- •Постановка задачи
- •1. Предварительные сведения
- •1.1. Последовательное соединение активных и реактивных элементов
- •1.2. Векторная диаграмма напряжений для неразветвленной цепи
- •1.3. Проводимости и их связь с сопротивлениями
- •1.4 Общий случай разветвленной цепи
- •2. Расчет цепи синусоидального тока со смешанным соединением элементов
- •2.1 Содержание домашнего задания
- •2.2 Пример расчета электрической цепи со смешанным соединением элементов
- •2.3 Указания по выполнению домашнего задания
- •Литература
1.3. Проводимости и их связь с сопротивлениями
В случае параллельного соединения при математическом анализе цепи приходится оперировать понятиями проводимостей. Поэтому необходимо установить эти понятия, а также найти связь между сопротивлениями и проводимостями.
Для цепи (рис. 1.1) с полным сопротивлением величина
,
называется полной (или кажущейся) проводимостью и имеет размерность (1/Ом).
Если ток отстает по фазе от напряжения (рис. 1.2, а), то на векторной диаграмме вектор тока I повернут на угол φ относительно вектора напряжения U (рис. 1.3) по часовой стрелке.
Рис. 1. 3. Векторная диаграмма тока и напряжения для случая отставания тока по фазе от напряжения
Разложим вектор тока I на две составляющие (рис. 1.3): активную Iа, совпадающую с вектором напряжения U, и реактивную составляющую Iр, направленную перпендикулярно вектору. Получается прямоугольный треугольник со сторонами, пропорциональными действующим значениям тока и его активной и реактивной составляющих.
Из этого треугольника получаем:
,
,
где: - активная проводимость;
- реактивная проводимость;
- реактивная индуктивная проводимость;
- реактивная емкостная проводимость.
Из векторной диаграммы (рис. 1.3) следует, что:
или
или
.
Таким образом, полная проводимость цепи равна геометрической сумме активной и реактивной проводимостей.
Из векторной диаграммы (рис. 1.3) вытекают также следующие соотношения:
,
.
1.4 Общий случай разветвленной цепи
Для цепи, изображенной на рис. 1.4, на основании первого закона Кирхгофа для действующих значений токов можно записать
,
Рис. 1. 4. Общий случай разветвлённой цепи
где: - ток первой ветви;
- ток второй ветви.
На рис. 1.5 представлена векторная диаграмма для приведенной схемы.
Рис. 1. 5. Векторная диаграмма токов и напряжений для общего случая разветвлённой цепи
Векторная диаграмма строилась в следующей последовательности:
-
за исходный вектор принимаем вектор напряжения на зажимах цепи, т.к. оно является общим для параллельных ветвей;
-
под углом φ1=arccos φ1 по часовой стрелке относительно вектора U (т.к. ток в первой ветви носит активно-индуктивный характер и отстает по фазе от напряжения) строим вектор тока I1;
-
под углом φ2=arccos φ2 против часовой стрелки относительно вектора U (т.к. ток во второй ветви носит активно-емкостный характер и опережает по фазе напряжение) строим вектор тока I2;
-
строим вектор тока в неразветвленной части цепи, как геометрическую сумму векторов токов I1 и I2 (диагональ параллелограмма, построенного на векторах I1 и I2).
Для аналитического сложения векторов необходимо их разложить на активные и реактивные составляющие. Анализируя векторную диаграмму после разложения векторов, легко заметить, что:
-
активная составляющая тока в неразветвленной части цепи равна арифметической сумме активных составляющих токов в параллельных ветвях
, (1.2)
-
реактивная составляющая тока в неразветвленной части цепи равна алгебраической сумме реактивных составляющих токов в параллельных ветвях
, (1.3)
-
полный ток в неразветвленной части цепи равен геометрической сумме полных токов в параллельных ветвях
, (1.4)
Подставив в (1.2 – 1.3) значения активных и реактивных составляющих токов в параллельных ветвях получим:
,
где: - эквивалентная активная проводимость всей цепи, равная арифметической сумме активных проводимостей параллельных ветвей.
,
где: - эквивалентная реактивная проводимость всей цепи, равная алгебраической сумме реактивных проводимостей параллельных ветвей.
Учитывая, что
I=U∙y,
и c учетом (1.4) получим:
,
т.е. эквивалентная полная проводимость всей цепи равна геометрической сумме активных и реактивных проводимостей всей цепи.
Коэффициент мощности всей цепи можно определить по формуле:
.
Умножив вектора токов векторной диаграммы на U, получим:
-
активная мощность всей цепи равна арифметической сумме активных мощностей параллельных ветвей:
; (1.5)
-
реактивная мощность всей цепи равна алгебраической сумме реактивных мощностей параллельных ветвей:
, (1.6)
Если Q>0, то вся цепь будет иметь активно-индуктивный характер, если Q<0 - активно-емкостный характер;
-
полная (кажущаяся) мощность всей цепи равна геометрической сумме активной и реактивной мощностей всей цепи:
.
Выражения (1.5) и (1.6) носят названия баланса активных и реактивных мощностей.