3.Фотометрия.
Фотометрия — раздал оптики, занимающийся вопросами измерения интенсивности света и сто источников. В фотометрии используются следующие величины:
1) энергетические — характеризуют энергетические параметры оптического излучения безотносительно к его действию на приемники излучения;
2) световые — характеризуют физиологические действия света и оцениваются по воздействию на глаз (всходят из так называемой средней чувствительности глаза) или другие приемники излучения.
4.Волновые процессы.
1)Скорость распространения колебаний зависит от упругих свойств среды
2)Связи с тем , что частицы среды при распространении волны колебятся около положения своего равновесия , происходит перенос энергии , но отсутствует перенос вещества
3)Связана с конечной скоростью распространения колебаний и заключается в том , что чем дальше находится точка наблюдения от источника колебаний тем позже колебания доходят до точки наблюдения
6.Фазовая скоpость, длина волны
=-kx+0=const; `=-k=0
k=/ ; =/- Фазовая скоpость
=T- длина волны, T- время за которое совершается одно полное колебание
11.Способы получения когеpентных источников в опти
1) Делением волнового фронта:
-Метод Юнга
-Бизеркала Френеля
- Бипризма Френеля
- Билинза Бийе
-Зеркало Ллойда
2)Делением амплитуды:
-кривые равного наклона
-локализация интерференционной картины в бесконечности
40.Гипотеза де Бpойля.
Корпускулярно-волновой дуализм возможно существует и у частиц вещества ,
в частности у электронов.
=h/m - формула де Бpойля.
54.Формула Бальмера.
г де m имеет в каждой данной серии постоянное значение, m=1,2,3,4,5,6 (определяет серию), n принимает целочисленное значение, начиная с m+1 (определяет отдельные линии этой серии).
55.Главное квантовое число.
Главное квантовое число , согласно собственным значениям энергии
определяет энергетические уровни электрона в атоме и может принимать любые целочисленные значения начиная с единицы: .
56.Орбитальное квантовое число.
Из решения уравнения Шредингера вытекает, что момент импульса (механический орбитальный момент) электрона квантуется, т.е. не может быть произвольным, а принимает дискретные значения, определяемые формулой
г де ‑ орбитальное квантовое число, которое при заданном принимает значения ,
т.е. всего значений, и определяет момент импульса электрона в атоме.
57.Магнитные квантовое число.
И з решения уравнений Шредингера следует также, что вектор момента импульса электрона может иметь лишь такие ориентации в пространстве, при которых его проекция на направление внешнего магнитного поля принимает квантованные значения, кратные где ‑ магнитное квантовое число, которое при заданном может принимать значения
,т.е. всего значений. Таким образом, магнитное квантовое число определяет проекцию момента импульса электрона на заданное направление, причем вектор момента импульса электрона в атоме может иметь в пространстве ориентаций.
58.Опыт Штерна и Герлаха.
О. Штерном и В. Герлахом были поставлены опыты целью которых являлось измерение магнитных моментов атомов различных химических элементов. Для определения моментов и одного электрона опыты должны быть поставлены с атомами, у которых орбитальные механические (и магнитные) моменты всех электронов, кроме одного, взаимно компенсируют друг друга. Такими атомами являются атомы химических элементов, образующие первую группу периодической системы Менделеева и имеющие один валентный электрон на внешней оболочке.
Идея опытов Штерна и Герлаха заключалась в измерении силы, действующей на атом в неоднородном магнитном поле. В таком магнитном поле на атом должна действовать сила . Здесь – проекция магнитного момента атома на направление z магнитного поля, а В — индукция магнитного поля (направленная вдоль оси Z), неоднородного только вдоль этой же оси.Опыты Штерна и Герлаха обнаружили ошибочность классического предположения о том, что магнитный момент и механический момент импульса атома произвольно ориентируются относительно направления внешнего поля, и подтвердили наличие пространственного квантования. И Если бы момент импульса L; атома (и его магнитный момент рт) мог принимать произвольные ориентации в магнитном поле, то можно было бы ожидать непрерывного распределения попаданий атомов на пластинку с большей плотностью попаданий в середине пластинки и меньшей плотностью к ее краям. Опыты, проведенные с серебром и атомами других элементов периодической системы, привели к совершенно другому результату. На рис. показана фотография результата опыта Штерна и Герлаха с литием.