- •Принцип независимости действия сил
- •Абсолютно упругий и неупругий удар
- •1)Идеальный газ
- •Классический идеальный газ
- •Квантовый идеальный газ
- •Ферми-газ
- •Бозе-газ
- •Электростатическая индукция в проводниках
- •Электростатическая индукция в диэлектриках
- •Плотность зарядов (линейная поверхностная, объемная)
- •Другие определения
- •[Править]Теплоёмкость для различных состояний вещества
- •[Править]Теория теплоёмкости
- •Майера уравнение
- •Теория теплоёмкости Эйнштейна
- •[Править]Недостатки теории
- •Модель Дебая
- •История
- •Физический смысл адиабатического процесса Работа газа
- •[Править]Внутренняя энергия идеального газа
- •[Править]Адиабатический процесс
- •[Править]Энтропия и обратимость
- •Уравнение Пуассона для идеального газа [править]Адиабата Пуассона
- •[Править]Вывод уравнения
- •Описание цикла Карно
- •[Править]кпд тепловой машины Карно
- •[Править]Связь между обратимостью цикла и кпд
- •Формулировки
- •[Править]Ограничения
- •[Править]Второе начало термодинамики и «тепловая смерть Вселенной»
- •[Править]Энтропия и критика эволюционизма
- •Общее описание
- •[Править]Уравнения Фика
- •[Править]Геометрическое описание уравнения Фика
- •Закон теплопроводности Фурье
- •[Править]Коэффициент теплопроводности вакуума
- •[Править]Связь с электропроводностью
- •[Править]Коэффициент теплопроводности газов
- •[Править]Обобщения закона Фурье
- •Сила вязкого трения
- •[Править]Вторая вязкость
- •[Править]Вязкость газов
- •[Править]Влияние температуры на вязкость газов
- •Вязкость жидкостей [править]Динамический коэффициент вязкости
- •[Править]Кинематическая вязкость
- •[Править]Ньютоновские и неньютоновские жидкости
- •[Править]Вязкость аморфных материалов
- •[Править]Физика реального газа
- •Уравнение состояния
- •Внутренняя энергия газа Ван-дер-Ваальса
- •Критические параметры
- •Приведённые параметры
- •Недостатки уравнения Ван-дер-Ваальса
- •Коэффициент k
- •[Править]Закон Кулона в квантовой механике
- •[Править]Закон Кулона с точки зрения квантовой электродинамики
- •[Править]История
- •[Править]Закон Кулона, принцип суперпозиции и уравнения Максвелла
- •[Править]Cтепень точности закона Кулона
- •[Править]Поправки к закону Кулона в квантовой электродинамике
- •[Править]Закон Кулона и поляризация вакуума
- •[Править]Закон Кулона и сверхтяжелые ядра
- •[Править]Значение закона Кулона в истории науки
- •Лектрический заряд, напряжение, потенциал
- •[Править]Принцип суперпозиции в электродинамике
- •[Править]Примеры нарушения электродинамического принципа суперпозиции
- •[Править]Отсутствие принципа суперпозиции в нелинейных теориях
- •Поток вектора напряженности электрического поля. Теорема Гаусса
- •Теорема Остроградского—Гаусса и ее применение для расчета электростатических полей
- •Равномерно заряженная бесконечная плоскость
- •Бесконечная равномерно заряженная нить
- •Разность потенциалов
- •32 Диэлектрики в электрическом поле. Вектор поляризации. Диэлектрическая восприимчивость вещества. Диэлектрическая проницаемость. Электрическое смещение.
- •Типы поляризации
- •[Править]Зависимость вектора поляризации от внешнего поля [править]в постоянном поле [править]в слабых полях
- •[Править]в сильных полях
- •[Править]в зависящем от времени поле
- •Зависимость от времени
- •[Править]Тензор поляризуемости
- •Практическое применение
- •[Править]Зависимость от частоты
- •Электроемкость. Конденсаторы
- •Проводники электричества
- •Электрические изоляторы
- •Гальванические элементы
- •Закон Ома для неоднородного участка цепи
1)Идеальный газ
Идеальный газ — математическая модель газа, в которой предполагается, что потенциальной энергией взаимодействия молекул можно пренебречь по сравнению с ихкинетической энергией. Между молекулами не действуют силы притяжения или отталкивания, соударения частиц между собой и со стенками сосуда абсолютно упруги, а время взаимодействия между молекулами пренебрежимо мало по сравнению со средним временем между столкновениями.
Модель широко применяется для решения задач термодинамики газов и задач аэрогазодинамики. Например, воздух при атмосферном давлении и комнатной температуре с большой точностью описывается данной моделью. В случае экстремальных температур или давлений требуется применение более точной модели, например модели газа Ван-дер-Ваальса, в котором учитывается притяжение между молекулами.
Различают классический идеальный газ (его свойства выводятся из законов классической механики и описываются статистикой Больцмана) и квантовый идеальный газ (свойства определяются законами квантовой механики, описываются статистиками Ферми — Дирака или Бозе — Эйнштейна).
Классический идеальный газ
Свойства идеального газа на основе молекулярно-кинетических представлений определяются исходя из физической модели идеального газа, в которой приняты следующие допущения:
объём частицы газа равен нулю (то есть, диаметр молекулы пренебрежимо мал по сравнению со средним расстоянием между ними, ) [1];
импульс передается только при соударениях (то есть, силы притяжения между молекулами не учитываются, а силы отталкивания возникают только при соударениях);
суммарная энергия частиц газа постоянна (то есть, нет передачи энергии за счет передачи тепла или излучения)
В этом случае частицы газа движутся независимо друг от друга, давление газа на стенку равно сумме импульсов в единицу времени, переданной при столкновении частиц со стенкой, энергия — сумме энергий частиц газа. Свойства идеального газа описываются уравнением Менделеева — Клапейрона
где — давление, — концентрация частиц, — постоянная Больцмана, — абсолютная температура.
Равновесное распределение частиц классического идеального газа по состояниям описывается распределением Больцмана:
где — среднее число частиц, находящихся в -ом состоянии с энергией εj, а константа определяется условием нормировки:
где — полное число частиц.
Распределение Больцмана является предельным случаем (квантовые эффекты пренебрежимо малы) распределений Ферми — Дирака и Бозе — Эйнштейна, и, соответственно, классический идеальный газ является предельным случаем Ферми-газа и Бозе-газа. Для любого идеального газа справедливо соотношение Майера:
где — универсальная газовая постоянная, — молярная теплоемкость при постоянном давлении, — молярная теплоемкость при постоянном объёме.
Квантовый идеальный газ
Понижение температуры и увеличение плотности газа может привести к ситуации, когда среднее расстояние между частицами становится соизмеримым с длиной волны де Бройля для этих частиц, что приводит к переходу от классического к квантовому идеальному газу (см. Вырожденный газ). В таком случае поведение газа зависит от спина частиц: в случае полуцелого спина (фермионы) действует статистика Ферми — Дирака (Ферми-газ), в случае целого спина (бозоны) — статистика Бозе — Эйнштейна (Бозе-газ).