4. Сила Лоренца

СИЛА ЛОРЕНЦА - сила,

действующая на заряженную

частицу, движущуюся в

электромагнитном поле.

Fл = q·V·B·sina

где q - величина движущегося

заряда;

V - модуль его скорости;

B - модуль вектора индукции

магнитного поля;

a - угол между вектором скорости

заряда и вектором магнитной индукции.

Сила Лоренца перпендикулярна векторам

В и v , и её направление определяется

с помощью того же правила левой руки

, что и направление силы Ампера: если

левую руку расположить так, чтобы

составляющая магнитной индукции В

, перпендикулярная скорости заряда,

входила в ладонь, а четыре пальца были

направлены по движению положительного

заряда (против движения отрицательного)

, то отогнутый на 90 градусов большой

палец покажет направление действующей

на заряд силы Лоренца F л.

5. Переходные процессы в цепях с ёмкостью

Переходные процессы в RС-цепях.

При расчете переходных процессов

в RС-цепях в качестве независимой

переменной выбирают uC. Затем также

составляют дифференциальное уравнение

для заданной RС-цепи, решение которого

с учетом начальных условий для uC(0) и

определяет закон изменения

напряжения на емкости.

Рассмотрим вначале RC-цепь при нулевых

начальных условиях (рис. 6.6), которая

подключается в момент t = 0 к источнику

постоянного и(t) = U или синусоидального

и(t) = Umsin(t + u ) напряжения. Переходный

процесс в данной цепи описывается

дифференциальным уравнением

решение которого ищем также в

форме суммы общего и частного

решений, определяющих свободную

и принужденную составляющие:

Свободная составляющая является

решением однородного

дифференциального уравнения

Ток в цепи определяется согласно

6.Переходные процессы в цепях с индуктивностью.

Переходные процессы в RL-цепях.

Рассмотрим включение RL-цепи к источнику

напряжения u(t) (рис. 6.1).

Из рис. 6.1 следует, что до коммутации ключ

К разомкнут, поэтому ток iL(0–) = 0 и цепь

находится при нулевых начальных условиях.

В момент t = 0 ключом К замыкаем

(осуществим коммутацию) цепь, подключив

ее к источнику напряжения u(t). После

замыкания ключа К в цепи начнется

переходный процесс. Для его математического

описания выберем в качестве независимой

переменной iL = i и составим относительно

нее дифференциальное уравнение по ЗНК:

где iсв — свободная составляющая тока,

обусловленная свободными процессами,

протекающими в цепи без участия источника

u(t); inp — принужденная составляющая тока,

обусловленная действием источника напряжения u(t).

Свободная составляющая тока iсв

есть общее решение однородного

дифференциального уравнения

Окончательно закон изменения тока в

переходном режиме описывается уравнением

7. Квантово – волновой дуализм

Квантово – волновой дуализм - принцип,

согласно которому любой объект может

проявлять как волновые, так и

корпускулярные свойства. Был введён

при разработке квантовой механики для

интерпретации явлений, наблюдаемых в

микромире, с точки зрения классических

концепций. Дальнейшим развитием принципа

корпускулярно-волнового дуализма стала

концепция квантованных полей в

квантовой теории поля.

Такие явления, как интерференция и

дифракция света, убедительно

свидетельствуют о волновой природе

света. В то же время закономерности

равновесного теплового излучения,

фотоэффекта и эффекта. Комптона можно

успешно истолковать с классической точки

зрения только на основе представлений о свете,

как о потоке дискретных фотонов. Однако

волновой и корпускулярный способы

описания света не противоречат, а взаимно

дополняют друг друга, так как свойствами.

Волновые свойства света играют определяющую

роль в закономерностях его интерференции,

дифракции, поляризации, а корпускулярные –

в процессах взаимодействия света с веществом.

Чем больше длина волны света, тем меньше

импульс и энергия фотона и тем труднее

обнаружить корпускулярные свойства света.

Формула де Бройля устанавливает зависимость

длины волны, связанной с движущейся

частицей вещества, от импульса p частицы.

λ =