- •Магнитное поле
- •Сила Лоренца
- •Принцип действия циклических ускорителей заряженных частиц.
- •Эффект Холла.
- •Магнитное поле движущегося заряда
- •Сила Ампера
- •Закон Био —– Савара — Лапласа
- •Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •Магнитное поле кругового тока
- •Взаимодействие параллельных проводников с током. Единица силы тока.
- •Графическое представление поля . Теорема Гаусса
- •Циркуляция магнитного поля.
- •Ротор магнитного поля.
- •Применение теоремы о циркуляции вектора Магнитное поле соленоида
- •Магнитное поле тороида
- •Контур с током в магнитном поле. Магнитный момент контура с током.
- •Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле
- •Магнитное поле в веществе Элементарные носители магнетизма
- •Намагничивание магнетика
- •Напряженность магнитного поля. Теорема о циркуляции напряженности магнитного поля
- •Магнитная проницаемость среды. Классификация магнетиков
- •Диамагнетизм
- •Парамагнетизм
- •Ферромагнетизм
- •Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея
- •Токи Фуко
- •Индуктивность контура. Индуктивность соленоида
- •Явление самоиндукции. Эдс самоиндукции
- •Наблюдение самоиндукции
- •Ток при замыкании и размыкании цепи
- •Энергия магнитного поля. Плотность энергии магнитного поля.
- •Явление взаимной индукции
- •Ток смещения. Уравнения Максвелла
- •Электронная теория проводимости металлов (классическая теория Друде — Лоренца)
- •Закон Ома в электронной теории
- •Закон Джоуля — Ленца в электронной теории
- •Закон Видемана — Франца в электронной теории
- •Затруднения классической электронной теории металлов
- •Сверхпроводимость
Явление электромагнитной индукции. Закон Фарадея
Опыты Фарадея, выполненные в 30-е годы XIX века, демонстрируют возникновение электрического тока в замкнутом проводящем контуре (цепь индикаторной катушки) при изменении магнитного потока. В этих опытах магнитное поле можно создаваться либо постоянным магнитом, либо катушкой с током. Изменение магнитного потока, пронизывающего индикаторную катушку, достигается перемещением источника магнитного поля или самой катушки. Обратите внимание, что явление электромагнитной индукции в обоих случаях протекает одинаково. Магнитный поток, пронизывающий индикаторную катушку, изменяется при включении или выключении тока в первичной катушке, создающей магнитное поле. В этом случае в цепи индикаторной катушки также протекает короткий импульс тока. Смотрим рисунок.
Опыты Фарадея показали, что электродвижущая сила индукции в замкнутом контуре проводника а, следовательно, и индукционный ток возникает при всяком изменении потока магнитной индукции, пронизывающего этот контур. При этом электродвижущая сила индукции пропорциональна скорости изменения магнитного потока
.
Если контур состоит из нескольких витков (катушка), то в этом случае
.
Величину — называют потокосцеплением, тогда
.
Индукционный ток считается положительным, если он составляет с нормальной составляющей поля правовинтовую систему и отрицательным при левовинтовой системе. В силу этого выбора и правила Ленца в формуле закона Фарадея стоит знак минус. При нарастании потока магнитной индукции (см. рисунок) возникает отрицательная ЭДС а, следовательно, и отрицательный индукционный ток (по отношению к составляет левовинтовую систему). Магнитное поле индукционного тока препятствует нарастанию поля .
Изменение потока магнитной индукции может происходить при изменении площади контура или изменении угла . В этом случае происходит перемещение элементов контура проводника в магнитном поле, и на заряды проводника начнут действовать силы Лоренца, которые выполняют функцию сторонних сил.
В возникновении ЭДС в неподвижном контуре за счет изменения магнитного поля сила Лоренца не участвует, однако в проводнике возникает электрический ток. Из этого можно сделать вывод, что в проводнике возникло электрическое поле, и закон Фарадея выражает новое физическое явление: изменяющееся магнитное поле порождает электрическое поле. Таким образом, электрическое поле порождается не только электрическими зарядами, но и изменяющимся магнитным полем, при этом циркуляция напряженности электрического поля по замкнутому контуру будет равна ЭДС индукции
. (1)
Так как циркуляция поля не равна нулю, то такое поле не является потенциальным, а будет вихревым. Такую трактовку закона Фарадея дал Максвелл. Максвелл предположил, что изменяющееся во времени магнитное поле приводит к появлению в пространстве электрического поля независимо от наличия проводящего контура. Последний лишь позволяет обнаружить по возникновению в нем индукционного тока существование этого электрического поля. Так как поток (интегрирование проводится по произвольной поверхности, натянутой на интересующий нас контур), то
.
В этом равенстве мы поменяли местами операции дифференцирования по времени и интегрирования по поверхности. Тогда уравнение (1) можно представить в виде
. (2)
Это есть полевая трактовка закона электромагнитной индукции Фарадея.
Записав теорему Стокса для напряженности электрического поля
,
и сравнивая его с уравнением (2) мы получим закон Фарадея в дифференциальном виде
.