- •Рисунок 2.1
- •Резонансные кривые
- •Рисунок 2.2
- •Построение резонансных кривых при изменении частоты
- •Литература
- •Экспериментально проверить формулу периода колебаний физического маятника.
- •Физический маятник
- •Схема установки
- •По теореме Штейнера
- •Значения измеренных величин
- •Литература
- •Стоячая волна
- •Амплитуда результирующей волны
- •Литература
- •Литература
Министерство образования Республики Беларусь Министерство образования и науки Российской Федерации Государственное учреждение высшего профессионального образования «БЕЛОРУССКО-РОССИЙСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»
Кафедра физики
ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ ПО КУРСУ ФИЗИКИ
КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ
(Методические указания)
Могилёв 2005
|
Содержание |
|
|
|
Работа № 12 |
Изучение затухающих электромагнитных колебаний |
4 |
||
Работа № 13 |
Изучение резонанса напряжений |
|
9 |
|
Работа № 14 |
Изучение законов колебаний физического маятника |
14 |
||
Работа № 15 |
Определение длины волны и частоты стоячих |
19 |
||
|
звуковых волн |
|
|
24 |
Работа № 16 |
Экспериментальное |
изучение |
закономерностей |
|
|
процесса биений |
|
|
|
2
Работа №12. ИЗУЧЕНИЕ ЗАТУХАЮЩИХ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ
КОЛЕБАНИЙ
1. Цель работы
Изучить затухающие колебания в электромагнитном контуре, определить логарифмический декремент затухания, индуктивность катушки и критическое сопротивление контура, а также практически ознакомиться с получением затухающих колебаний, наблюдать их на экране осциллографа.
2. Общие сведения
В электрических цепях, включающих в себя катушки индуктивности, конденсаторы и активные сопротивления, при определенных условиях могут возникать электромагнитные колебания. Например, в контуре, на рисунке 2.1, происходит колебательный процесс, если перед замыканием ключа SA1 зарядить конденсатор С1 до некоторой разности потенциалов U0 (при этом должно выполняться условие R<RK).
Если сигнал с колебательного контура подать на вход осциллографа, то на его экране получим кривую затухающих колебаний, описываемую
уравнением |
|
U =U0e−βt cos(ωt +α0 ) |
(1) |
где β - коэффициент затухания, ω - условная частота затухающих колебаний, α0 – начальная фаза.
Для количественной характеристики затухания пользуются тем, что отношение двух последующих амплитуд (An и An+1), отличаются по времени на условный период затухающих колебаний Т, остается постоянным в течение всего процесса. За меру затухания колебаний за период Т принимают величину
δ = ln |
An |
|
|
(2) |
|||
|
|||
|
An+1 |
называемую логарифмическим декрементом затухания. Здесь An и An+1 – любые две соседние амплитуды затухающих колебаний (рисунок 2.2).
Если увеличить сопротивление контура R, то затухание колебаний увеличивается и логарифмический декремент возрастает. Когда сопротивление превышает некоторое определенное для данного контура значение RK, колебания не возникают вовсе, заряд и разряд конденсатора происходит апериодически. Сопротивление RK называется критическим сопротивлением контура. Оно зависит от величины емкости и индуктивности. Следовательно, чтобы разряд конденсатора принял колебательный характер, необходимо, чтобы R было меньше чем RK.
Более подробно вопросы теории затухающих электромагнитных и механических затухающих колебаний, а также физический смысл изучаемых величин рассмотрены в [1 - 4].
3
|
Схема реального электрического |
|
колебательного контура |
|
SA1 |
C1 |
L1 |
|
|
|
R1 |
|
Рисунок 2.1 |
|
Кривая затухающих колебаний |
U |
|
|
An |
|
An+1 |
|
t |
|
TK |
|
Рисунок 2.2 |
4
3.Описание лабораторной установки
Наблюдение, изучение и получение данных для расчета основных количественных характеристик затухающих колебаний производится с помощью осциллографа. Для получения устойчивой, повторяющейся картины затухающих колебаний необходимо через равные промежутки времени сообщать энергию контуру после того, как собственные колебания в контуре прекратятся.
Для этой цели служит генератор прямоугольных импульсов, связанный с исследуемым контуром через конденсатор малой емкости. В момент времени t1, t2, t3… (рисунок 3.1а) колебательный контур получает начальный заряд q0, и в нем начинаются собственные колебания (рисунок 3.1.б), условный период ТК которых много меньше длительности Т0 прямоугольного импульса. Лабораторная установка (рисунок 3.2) состоит из осциллографа 3, блока генератора 2 с наборами конденсаторов и катушек индуктивности, а также магазина сопротивлений 1. Правила работы с осциллографом и магазином сопротивлений находятся на их крышках. Более подробно установки для электрических и механических затухающих колебаний описаны в [5,6].
4.Программа работы
4.1.Порядок выполнения работы
4.1.1Ознакомиться с оборудованием на рабочем месте, изучить инструкции по работе с осциллографом и магазином сопротивлений.
4.1.2С помощью соединительных проводов собрать установку по схеме рисунка 3.2.
4.1.3Установить (по указанию преподавателя) одно из значений частоты
генератора прямоугольных импульсов ν (800Гц, 1000Гц, 1200Гц) и номер катушки индуктивности (L1 или L2). Установить на магазине сопротивлений R=0, С=7,1·10 -9Ф. Вход “Y” осциллографа присоединить к клеммам “”.
4.1.4Включить осциллограф и настроить его.
4.1.5Включить блок генератора и добиться устойчивого изображения на экране осциллографа 2-3 полупериодов прямоугольных колебаний.
4.1.6Подключить вход осциллографа к колебательному контуру, как показано на рисунке 3.2. При необходимости повторить фокусировку луча и подстроить частоту развертки осциллографа. При проведении экспериментов и
впромежутках между ними осциллограф не выключать.
4.1.7Вычислить длительность прямоугольных импульсов
Т0= 21ν ,
где ν - частота в Гц.
Определить частоту собственных колебаний полных колебаний в контуре за время Т0.
Тк= |
Т0 |
, |
νк= |
1 |
n |
Тк |
νк, сосчитать число n
(3)
5
Форма выходного напряжения генератора |
|
|
||
прямоугольных импульсов (а) и напряжения, |
|
|||
снимаемого с колебательного контура (б) |
|
|
||
UГЕН |
|
|
|
|
|
Т0 |
|
|
а) |
|
|
|
|
|
t1 |
t2 |
t3 |
t4 |
t |
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
б) |
|
|
|
|
t |
|
Тк |
|
|
|
|
Рисунок 3.1 |
|
|
|
Схема лабораторной установки
Генератор
1
2
3
Y
Рисунок 3.2
6
4.1.8 Зная величину емкости контура и частоту νк, определить
индуктивность L по формуле L =Tл2 4π2С . Значения L находить при трех
разных значениях С, затем взять L среднее.
4.1.9 С помощью координатной сетки на экране осциллографа измерить амплитуды, отличающиеся на Тк и определить логарифмический декремент затухания по формуле (2). Значения δ следует определять как среднее из рассмотренных трех “пар амплитуд” для 2-4-х значений R. Сопротивление R брать в пределах от 1 до 50 Ом (по указанию преподавателя).
4.1.10Изменяя плавно R магазина сопротивлений, определить R критическое. При этом сигнал на осциллограф должен сниматься с конденсатора, тогда как в предыдущих случаях он может быть снят как с конденсатора так и с катушки индуктивности. В случае R>Rк разряд конденсатора перестает быть колебательным, на экране осциллографа не наблюдается даже одного периода затухающих колебаний.
5.Контрольные вопросы
1.Каковы условия возникновения электрических колебаний в контуре?
2.Получить дифференциальное уравнение затухающих электрических колебаний в контуре.
3.По какому закону изменяется амплитуда затухающих колебаний?
4.Как с помощью данной установки определить индуктивность катушки?
5.Какие величины служат количественной характеристикой затухания колебаний?
6.Что такое R критическое? Как определяется Rк экспериментально?
7.Провести аналогию электрических и механических колебаний.
8.Какими будут колебания, если исследуемый контур поместить в
криостат с температурой Т→0?
Литература
1.Трофимова Т. И. Курс физики. – М.: Высшая школа, 1996
2.Детлаф А. А., Яворский В. М. Курс физики. - М.: Высшая школа, 1978
3.Савельев И. В. Курс общей физики. - М.: Наука, 1982
4.Сивухин Д. В. Общий курс физики. - М.: Наука, 1983, Т.3.
7
Работа № 13. ИЗУЧЕНИЕ РЕЗОНАНСА НАПРЯЖЕНИЙ
1. Цель работы
Изучить явление резонанса напряжений, построить резонансные кривые при различных значениях активного сопротивления.
2.Общие сведения
Вцепи переменного тока, содержащей индуктивность L, емкость С и активное сопротивление R, могут быть созданы условия, когда ток в цепи резко возрастает или, наоборот, убывает. Это явление получило название электрического резонанса.
Различают резонанс токов, когда ток становится минимальным, и резонанс напряжений, когда ток достигает максимального значения. Для получения условия резонанса токов берут цепь, в которой L, С, R соединяют между собой параллельно; для получения условия резонанса напряжений берут цепь, в которой L, С, R соединяют последовательно.
Соединим последовательно катушку индуктивности, конденсатор, резистор, амперметр и источник переменного тока (звуковой генератор) (рисунок 2.1.). Внутреннее сопротивление источника тока равно 0, он дает ЭДС
ε=ε0sinωt, где ε0 – амплитуда ЭДС, ω - ее циклическая частота. Сопротивление катушки переменному току определяется по формуле:
XL=ωL; сопротивление конденсатора: XC=1/ωC, где L – индуктивность катушки, С – емкость конденсатора, ω = 2πν - круговая частота.
Полное сопротивление цепи
Z= R2 + (X L − XС )2 ,
авеличина XL – XC = ωL - 1/ωC – реактивное сопротивление. Амплитудное (максимальное) значение силы переменного
определяется по закону Ома:
I0 |
= |
ε0 |
|
R2 + (X L − X C )2 |
|||
|
|
тока
(1)
Если цепь переменного тока имеет индуктивность и емкость, то ток оказывается сдвинутым по фазе относительно напряжения на угол ϕ, то есть ток и напряжение неодновременно достигают максимального значения. Зависимость тока от времени в этом случае будет иметь следующий вид:
I=I0sin(ωt+ϕ) (2)
где ϕ определяется из соотношения
|
ωL − |
1 |
|
tgϕ = |
ωC |
|
|
|
|
||
R |
|
|
|
|
|
|
Если
ωL = 1/ωC,
то в цепи наступает резонанс напряжений.
(3)
(4)
8
При этом реактивное сопротивление ωL - 1/ωC = 0 и полное сопротивление цепи Z будет в данном случае наименьшим и равным только активному
сопротивлению R, а ток в цепи будет наибольшим и равным I0 = ε0/R.
Итак, при резонансе напряжений в цепи, состоящей из последовательно соединенных индуктивного и емкостного сопротивлений, полное сопротивление цепи минимально, а ток максимален и совпадает по фазе с напряжением.
Согласно условию (4), резонанс напряжений наступает при круговой
частоте ω=1/ LC . Эта частота называется резонансной частотой электрической цепи.
Явление резкого возрастания тока в случае равенства индуктивного и емкостного сопротивлений в цепи переменного тока называется резонансом напряжений (последовательным резонансом). При этом напряжение на активном сопротивлении равно внешнему напряжению, приложенному к цепи
(UR=ε), а напряжения на конденсаторе (UC) и катушке индуктивности (UL) одинаковы по амплитуде и противоположны по фазе.
На рисунке 2.2 изображены кривые зависимости тока от частоты подаваемого напряжения при различных значениях сопротивления. Максимальное значение тока соответствует резонансу напряжений. В цепи, состоящей из индуктивности, емкости и активного сопротивления, условие резонанса напряжений может быть достигнуто тремя способами:
1) изменением частоты, 2) изменением индуктивности, 3) изменением емкости. В данной работе условие резонанса напряжений достигается путем изменения частоты и индуктивности. Более подробно резонансные явления описаны в [1- 3].
3. Описание установки
При изучении резонанса напряжений используется следующие приборы: катушка переменной индуктивности, конденсатор, реостат, амперметр, источник переменного тока звуковой частоты, ключ.
Катушка переменной индуктивности состоит из обмотки, ферромагнитного сердечника, шкалы, указателя, резьбовой оси сердечника с рукояткой. Катушка имеет отверстие для сердечника. Перемещением сердечника можно изменять индуктивность катушки.
4.Программа работы
4.1.Порядок выполнения работы
4.1.1Ознакомиться с приборами и собрать цепь по схеме рисунка 2.1.
4.1.2До проверки схемы лаборантом или преподавателем блок питания не включать!
9
Последовательный электрический колебательный контур
L
А
SA1
C R
Рисунок 2.1
Резонансные кривые
I
R1>R2>R3
ω0 |
ω |
Рисунок 2.2
10