- •1.Жидкость и ее основные физические свойства
- •2. Силы, действующие в жидкости. Давление в жидкости.
- •5.Расход жидкости, средняя скорость.
- •6. Ускорение жидкой частицы
- •7. Уравнение неразрывности.
- •8. Уравнение постоянства расхода.
- •9.Уравнения движения жидкости
- •10.Интеграл Бернулли
- •11.Дифференциальное уравнение равновесия жидкости
- •12. Основное уравнение гидростатики
- •13.Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Гидравлические потери.
- •14.Режимы движения жидкости.
- •16.Ламинарное установившееся течение жидкости в круглом трубопроводе.
- •18.Турбулентный режим движения жидкости. Структура турбулентного потока. Гидравлические потери при турбулентном режиме движения жидкости.
- •19.Местные потери.
- •20.Дроссельные расходомеры. Правила 27-54.
- •21.Трубопроводы. Простой и сложные трубопроводы. Уравнение потребного напора.
- •22.Гидравлический расчет трубопроводов.
- •23.Гидравлические машины. Насосы и гидродвигетели. Основные параметры гидравлических машин.
- •24.Схема и принцип действия центробежного насоса. Основное уравнение центробежного насоса.
- •26.Гидравлический расчет трубопровода с насосной подачей.
- •27.Объемные насосы, их классификация. Основные параметры и характеристики объемных насосов.
- •28.Объемные гидромашины. Поршневой насос.
- •Принцип работы
- •Борьба с пульсацией
- •29.Объемные гидромашины. Шестеренный насос.
- •Виды конструкций
- •Принцип действия
- •Рабочий объём
- •Запертые объёмы
- •Преимущества
- •Недостатки
- •Аксиальный насос, насос аксиально поршневой, аксиально поршневые гидронасосы, регулируемый аксиально поршневой насос
- •31.Объемная гидравлическая машина
- •Функции гидропривода
- •Структура гидропривода
- •Количество степеней свободы гидросистем
- •Преимущества
- •Недостатки
- •Гидропривод вращательного движения
- •]Конструкция и принцип работы
- •[Править]Область применения
- •[Править]Преимущества
- •Гидропривод поступательного движения
- •Виды гидроцилиндров Гидроцилиндры одностороннего действия
- •Гидроцилиндры двустороннего действия
- •Телескопические гидроцилиндры
- •Область применения
11.Дифференциальное уравнение равновесия жидкости
Дифференциальное уравнение равновесия жидкости (уравнения Эйлера)
Система уравнений Эйлера (уравнения равновесия) определяет закон распределения давления в покоящейся жидкости вдоль соответствующей оси координат.
здесь X,Y,Z – напряжения массовых сил в проекциях на соответствующие оси координат x, y, z,
p – давление в соответствующей точке жидкости,
ρ - плотность жидкости.
Из уравнений Эйлера можно получить следующий вид основного дифференциального уравнения равновесия жидкости
Если ввести силовую (потенциальную) функцию U, такую, что
,
,
,
то для несжимаемой жидкости дифференциальное уравнение равновесия примет вид:
12. Основное уравнение гидростатики
В однородном поле силы тяжести при постоянстве плотности жидкости
dU=gdz,
тогда
dp= – ρgdz,
Проинтегрировав, получим основное уравнение гидростатики:
p=p0+ρgh,
h=(z0-z) - расстояние по вертикали между рассматриваемыми двумя точками (нулевой и точкой, в которой определяется давление).
13.Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Гидравлические потери.
С учётом потерь энергии уравнение Бернулли для потока реальной жидкости будет выглядеть
z- удельная потенциальная энергия соответственно положения и давления;
p/qg-потенциальная энергия давления жидкости или пьезометрический напор
z+ p/qg-удельная потенциальная энергия жидкости или гидростатический напор
w^2/2g-удельная кинетическая энергия жидкости или скоростной напор
Σhп — потеря напора между выбранными сечениями потока.
α — коэффициент Кориолиса, учитывающий неравномерность распределения скоростей в живом сечении потока.
14.Режимы движения жидкости.
Ламинарный и турбулентный режим движения жидкости
Таким образом, в ламинарном режиме жидкость движется струйчато или слоисто, без перемешивания. В турбулентном режиме частицы жидкости движутся хаотично, струйки быстро разрушаются.
Рейнольдс установил, что критерием режима движения жидкости является безразмерная величина, которая впоследствии была названа числом Рейнольдса Re.
В общем случае число Рейнольдса Re определяется по формуле
Re=ώсрD/ν -де ώ – средняя скорость потока; Dг – гидравлический диаметр сечения, Dг = 4Rг; ν – кинематический коэффициент вязкости.
Значение числа Рейнольдса, соответствующее переходу ламинарного движения жидкости в турбулентный и наоборот, называется критическим числом Рейнольдса Reкр.
Если Re> Reкр, режим турбулентный. Если Re<Reкр режим ламинарный.
При турбулентном режиме слоистость нарушается, движение жидкости сопровождается перемешиванием и пульсациями скорости и давления.
Критерием для определения режима движения является безразмерное число Рейнольдса.
??15.Система уравнений, описывающей движение вязкой несжимаемой жидкости.
16.Ламинарное установившееся течение жидкости в круглом трубопроводе.
Представление об особенностях Л. т. даёт хорошо изученный случай движения в круглой цилиндрич. трубе. Для этого течения R е Кр=2200, где Re= ( - средняя по расходу скорость жидкости, d - диаметр трубы, - кинематич. коэф. вязкости, - динамич. коэф. вязкости, - плотность жидкости). Т. о., практически устойчивое Л. т. может иметь место или при сравнительно медленном течении достаточно вязкой жидкости или в очень тонких (капиллярных) трубках
??17.Ламинарное установившееся течение жидкости в щелевом зазоре
Ламинарное течение жидкости обычно имеет место в щелевых зазорах, являющихся элементами гидравлических устройств. Щелевыми называются зазоры, в которых скорость жидкости не достигает значений, вызывающих ее турбулентность. Различают плоские и кольцевые щелевые зазоры.