- •Расчетно-пояснительная работа
- •Исходные данные:
- •1 Расчет технологических параметров сегментно-пальцевого режущего аппарата
- •1.1 Построение траектории движения ножа
- •1.2 Построение графика изменения высоты стерни
- •1.3 Определение рабочих скоростей резания
- •1.4 Определение слагающей скорости ножа вдоль лезвия
- •1.5 Силы, действующие на нож
- •3 Расчёт основных параметров молотильного аппарата
- •4 Расчет основных параметров клавишного соломотряса
- •5 Расчет основных параметров очистки зерноуборочного комбайна
- •6 Расчёт вентилятора
5 Расчет основных параметров очистки зерноуборочного комбайна
Расчет основных параметров очистки зерноуборочного комбайна (грохота, решетного стана, вентилятора) проводят с учетом следующих параметров: угла α=8° наклона решета к горизонту, угла ε направленности колебаний, коэффициента трения f=tgφ (φ=25°) вороха о поверхность решета, радиуса кривошипа r=0,09м и его частоты вращения n=258 об/мин.
Подача вороха на очистку определяется по секундной подаче хлебной массы в молотилку и относительному содержанию зерна в хлебной массе β= 0,38 и в ворохе =0,9 поступающем на грохот
кг/с
Площадь решета определяется по допустимой удельной нагрузке
,
где =(1,5…2,5)кг/с∙м² - допустимая удельная нагрузка
м²
Принимаем F=2,178 м² - как данные комбайна «Дон-1500»
Длина решета: ,
где Вр – ширина решета, равная ширине соломотряса Вр=1,6324 м.
Механизм привода грохота (рисунок 9) – многозвенный, у него решето АВ является звеном параллелограмма АВСД, а подвески ВС перпендикулярны к линии колебания х-х и наклонены к вертикали на угол ε=50°. Угол наклона решета α=8° выбираем меньше угла трения зерна φ=18…30° о сталь.
При большей длине подвесок, шатуна и малом радиусе кривошипа решета АВ совершает гармонические колебания, движение любой точки его определяется выражением:
,м
м/с
м/с2
а – движение частицы вниз по решету;
б – движение частицы вверх по решету.
Рисунок 9–Схема механизма привода решета и сил, действующих на частицу.
Скорость Vx и ускорение ix грохота преобразим графически (рисунок 9), для чего выберем масштаб времени λt , ускорения λi и скорости λv
n=258 об/мин = 4,3 с-1
ω=2π∙n=2∙3,14∙4,3=27 рад/с
Наибольшее значение скорости грохота ωr и ускорения ω2r выразим отрезками b м и c м, получим масштабы скорости λv и ускорения λi
В пределах времени от π/2ω до 3π/2ω ускорение грохота имеет знак минус, а в пределах времени от 3π/2ω до 5π/2ω – знак плюс.
На частицу массой m действует ее вес G=mg, сила инерции P=m∙ω∙r∙cosωt, реакция N и сила трения F (см. рисунок 9). Движение частицы по плоскости АВ будет вниз, если:
P1 + G1 > F
Отсюда сила движущая частицу
mjH = P1 + G1 – F, H
где P1 = m∙ω2∙r∙cosωt∙cos(ε+α), H
G1 = m∙g∙sinα , H
F = N∙tgφ , H
N = m∙g∙cosα±m∙ω∙r∙cosωt∙sin(ε+α), H
Подставив значение составляющих P1, G1, F сил и проведя соответствующее преобразование получим уравнение относительного ускорения в левых интервалах:
где
в правых интервалах движение частицы будет вверх, если:
P1 > G1 + F
Отсюда сила движущая частицу
mjH = P1 – G1 - F
Подставив значение P1, G1, и F проводя соответствующее преобразование, относительное ускорение в правых интервалах
где
На графике (см. рисунок 10) относительные ускорения представляем разностью ординат ускорения грохота и прямых f1 f1 и f2 f2 проведенных параллельно оси времени на расстояниях
для левых интервалов
q=
для правых интервалов
Прямы f1f1; f2f2 расположены ниже и выше косинусоиды и пересекают ее:
q˂w2r p˂w2r
3,45˂272∙0,09=65,6 44,1˂65,6
Вывод: относительное ускорение в левых и правых интервалах не равно нулю при любых узлах поворота кривошипа. Прямые ( ) и ( ) расположены не выше и не ниже косинусоиды и пересекают ее.
Определяем К1 – граничное значение показателя кинематического режима, при котором исключается движение материала вверх по решету.
Рисунок 10 – График относительных ускорений и скоростей зерна, движущегося по поверхности решета
К2 – граничное значение показателя кинематического режима, при котором исключается движение материала вниз по решету.
К – показатель кинематического режима решета (по которому определяется характер движения материала по его поверхности).
Условие: К>К1>К2
6,6>3,5>0,3
Вывод: имеются сдвиги материала вверх и вниз, но вниз больше чем вверх. Материал отрывается от поверхности решета при N=0.
Определяем граничное значение показателя кинематического режима, при котором исключается отрыв:
Относительное движение материала вниз начнется в момент времени tвн=Θ1/ω (абсцисса точки 1 пересечения прямой f2f2 косинусоидой), когда относительное ускорение равно нулю.
Определяем угол поворота кривошипа, соответствующий этому моменту времени:
tвн= (tвн определяется после построения рисунка 10 и замеров с него всех интересующих данных).
Относительное движение материала вверх начнется в момент
Ψ0=51,75° (замерено по чертежу рисунок )
Ψ0=51,75=> 0,903 раз
Определяем угол поворота кривошипа когда
Если отсчет времени проводить от момента
и то
Определяем углы наклона прямой при движении материала вниз tgγ и tgβ
Абсцисс точки 2 пересечение прямой с синусоидой определит момент конца движения вниз, а точка 4 => вверх. Где Θ2 и Θ, ψ2 определяем после построения рисунка.
Θ2=297°=>5,184рад ψ2=458°=>7,994рад
В зависимости от показателей К, К1 и К2 могут быть разные случаи.
Рассмотрим случай, когда до начала сдвига вниз и вверх материал находится в относительном покое, т.е. движется вместе с решетом.
Θ2 ˂ψ1 и ψ2˂2π+Θ1
Θ2=297°˂ψ1=308°, Θ1=99° и ψ2=458°˂2π+Θ1=459° (все углы замерены по рисунку 6).
Максимальная относительная скорость вниз будет в момент времени
(4.19),а вверх в момент времени (4.20)
Определяем численное значение скорости Vmax ВН путем умножения ординаты ab на масштаб λv и на σ при движении вниз, а при движении вверх – умножением ординаты cd на λv и на δ:
Vmax ВН= ab∙ λv∙σ
Vmax ВВ= cd ∙ λv∙δ
где ab=0,017м; cd=0,008м;
σ=0,92; δ=0,13
Графически площадки F1 и F2 в принятом масштабе определяют величину сдвигов вниз и вверх за полный период колебаний
F1=0,00098м2; F2=0,0007м2
Находим среднюю относительную скорость движения материала по поверхности решета:
где η=0,4…0,7 – коэффициент, учитывающий внутреннее трение вороха:
В случае когда в первом периоде и относительное движение материала вверх будет запаздыванием и начнется в точке 2 без относительного покоя. Во втором периоде относительное движение вниз начнется в точке с запаздыванием в момент ψ2/ω. В ряде последующих периодов моменты начала и конца движения вниз и вверх окажутся смещёнными один относительно другого на величину, большую или меньшую периода Т=2π/ω. Однако такое непериодическое движение переходит в устойчивое, строго периодическое с предельными значениями времени.