает от тока на 90°. Ясно, что между этими напряжениями сдвиг фаз равен 180°.

27. Колебательный контур. Резонанс токов: условие и особенности. Возникает в параллельном колебательном контуре с катушкой и конденсатором в различных ветвях. Признаки резонанса токов: 1) b_L=b_C, главное условие резонанса; 2) y_рез=√g₂+(b_L-b_C), полная проводимость минимальна и чисто активна. 3) Iрез=U*yрез=U*g, ток минимален. 4) Ip₁=U*B_L=b_L=Ip₂=U*b_C ; 5)Векторная диаграмма, где y=g1+g2 ; 6) P=S*cosф=S (cos0=1). Полная мощность является активной при резонансе токов. 7) wрез=(1/(√L*C))*√(L/C-R1²)/(L/C-R2²)

28. Расчёт линейных эл. цепей несинусоидального тока. В электротехнических установках токи и напряжения могут отличатся от синусоидальных. Причиной несинусоидального напряжения (ЭДС) в электрогенераторах является неравномерное распределение магнитного потока в зазоре между статором и ротором. Причиной появления несинусоидальных токов и напряжений в потребителях являются их нелинейные вольтамперные характеристики, полупроводниковые приборы, катушки с ферромагнитным сердечником и др. Виды несинусоидальных I и U. Теорема Фурье. Любая периодически изменяющаяся величина может быть представлена в виде суммы постоянной составляющей и ряда синусоидальных составляющих с кратными частотами – гармониками. f(wt)=A₀+A₁sin(wt+₁)+A₂(sinwt+₂)+ … +A_ksin(kwt+_k), где А0 - постоянная составляющая; А1sin(wt+1) – первая или основная гармоника. Расчёт эл. цепи: 1) R одинаково для всех гармоник (константа); 2) X_Lk=kwL=kX_L1 – индуктивное сопротивление увеличивается в № гармоники. 3) Xck=1/kwC=X_c1/k – уменьшается в номер гармоники. 4) Z_k=√R2+(X_Lk-X_ck)² ; 5) ф_k=arctg(Xk/R)=arctg((X_Lk-X_ck)/R); 6) Imk=Umk/Zk; 7) Если задано несинусоидальное напряжение, то векторное значение тока определяется, как: i=Im₁sin(wt+₁-ф₁)+Im₂sin(wt+₂-ф₂)+ … ; 8) Если задан ток, то напряжение определяется: u_k=Um_ksin(kwt+_k+ф_k)

29. Комплексные числа. Действия над комплексными числами. А=А’+jA”, где А – комплексное число, А’ – вещественная часть, A” – мнимая часть, j – мнимая единица. Комплексно-числовая плоскость (рисунок). Углы α и β, образованные векторами А и В и положительным направлением вещественной оси называют аргументами комплексного числа. α=arctg(A”/A’). Существует три формы записи комплексного числа: 1) Алгебраическая A=A’+jA” ; 2) Тригонометрическая A=|A|*cos α + j|A|*sin α, т.к. А’=|A|*cos α ; A”=”|A|*sin α ; 3)Показательная A=|A|e^jα ; Для перевода из показательной в алгебраическую пользуются тригонометрической формой записи. Для перевода из алгебраической в показательную определяют модуль и аргумент. Действия над комплексными числами: Сложение и вычитание производят ТОЛЬКО в алгебраической форме. Умножение и деление как в алгебраической, так и в показательной форме. Для того, чтобы избавиться от комплекса в знаменателе, числитель и знаменатель умножают на комплекс, сопряжённый с комплексом знаменателя (меняют знак у мнимой части ); Произведение двух сопряжённых комплексов – вещественное число, равное сумме квадратов вещественной и мнимой частей этих комплексов.

30. Выражение синусоидальных величин комплексными числами. Комплексные сопротивления, проводимости, мощности. Комплексы сопротивлений: i=Imsinwt; u=Umsin(wt+u). I=Ie^j0 ; Z=U/I ; Z=Zcosф+jZsinф=R+jX_L (С катушкой в цепи); Z=R-jXc (С конденсатором в цепи); Комплексы проводимостей: Y=1/Z; y=g-jbL (С катушкой в цепи); y=g+jbc (С конденсатором в цепи). Комплекс мощности: S=UI* ; S=P-jQc (С конденсатором в цепи); S=P+jQL (С катушкой в цепи);

31. Симметричные трехфазные системы. Получение и векторная диаграмма трехфазной системы ЭДС. Понятие линейных и фазных напряжений и токов, линейного и нулевого провода. Трехфазной называется система трёх ЭДС, одинаковой частоты, сдвинутых относительно друг друга по фазе так, что сумма углов сдвига равна 360° или 2п. Трёхфазная система симметрична, если ЭДС фаз, сдвинуты относительно друг друга на 120° и по величине одинаковы. eA=Emsinwt; eB=Esin(wt-120°); eC=Esin(wt-240°)=Emsin(wt+120°); Получение симметричной трёхфазной системы ЭДС осуществляется трёхфазным генератором. Начала обмоток генератора обозначают буквами: A,B,C; концы обмоток: x,y,z; К каждой обмотке генератора может быть подключена нагрузка. Если обмотки генератора электрически не связаны, то система называется несвязанной. Практическое применение находит связанная трёхфазная система. Каждая обмотка трехфазного генератора со своей нагрузкой и соединительными проводами называется фазой. Различают фазы А,В,С. Фазное напряжение – напряжение между началом и концом обмотки генератора или между линейным и нулевым проводом. Линейное напряжение – напряжение между началами обмоток генератора или между линейными проводами.

32. Симметричная нагрузка в трёхфазной цепи при соединении обмоток генератора и фаз приёмника по схеме «звезда». Фазные, линейные токи и напряжения. Векторная диаграмма. Мощность трёхфазной цепи. В связанных трёхфазных системах применяется соединение обмоток генератора и потребителя звездой. Uab, Ubc, Uca; (Над каждым напряжением точка – вектор →) Uab=Ua-Ub; Ubc=Ub-Uc; Uca=Uc-Ua;. При равномерной нагрузке фаз: Za=Zb=Zc; Ua=Ub=Uc; Токи в фазах равны по величине и сдвинуты как и напряжение по фазе на угол 120°. Следовательно их сумма: Ia+Ib+Ic=0, т.е. ток в нулевом проводе равен нулю. Таким образом при равномерной нагрузке фаз отсутствие нулевого провода приводит к неодинаковым напряжениям на каждой фазе потребителя. Следовательно нулевой провод служит для выравнивания фазных напряжений.

33. Симметричная нагрузка в трёхфазной цепи при соединении обмоток генератора и фаз приёмника по схеме «треугольник». Фазные, линейные токи и напряжения. Векторная диаграмма. Мощность трёхфазной цепи. Uл=Uф. Iл=√3*Iф; Соединение треугольником – конец одной обмотки соединён с началом другой. Мощность: При равномерной нагрузке фаз: P=3Uф*Iф*cosф=√3*Uл*Iл*cosф=3(Iф)²*R; S=3Uф*Iф*sinф=√3*Uл*Iл*sinф=3(Iф)²*X; S=3Uф*Iф=√3*Uл*Iл=3(Iф)²*Z=√P²+Q^2|; При неравномерной: P=Pa+Pb+Pc=Uфa*Iфа*cosфа+ Uфb*Iфb*cosфb+ Uфc*Iфc*cosфc; Q=Qa+Qb+Qc; S=√P²+Q^2|