1 Виды магнитной анизотропии 1
2 Когерентный механизм перемагничивания. 2
3 Некогерентный механизм перемагничивания 4
4 Переходная доменная структура 5
5 Гистерезис, обусловленный трудностью зародышеобразования 6
6 Особенности процессов перемагничивания частиц с переходной доменной структурой 6
7 Влияние напряженности магнитного поля при намагничивании на гистерезисные характеристики частиц 6
8 Определение поля возникновения зародыша обратной намагниченности 6
9 Влияние размера частиц на величину поля образования домена обратной намагниченности. 7
13 Критерий лимитирующего звена процесса перемагничивания 13
17 Магнитные свойства соединений типа SmCo5 20
18 Магнитные свойства соединений типа Sm2Co17 20
22 Технология спекания и кривая Вестендорфа 26
23 Влияние исходного магнитного состояния на кривую намагничивания и магнитно-доменную структуру сплавов SmCo5 27
25 Методы определения магнитной текстуры спечённых магнитов 29
26 Технология производства магнитов Nd-Fe-B. 29
27 Быстрозакаленные магниты Nd-Fe-B. 33
28 Магнитные свойства Sm2Fe17 – нитридов 34
29 HDDR – технология 34
30 Спин – ориентационный переход в Nd2Fe14B 34
1 Виды магнитной анизотропии
М
агнитная
кристаллическая
анизотропия
Магнитоупругая анизотропия
А
низотропия
формы
2 Когерентный механизм перемагничивания.
Вообще 3 механизма перемагничивания : смещение границы доменов, возникновение домена обратной намагниченности и вращение вектора намагниченности. В однодоменных частицах нет границ доменов и не могут образовываться домены обратной намагниченности (тк опять нужна граница). Следовательно только механизм вращения вектора намагниченности.
Процессы вращения вектора намагниченности Is определяются конкуренцией энергии взаимодействия с внешним полем и энергии анизотропии, препятствующей повороту Is. Анизотропии бывают разные :
1
)
Магнитная кристаллическая анизотропия
2) Магнитоупругая анизотропия
3
)
Анизотропия формы
На рис. в изображен когерентный механизм перемагничивания.
Есть однодоменная частица с осью легкого намагничивания (ОЛН). Вектор намагниченности Is естественно направлен вдоль ОЛН, так минимум энергии. Теперь мы внешнее поле в другую сторону направили, чтобы перемагнитить нашу однодоменную частицу. Вектор Is тогда чуть повернётся в сторону поля ( вправо на рисунке ниже), на некоторый угол чтобы был минимум энергии = конкуренция магнитном полем.
По расчетам, если угол между ОЛН и внешнем полем от 0 до 45 градусов, то перемагничивание происходит скачком, при достижении кого-то критического поля. Если угол больше – то плавное изменение вектора Is.
Когерентное вращение вектора намагниченности по расчетам даёт самое большое значение коэрцитивной силы. Если же экспериментальное значение Нс меньше, то работает некогерентный механизм, тк возникает взаимодействие между однодоменными частицами (на верхнем рисунке представлены взаимодействующие домены в виде цепочки связанных однодоменных частиц или виде полубесконечного цилиндра).
3 Некогерентный механизм перемагничивания
(более подробно кекало самарин 383-388)
Вообще 3 механизма перемагничивания : смещение границы доменов, возникновение домена обратной намагниченности и вращение вектора намагниченности. В однодоменных частицах нет границ доменов и не могут образовываться домены обратной намагниченности (тк нужна граница). Следовательно только механизм вращения вектора намагниченности.
Процессы вращения вектора намагниченности Is определяются конкуренцией энергии взаимодействия с внешним полем и энергии анизотропии, препятствующей повороту Is. Анизотропии бывают разные:
1) Магнитная кристаллическая анизотропия
2) Магнитоупругая анизотропия
3) Анизотропия формы
Одна из моделей перемагничивания путем некогерентного вращения рассматривает анизотропную частицу в видецепочки однородно намагниченных сфер (рис. 181). В такой идеализированной модели допускается лишь точечный кнтакт мжду соседними сферами, или они слегка разделены друг от друга, чтобы быть магнитно изолированными. В результате магнитостатического взаимодействия магнитные моменты сфер самоориентируются вдоль общей оси, являющейся осью всей цепочки. Для перемагничивания такой цепочки путем вращения магнитных моментов в каждой сфере нужно преодолеть силы магнитнито-статического взаимодействиями между сферами.
!!!! некогерентное вращение вектора намагниченности в цепочке однородно намагниченных сфер или в частице в виде бесконечно длинного цилиндра приводит к снижению коэрц силы по сравнению с когерентным перемагнчиванием частиц. Недостатком рассмотренных моделей является то, что в них не учтено взаимодействие между отдельными частицами. Однако полученные результаты определяют физически возможные условия, при которых должно иметь место некогерентное изменение намагниченности, облегчающее процесс перемагничивания сововкупности однодоменных частиц.