52. Дифф-ое ур-ние электромагн. Волны. (no comm)

53. Классич. Т-я электропроводиимости. Природа носителей тока в металлах.

Носителями тока в металлах явл. электроны. Ток в мет-ах при малых разностях потенциалов => элетр. перемещаются по проводнику относительно свободно. У метал. валентные электроны слабо связаны с атомами, поэтому, когда атомы формируют кристал. решетку, вал. электр. обобществляются.

54. Класич. Т-я электропров. Друде.

Друде предполож. что электроны в мет. ведут себя также как мол-лы идеального газа, он перенес рез-ты молек.-кин. т-ии на электронный газ. Ск-ть теплов. движ. электронов при 300К.

При наложении эл. поля, электроны приобретают упоряд. движ <U> =j /n·e (≈10^-3 м/с для меди).

55. З-н Ома в т-ии Друде.

dI = dU /R => jdS=(dS /ρdl) · Edl => j =E /ρ =σE ((σ [См] -Сименс))

56. З-н Джоуля-Ленца в т-ии электрпров.

dQ =RI²dt = (ρdl /dS)·(jdS)²· dt =ρj²dVdt => Qуд =Q /dVdt = ρj²

57. З-н Видемана – Франца.

Отношение теплопроводности К к электопров-ти σ приблиз. одинаково и изменяется пропорцион-но термод. темп-ре: K/ σ ~T

58. Эффект Холла.

Если метал. пластинку, вдоль кот. течет ток, поместить в перпендик. ей м.п., то между гранями, параллельными направл. тока, возникает разность потенц. Ux = R·b·j·B, где R=1 /ne – постоянная Холла. При вкл. м.п., начинает действовать сила Лоренца, в рез-те чего электроны движ. к верхней части пластинки.