- •Принцип независимости действия сил
- •Абсолютно упругий и неупругий удар
- •1)Идеальный газ
- •Классический идеальный газ
- •Квантовый идеальный газ
- •Ферми-газ
- •Бозе-газ
- •Электростатическая индукция в проводниках
- •Электростатическая индукция в диэлектриках
- •Плотность зарядов (линейная поверхностная, объемная)
- •Другие определения
- •[Править]Теплоёмкость для различных состояний вещества
- •[Править]Теория теплоёмкости
- •Майера уравнение
- •Теория теплоёмкости Эйнштейна
- •[Править]Недостатки теории
- •Модель Дебая
- •История
- •Физический смысл адиабатического процесса Работа газа
- •[Править]Внутренняя энергия идеального газа
- •[Править]Адиабатический процесс
- •[Править]Энтропия и обратимость
- •Уравнение Пуассона для идеального газа [править]Адиабата Пуассона
- •[Править]Вывод уравнения
- •Описание цикла Карно
- •[Править]кпд тепловой машины Карно
- •[Править]Связь между обратимостью цикла и кпд
- •Формулировки
- •[Править]Ограничения
- •[Править]Второе начало термодинамики и «тепловая смерть Вселенной»
- •[Править]Энтропия и критика эволюционизма
- •Общее описание
- •[Править]Уравнения Фика
- •[Править]Геометрическое описание уравнения Фика
- •Закон теплопроводности Фурье
- •[Править]Коэффициент теплопроводности вакуума
- •[Править]Связь с электропроводностью
- •[Править]Коэффициент теплопроводности газов
- •[Править]Обобщения закона Фурье
- •Сила вязкого трения
- •[Править]Вторая вязкость
- •[Править]Вязкость газов
- •[Править]Влияние температуры на вязкость газов
- •Вязкость жидкостей [править]Динамический коэффициент вязкости
- •[Править]Кинематическая вязкость
- •[Править]Ньютоновские и неньютоновские жидкости
- •[Править]Вязкость аморфных материалов
- •[Править]Физика реального газа
- •Уравнение состояния
- •Внутренняя энергия газа Ван-дер-Ваальса
- •Критические параметры
- •Приведённые параметры
- •Недостатки уравнения Ван-дер-Ваальса
- •Коэффициент k
- •[Править]Закон Кулона в квантовой механике
- •[Править]Закон Кулона с точки зрения квантовой электродинамики
- •[Править]История
- •[Править]Закон Кулона, принцип суперпозиции и уравнения Максвелла
- •[Править]Cтепень точности закона Кулона
- •[Править]Поправки к закону Кулона в квантовой электродинамике
- •[Править]Закон Кулона и поляризация вакуума
- •[Править]Закон Кулона и сверхтяжелые ядра
- •[Править]Значение закона Кулона в истории науки
- •Лектрический заряд, напряжение, потенциал
- •[Править]Принцип суперпозиции в электродинамике
- •[Править]Примеры нарушения электродинамического принципа суперпозиции
- •[Править]Отсутствие принципа суперпозиции в нелинейных теориях
- •Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Теорема Остроградского—Гаусса и ее применение для расчета электростатических полей
- •Равномерно заряженная бесконечная плоскость
- •Бесконечная равномерно заряженная нить
- •Разность потенциалов
- •32 Диэлектрики в электрическом поле. Вектор поляризации. Диэлектрическая восприимчивость вещества. Диэлектрическая проницаемость. Электрическое смещение.
- •Типы поляризации
- •[Править]Зависимость вектора поляризации от внешнего поля [править]в постоянном поле [править]в слабых полях
- •[Править]в сильных полях
- •[Править]в зависящем от времени поле
- •Зависимость от времени
- •[Править]Тензор поляризуемости
- •Практическое применение
- •[Править]Зависимость от частоты
- •Электроемкость. Конденсаторы
- •Проводники электричества
- •Электрические изоляторы
- •Гальванические элементы
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи
Электростатическая индукция в проводниках
Перераспределение зарядов в хорошо проводящих металлах при действии внешнего электрического поля происходит до тех пор, пока заряды внутри тела практически полностью не скомпенсируют внешнее электрическое поле. При этом на противоположных сторонах[2]проводящего тела появятся противоположные наведённые(индуцированные) заряды.
Электростатическая индукция в диэлектриках
Диэлектрики в электростатическом поле поляризуются.
Плотность зарядов (линейная поверхностная, объемная)
Плотность заряда — это количество заряда, приходящееся на единицу длины, площади или объёма, таким образом определяются линейная, поверхностная и объемная плотности заряда, которые измеряются в системе СИ: в Кулонах на метр [Кл/м], в Кулонах на квадратный метр [Кл/м²] и в Кулонах на кубический метр [Кл/м³], соответственно. В отличие от плотности вещества, плотность заряда может иметь как положительные, так и отрицательные значения, это связано с тем, что существуют положительные и отрицательные заряды.
20 Теплоемкость. . Уравнение Майера. Классическая теория теплоемкости.
Теплоёмкость тела (обычно обозначается латинской буквой C) — физическая величина, определяющая отношение бесконечно малогоколичества теплоты δQ, полученного телом, к соответствующему приращению его температуры δT:
Единица измерения теплоёмкости в системе СИ — Дж/К.
Удельной теплоёмкостью называется теплоёмкость, отнесённая к единичному количеству вещества. Количество вещества может быть измерено в килограммах, кубических метрах и молях. В зависимости от того, к какой количественной единице относится теплоёмкость, различают массовую, объёмную и молярную теплоёмкость.
Другие определения
Массовая теплоёмкость (С) — это количество теплоты, которую необходимо подвести к единице массы вещества, чтобы нагреть его на единицу температуры. В СИ измеряется в джоулях на килограмм на кельвин (Дж·кг−1·К−1).
Объёмная теплоёмкость (С′) — это количество теплоты, которую необходимо подвести к единице объёма вещества, чтобы нагреть его на единицу температуры. В СИ измеряется в джоулях на кубический метр на кельвин (Дж·м−3·К−1).
Молярная теплоёмкость (Сμ) — это количество теплоты, которую необходимо подвести к 1 молю вещества, чтобы нагреть его на единицу температуры. В СИ измеряется в джоулях на моль на кельвин (Дж/(моль·К)).
[Править]Теплоёмкость для различных состояний вещества
Понятие теплоёмкости определено как для веществ в различных агрегатных состояниях (твёрдых тел, жидкостей, газов), так и для ансамблей частиц и квазичастиц (в физике металлов, например, говорят о теплоёмкости электронного газа).
Для примера, в молекулярно-кинетической теории газов показывается, что молярная теплоёмкость идеального газа с i степенями свободы при постоянном объёме равна:
R ≈ 8,31 Дж/(моль·К) — универсальная газовая постоянная.
А при постоянном давлении
Удельные теплоёмкости многих веществ приведены в справочниках обычно для процесса при постоянном давлении. К примеру, удельная теплоёмкость жидкой воды при нормальных условиях — 4200 Дж/(кг·К); льда — 2100 Дж/(кг·К).