Магнитомягкие и магнитотвердые материалы
Перемагничивание ферромагнитного материала связано с расходом энергии на этот процесс. Как уже указывалось, площадь петли гистерезиса характеризует энергию, выделяемую в единице объема ферромагнетика за один цикл перемагничивания. В зависимости от величины этих потерь и соответственно формы петли гистерезиса ферромагнитные материалы подразделяются на магнитомягкие и магнитотвердые. Первые характеризуются относительно узкой петлей гистерезиса и круто поднимающейся основной кривой намагничивания; вторые обладают большой площадью гистерезисной петли и полого поднимающейся основной кривой намагничивания.
Магнитомягкие материалы (электротехнические стали, железоникелевые сплавы, ферриты) определяют малые потери в сердечнике и применяются в устройствах, предназначенных для работы при переменных магнитных потоках (трансформаторы, электродвигатели и др.). Магнитотвердые материалы (углеродистые стали, вольфрамовые сплавы и др.) используются для изготовления постоянных магнитов.
Ферриты это материалы которые изготавливают из оксидов меди или цинка и окислов железа и никеля. По своим электрическим свойствам ферриты являются полупроводниками. Их объемное сопротивление p=1
Закон полного тока
Магнитное поле создается электрическими токами. Количественная связь между линейным интегралом от вектора напряженности магнитного поля Н
Вдоль любого произвольного контура и алгебраической суммой токов
Охваченных этим контуром определяется законом полного тока.
=
Магнитодвижущая сила(МДС).- называют произведение числа витков катушки w на протекающий по ней ток I. МДС Iw вызывает магнитный поток в магнитной цепи подобно как ЭДС вызывает электрический ток в электрической цепи.
Для определения положительного направления МДС пользуются следующим мнемоническим правилом: если сердечник мысленно охватить правой рукой,расположив ее пальцы по току в обмотке ,а затем отогнуть большой палец, то последний укажет направление МДС.
Падение магнитного напряжения между точками а и в магнитной цепи называют линейный интеграл от напряженности магнитного поля между этими точками:
Um ab=
Если на этом участке Н постоянна и совпадает по направлению с элементом пути dl то H можно вывести из под знака интеграла.
Um ab =H =Hlab
Lab-длина пути между точками а и в.