- •Скорость, ускорение точки. Разложение ускорения на нормальное и тангенциальное
- •Тема №2 Динамика материальной точки
- •Первый закон Ньютона. Преобразования Галилея
- •Принцип относительности Галилея. Третий закон Ньютона. Силы Ньютона в механике
- •Тема №3 Динамика систем. Взаимодействие материальных точек
- •Определение движения механической системы через радиус-вектор центра масс.
- •Теорема об изменении импульса механической системы. Закон сохранения импульса.
- •Закон об изменении момента импульса механической системы. Закон сохранения момента импульса.
- •Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Потенциальные силы и потенциальная энергия
- •Пример на использование закона сохранения полной механической энергии
Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
Под энергией механической системы понимается способность системы совершать работу. В механике рассматривается два вида энергии: кинетическая (зависит от скорости точек системы) и потенциальная (зависит от координат точек системы).
(3.26)
Координаты каждого уравнения системы (3.26) скалярно умножим на и
Скалярное произведение слева представим через произведение по времени от произведения:
и тогда , (3.27)
кинетическая энергия первой и второй материальной точки.
Просуммируем уравнение системы (3.27) и учтем, что:
(3.28)
(3.28) – теорема об изменении кинетической энергии системы. Кинетическая энергия системы изменяется с течением времени, благодаря работе, совершаемой над этой системой внутренними и внешними силами.
Скалярное произведение – работа в единицу времени, которая совершается силой .
Если система замкнута, то изменение кинетической энергии со временем обусловливает работу только внешних сил.
(3.29)
При изучении движения механической системы под действием силовых полей энергетические соотношения связаны с изменением кинетической и потенциальной энергии.
Потенциальные силы и потенциальная энергия
В механике силы можно разделить на потенциальные (консервативные) и не потенциальные. К потенциальным силам относят силы, которые зависят от положения системы в начальный и конечный момент времени и не зависят от способа перехода системы между этими точками. Внутренние силы являются потенциальными силами, они удовлетворяют третьему закону Ньютона, и зависят только от расстояния между точками системы.
Работа внешних сил определяется начальным и конечным положением сил. Внешние силы рассматриваются конкретно для каждой задачи. Внешние силы можно сделать внутренними, если точки, со стороны которой они действуют, поместить в систему. Потенциальные силы, а значит и потенциальное поле связано соотношением:
(3.30) где
Не зная решения уравнения движения, изменение кинетической энергии можно найти только для потенциальных сил
– потенциал энергетического взаимодействия материальной точки. не потенциальная энергия системы материальных точек – это физическая величина измерения работы, которая совершается потенциальными силами над точками системы.
Потенциальная энергия зависит от координат всех точек системы.
Потенциальная энергия определяется с точностью до константы, то есть зависит от выбора начального положения.
Потенциальная энергия не аддитивна.
Виды потенциальных сил:
Потенциальная энергия простейших механических систем
Сила тяжести является потенциальной силой
Кулоновская сила является потенциальной и электростатической, кулоновское поле – потенциальным полем
К не потенциальным силам относят:
Гироскопическая сила – это сила Лоренца, которая линейно зависит от скорости и направления силы перпендикулярной .
Диссипативная сила – сила сопротивления, направленная противоположно скорости и вызывающее торможение системы.
Закон изменения и сохранения механической энергии
Для системы двух материальных точек действуют . Для системы двух материальных точек закон изменения кинетической энергии определяется формулой (3.28):
Чтобы перейти к элементам рабочей силы, то есть к запишем скорость через координаты. Согласно третьему закону Ньютона , тогда:
(3.31)
Пусть внутренние и внешние силы являются потенциальными, тогда:
,где – потенциальное взаимодействие двух точек, связанных с изменением положения точек системы. Изменим потенциальные вектора в первом скалярном произведении:
, где – потенциальное взаимодействие первой частицы с изменением положения первой точки
, тогда (3.31) примет вид:
(3.32) - закон изменения полной механической энергии.
Из (3.32) следует закон сохранения полной механической энергии системы:
, отсюда следует, что . Если в системе действуют внутренние и внешние силы, то (3.33) . для замкнутой системы (3.34)