- •Часть I. Термоэлектронная эмиссия
- •Оглавление
- •Введение
- •1.1. Модель металла Зоммерфельда
- •1.2. Химический потенциал
- •1.3 Работа выхода электрона
- •1.3.1. Поляризационная часть работы выхода
- •1.3.2.Растекание электронного газа
- •1.3.3. Эффект сглаживания электронного газа
- •1.3.4. Влияние внешнего электрического поля на работу выхода металла
- •1.4. Влияние периодичности решетки на электронные состояния. Зонная модель
- •II.Термоэлектронная эмиссия
- •2.1.Основные особенности термоэлектронной эмиссии
- •2.2 Термодинамический вывод основного уравнения термоэмиссии
- •2.3.Универсальность постоянной Ричардсона
- •2.4.Статистический вывод основного уравнения термоэмиссии
- •2.5.Шум термоэмиссионного тока
- •2.6.Влияние температурной зависимости работы выхода металлов на термоэлектронную эмиссию
- •2.7.Особенности термоэлектронной эмиссии с полупроводников
- •2.8.Распределение термоэлектронов по энергиям. Средняя энергия термоэлектронов
- •2.9. Закон трех вторых (закон Ленгмюра)
- •2.10.Экспериментальные методы определения термоэмиссионных констант
- •Значительная часть данных по величинам работы выхода различных материалов была получена термоэмиссионными методами, которые и рассмотрим ниже.
- •2.10.1. Метод полного тока
- •2.10.2. Метод прямых Ричардсона
- •2.10.3. Калориметрический метод определения работы выхода
- •2.10.4. Методы контактной разности потенциалов
- •2.10.4.А. Метод вибрирующего конденсатора (метод Зисмана-Томсона)
- •2.10.4.Б.Метод сдвига вольтамперных характеристик (метод Андерсена)
- •2.11.Экспериментальные методы измерения распределения электронов по энергиям
- •2.11.1.Анализаторы задерживающего поля
- •2.11.2.Анализаторы электростатического отклоняющего типа
- •2.12.Адсорбция
- •2.12.1.Терминология и общие сведения
- •2.12.2.Электронное состояние адатома
- •2.13. Работа выхода неоднородной поверхности
- •2.14. Термоэмиссионные катоды. Эффективные термокатоды
- •2.14.1. Пленочные катоды
- •2.14.2.Оксидный катод
- •П Рис.2.14.5. Матричный катод. 1 – губка с рабочим веществом, 2 - подогреватель, 3 – корпус. Рессованный или матричный катод, импрегнированный катод
- •2 Рис.2.14.6.Зависимости плотности термоэмиссионного тока от температуры для некоторых эффективных катодов [24]. .14.3.Чистые металлы
- •Рекомендуемая литература
- •Цитированная литература
1.3 Работа выхода электрона
Электроны в металле имеют более низкую потенциальную энергию, чем в вакууме. Это очевидно, поскольку твердые тела в обычных условиях электронейтральны. Электроны не могут самопроизвольно покидать твердое тело. Следовательно, существуют силы, удерживающие их в металле. На удаление электрона необходимо затратить работу, которую называют работой выхода электрона.
Можно дать следующее определение этой величины. Работа выхода - минимальная энергия, которую необходимо сообщить электрону для удаления его из твердого тела на расстояние, значительно превышающее постоянную решетки. Следует обратить внимание на то, что речь идет об удалении на большое, но конечное расстояние. Это связано с возможностью влияния на работу выхода так называемой контактной разности потенциалов, о природе которой речь пойдет ниже.
Математически величину работы выхода можно записать следующим образом:
Рис.1.3.1. В случае адиабатического процесса при удалении электрона с уровня Ei вакансия заполняется электронами с более высоко лежащих уровней.
, (1.3.1)
где Е – энергия системы, состоящей из N+ ионов и Ne электронов, п – число удаленных электронов, Еel – энергия электрона, находящегося на большом расстоянии от поверхности твердого тела, символически обозначенном как бесконечность. Видно, что с точностью до знака это определение совпадает с определением уровня химического потенциала (1.2.2).
Казалось бы, что поскольку электроны занимают разные энергетические уровни, то величина необходимой для удаления электрона энергии будет зависеть от того, с какого уровня он удаляется. Легко убедиться, что если процесс происходит адиабатически, то это не так. Адиабатичность подразумевает, что время релаксации электронных процессов много меньше времени удаления частицы от поверхности. Удалим электрон с i-уровня, на что затратим работу, равную энергии с обратным знаком -Ei, поскольку в данном случае за ноль принята энергия уровня вакуума (рис.1.3.1). Оставшаяся система окажется в неравновесном состоянии. Для нее энергетически выгодно, если образовавшееся свободное состояние заполнится с вышерасположенных уровней. При этом выделится энергия EF -Ei. В результате на удаление электрона будет затрачена энергия
W= - Ei-(EF -Ei)= - EF≡ . (1.3.2)
Итак, термодинамическая работа выхода это энергетическое расстояние от уровня Ферми до уровня вакуума. Эту величину иногда называют «внутренней» работой выхода. Тем самым ее отличают от «внешней» работы выхода, под которой понимают работу, необходимую для удаления в вакуум покоящегося в металле электрона, т.е. имеющего нулевую кинетическую энергию. В настоящее время последнее понятие практически не используется. Поэтому зачастую, говоря о термодинамической работе выхода, опускают прилагательное и говорят просто «работа выхода».
С
Рис.1.3.2. Распределение силовых линий электрического поля в случае, когда заряд находится у поверхности идеального (с бесконечной проводимостью) металла.
трогой теории, позволяющей рассчитать точное значение и, следовательно, показывающей, какими причинами определяется ее величина, нет. В настоящее время сходятся на том, что может быть условно разделена на две части: поляризационную - Δ пол, связанную с реакцией твердого тела на поле уходящего электрона, и работу по преодолению двойного электрического слоя - Δ DС.