- •1.Методы физического исследования: опыт ,гипотеза, эксперимент, теория
- •4.Физические модели:материал.Точка, твердое тело,пространство и время и со и ск
- •5.Кинематические характеристики мех движ.Их опр и выч на примере м1
- •14.Система мат точек .Внешние и внутр силы
- •20.. Закон сохранения энергии в механике. Примеры.
- •38Распределение частиц по скоростям. Распределение Масквела
- •40Газовые законы и их изображение в 3 коар
38Распределение частиц по скоростям. Распределение Масквела
В газе молекулы при соударении обмениваются скоростями случайным образом, в результате огромного числа соударений устанавливается стационарное состояние, когда число молекул в заданном интервале скоростей сохраняются постоянными (с точностью до флуктуации). Квадратичная скорость молекул массой остается постоянной и равной: .
Если разбить диапазон скоростей молекул на малые интервалы, равные , то на каждый интервал скорости будет приходиться некоторое число молекул , имеющих скорость заключенных в этом интервале. Функция определяет относительное число молекул , скорости которых лежат в интервале от до , т. е. .
Применяя методы теории вероятностей, Максвелл нашел функцию − закон распределения молекул идеального газа по скоростям:. Средняя скорость молекулы определяется по формуле:
.Скорости, характеризующие состояние газа:
верояная; 2. средняя ;
3. средняя квадратичная .
39.Распределение Больцмана. Барометрическая формула Распределение Больцмана: молекулы любого газа находятся в потенциальном поле тяготения Земли. Тяготение и тепловое движение молекул приводят к некоторому стационарному состоянию газа, при котором давление газа с высотой убывает. Больцман обобщил распределение Максвелла на случай поведения частиц в произвольном силовом поле. − распределение Больцмана во внешнем потенциальном поле.
40Газовые законы и их изображение в 3 коар
Начнем с рассмотрения изохорного процесса (V= const). На рисунке показаны процессы изохорного нагревания (прямая /—2) и охлаждения (прямая /—3). Практически изохорный процесс осуществляется при изменении температуры газа, находящегося в толстостенном сосуде V = const. В изохорном процессе газ не совершает работы: А =р dV = 0. По первому началу термодинамики вся теплота, сообщаемая газу в изохорном процессе, идет на изменение его внутренней энергии: , т. е. ,
, Изобарный процесс (p = const). Практически он осуществляется, например, при нагревании или охлаждении газа, находящегося в цилиндре с подвижным поршнем, на который действует постоянное внешнее давление. , Изотермический процесс (кипение, конденсация, плавление и кристаллизация химически чистых веществ, происходящие при) изменения V газа может происходить в условиях, когда теплообмен между газом и внешней средой осуществляется при . Адиабатный процесс происходит при Q = 0. Это может быть обеспечено хорошей теплоизоляцией газа. Примеры адиабатных процессов – сжатия воздуха в цилиндре воздушного огнива, в цилиндре двигателя внутреннего сгорания. В соответствии с первым законом термодинамики, при адиабатном сжатии изменение внутренней энергии газа равно работе внешних сил А.
41Теплоемкость идеального газа. Адиабат процесс. Ур-ие Майера теплоемкость-величина =количеству тепла , которое нужно сообщить телу чтобы повысить его темпер на один кельвин Дж/К Адиабатный процесс происходит при Q = 0. Это может быть обеспечено хорошей теплоизоляцией газа. Примеры адиабатных процессов – сжатия воздуха в цилиндре воздушного огнива, в цилиндре двигателя внутреннего сгорания. В соответствии с первым законом термодинамики, при адиабатном сжатии изменение внутренней энергии газа равно работе внешних сил А.
[ Cp=((i+2)/2)*R],Cv=(i/2)*R, Cp>Cv, Cp-Cv=R
42Первое начало термодинамики и его применение к изорпроцессам1 зак.: невозможен вечный двигатель первого рода, т.е. такой периодически действующий двигатель, который совершал бы работу в большем количестве, чем получаемая им извне энергия.
Начнем с рассмотрения изохорного процесса (V= const). На рисунке показаны процессы изохорного нагревания (прямая /—2) и охлаждения (прямая /—3). Практически изохорный процесс осуществляется при изменении температуры газа, находящегося в толстостенном сосуде V = const. В изохорном процессе газ не совершает работы: А =р dV = 0. По первому началу термодинамики вся теплота, сообщаемая газу в изохорном процессе, идет на изменение его внутренней энергии:
, т. е. ,
, Изобарный процесс (p = const). Практически он осуществляется, например, при нагревании или охлаждении газа, находящегося в цилиндре с подвижным поршнем, на который действует постоянное внешнее давление. , Изотермический процесс (кипение, конденсация, плавление и кристаллизация химически чистых веществ, происходящие при) изменения V газа может происходить в условиях, когда теплообмен между газом и внешней средой осуществляется при . Адиабатный процесс происходит при Q = 0. Это может быть обеспечено хорошей теплоизоляцией газа. Примеры адиабатных процессов – сжатия воздуха в цилиндре воздушного огнива, в цилиндре двигателя внутреннего сгорания. В соответствии с первым законом термодинамики, при адиабатном сжатии изменение внутренней энергии газа равно работе внешних сил А.
43.Обратимые и необратимые процессы обратимые-если в результате какго-нибудь процесса система переходит из одного состояния в другие и существует возможность ее возврата в исходное состаяние таким образом, что во всех материальных объектах, окруж эту систему не происходит никаких изменений Необратимые-если после его завершения систему нельзя вернуть в исходное состояние так чтобыс мат объектами окружающими ее не произошло никаких изменений. Все процессы теплообмена между телами термодин системы , температура которыхнеодинакова, явл необратимыми.
44Энтропия .Второе начало термодинамики Пусть — элементарное количество теплоты, сообщаемое нагревателем системе при малом изменении ее состояния, а Т – температура нагревателя. Если процесс обратимый, то температура системы тоже равна Т. Можно показать, что в отличие от отношение в обратимом процессе – полный дифференциал функции состояния системы, называемой энтропией S системы:. Таким образом, в обратимом процессе температура Т является интегрирующим делителем, который обращает элементарную теплоту в полный дифференциал dS. Если процесс круговой, то для и.г. справедливо тождество:. При нагревании тела и его энтропия возрастает (dS > 0), при охлаждении и энтропия тела убывает (dS < 0). В обратимом адиабатном процессе = Т dS = 0, так что dS = 0 и . Таким образом, обратимый адиабатный процесс представляет собой изоэнтропийный процесс. 2зак.:Неосуществим термодинамический процесс, в результате которого происходила бы передача тепла от одного тела к другому, более горячему, без каких-либо других изменений в природе.
Невозможно построить периодически действующую машину, которая непрерывно превращала бы теплоту в работу только за счет охлаждения одного тела, без того чтобы в окружающих телах не произошло одновременно каких-либо изменений.
45Круговые цыклы .КПД Круговые процессы (циклы) – такая совокупность термодинамических процессов, в результате которых система возвращается в исходное состояние.
Круговые процессы лежат в основе всех тепловых машин — двигателей внутреннего сгорания, паровых турбин, холодильных машин и др.
Рассмотрим обратимый круговой процесс, впервые изученный С. Карно (1824) и потому называемый циклом Карно. Он состоит из четырех обратимых процессов: двух изотермических и двух адиабатныхРабота A, совершаемая за прямой цикл, всегда меньше количества теплоты Qподв, подводимого к рабочему телу всеми нагревателями (справедливо для всех прямых круговых процессов). Термический коэффициент полезного действия цикла: .
Максимальный КПД тепловой машины. Независимо от конструкции и выбора рабочего тела max значение КПД тепловой машины определяется выражением: .
Любая реальная тепловая машина может иметь КПД, не превышающий это max значение: . существует два пути — повышение температуры Т1 нагревателя и понижение температуры Т2 холодильника.
47.Диффузия.Коэфф диффузии.Дифф в газахДиффузия-явление проникновения молекул одного вещества в межмрлекулярные промежутки другого. Д-коэф диффузии самый главный параметр
D=1/3(v) в газах-перенос малекул т.е. выравнивание канц молекул разного сорта взаимное проникновение молекул 1-го сорта в среду2
48.Теплопроводность. Коэф. теплопров.теплопров-непосредственный обме энергией между хаотически движущимися частицами взаимодейств. тел или частей одного и того же тела.
49 Вязкость. вязкость газов вязк-внутрение трение,вязк газов зависит от хим.состава, примесей,и температуры
50.Фазы и фаз превращения фаза-термодин равновесноесостояние вещества которое отлич своими физ cвойствами от других возможных равнов фазовых состояний данного вещетва.термодин равнов означает , что данное вещество нах в таком состаянии ,что количество тепла получ и отдав равно. Под фазовым превращением понимают переходы из одного состояния в 2-ое.любой фазовый переход сопровождается поглащением или отдачей энергии,при неизменном внешнем условии т.е. состоянии равновесия при постоянной температуре