- •Вводная лекция
- •В.1 Определение, задачи и проблемы
- •В.2 Телемеханические устройства, комплексы и системы
- •В.3 Краткая историческая справка развития телемеханики
- •Часть 1. Сообщения и сигналы
- •СОДЕРЖАНИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О СИГНАЛАХ
- •1.1. Основные типы сигналов
- •1.2. Периодические сигналы
- •1.4. Спектр одиночного прямоугольного импульса
- •2. МОДУЛЯЦИЯ ГАРМОНИЧЕСКИХ КОЛЕБАНИЙ
- •2.1. Амплитудная модуляция
- •2.2. Частотная модуляция (ЧМ)
- •2.3. Фазовая модуляция (ФМ)
- •2.4. Одновременная модуляция по амплитуде и по частоте
- •3. ИМПУЛЬСНАЯ МОДУЛЯЦИЯ
- •3.2. Фазоимпульсная модуляция (ФИМ)
- •3.3. Широтно-импульсная модуляция (ШИМ)
- •4. МАНИПУЛИРОВАННЫЕ СИГНАЛЫ
- •4.1. Амплитудная манипуляция (АМП)
- •4.2. Фазовая манипуляция (ФМП)
- •4.3. Частотная манипуляция (ЧМП)
- •4.4. Двукратная модуляция
- •4.5. Спектры радиоимпульсов
- •5. МОДУЛЯТОРЫ И ДЕМОДУЛЯТОРЫ
- •5.1. Амплитудные модуляторы
- •5.2. Детекторы АМ-сигналов
- •5.3. Модуляторы однополосного сигнала
- •5.4. Детекторы ОАМ-сигнала
- •5.5. Частотные модуляторы
- •5.6. Детекторы ЧМ-сигналов
- •5.7. Фазовые модуляторы
- •5.8. Фазовые детекторы (ФД)
- •5.9. Амплитудно-импульсные модуляторы
- •5.11. Широтно-импульсный модулятор
- •5.12. Демодуляторы ШИМ-сигналов
- •5.13. Фазоимпульсные модуляторы
- •5.14. Детекторы ФИМ-сигналов
- •5.15. Дискретный амплитудный модулятор
- •5.17. Модуляторы ЧМП-сигналов
- •5.19. Модуляторы ФМП-сигналов
- •5.20. Детекторы ФМП-сигнала
- •ЛИТЕРАТУРА
- •Часть 2. Коды и кодирование
- •СОДЕРЖАНИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. КОДЫ И КОДИРОВАНИЕ
- •1.1. Основные понятия
- •1.2. Цифровые коды
- •1.3. Простые двоичные коды
- •1.4. Оптимальные коды
- •2. КОРРЕКТИРУЮЩИЕ КОДЫ
- •2.1. Основные понятия
- •2.2. Коды с обнаружением ошибок
- •2.3. Коды с обнаружением и исправлением ошибок
- •2.4. Частотные коды
- •3. ТЕХНИЧЕСКИЕ СРЕДСТВА ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ДЛЯ НЕПОМЕХОЗАЩИЩЕННЫХ КОДОВ
- •3.2. Дешифратор двоичного кода в десятичный код
- •3.3. Дешифратор двоично–десятичного кода в десятичный
- •3.4. Преобразователи двоичного кода в двоично–десятичный код и обратно
- •3.5. Преобразователь двоичного кода 8–4–2–1 в самодополняющийся двоично–десятичный код 2–4–2–1
- •3.6. Преобразователь самодополняющего двоично–десятичного кода 2–4–2–1 в двоичный код 8–4–2–1
- •3.7. Преобразователь кода Грея в двоичный код и обратно
- •3.8. Технические средства кодирования и декодирования эффективных кодов
- •3.9. Схемы равнозначности кодов
- •4.1. Кодер и декодер кода с защитой на четность
- •4.2. Кодер и декодер кода с постоянным весом
- •4.3. Кодер и декодер кода с двумя проверками на четность
- •4.4. Кодер и декодер кода с повторением
- •4.5. Кодер и декодер кода с числом единиц, кратным трем
- •4.6. Кодер и декодер инверсного кода
- •4.7. Кодер и декодер корреляционного кода
- •4.8. Кодер и декодер кода Бергера
- •4.10. Кодирующее и декодирующее устройство кода Хемминга
- •4.11. Технические средства умножения и деления многочлена на многочлен
- •4.12. Кодер и декодер циклического кода
- •4.13. Кодер и декодер итеративного кода
- •4.14. Кодер и декодер рекуррентного кода
- •5.1. Кодер и декодер кода на перестановки
- •5.2. Кодер и декодер кода на размещения
- •5.3. Кодер и декодер кода на сочетания
- •5.4. Дешифратор одночастотного кода
- •5.5. Кодер и декодер сменно–качественного кода
- •6. КОДЫ ДЛЯ ПЕРЕДАЧИ ЦИФРОВОЙ ИНФОРМАЦИИ ПО ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫМ КАНАЛАМ СВЯЗИ
- •6.1. Методы кодирования
- •6.2. Шифратор и дешифратор кода Манчестер–2
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •ЛИТЕРАТУРА
- •Часть 3. Линии связи и помехоустойчивость информации
- •СОДЕРЖАНИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •1. ЛИНИИ И КАНАЛЫ СВЯЗИ
- •1.1. Понятие о линии и канале связи
- •1.2. Способы разделения каналов
- •1.3. Проводные линии связи
- •1.4. Использование высоковольтных линий электропередачи (ЛЭП) в качестве линий связи
- •1.6. Радиолинии
- •1.7. Оптические линии связи
- •1.9. Структура линий связи
- •1.10. Сети передачи дискретных сообщений
- •1.11. Расчет основных характеристик цифровых линий связи
- •1.12. Расчет волоконно–оптической линии связи
- •2. ПОМЕХИ И ИХ ХАРАКТЕРИСТИКИ
- •2.1. Общие сведения о помехах
- •2.2. Математическое описание помехи
- •2.3. Виды искажений
- •3. ПОМЕХОУСТОЙЧИВОСТЬ ПЕРЕДАЧИ ДИСКРЕТНЫХ СООБЩЕНИЙ
- •3.1. Основные понятия
- •3.2. Помехоустойчивость передачи дискретных элементарных сигналов
- •3.3. Приём с зоной стирания
- •3.4. Помехоустойчивость двоичных неизбыточных кодов
- •3.5. Помехоустойчивость кодов с обнаружением ошибок
- •3.7. Помехоустойчивость систем с дублированием сообщений
- •3.8. Помехоустойчивость систем с обратными каналами связи
- •4. ПОМЕХОУСТОЙЧИВОСТЬ ПЕРЕДАЧИ НЕПРЕРЫВНЫХ СООБЩЕНИЙ
- •4.1. Общие соображения
- •4.2. Помехоустойчивость непрерывных методов модуляции
- •4.3. Помехоустойчивость импульсных методов модуляции
- •4.4. Потенциальная помехоустойчивость сложных видов модуляции
- •5. МЕТОДЫ ПОВЫШЕНИЯ ПОМЕХОУСТОЙЧИВОСТИ
- •5.1. Методы повышения помехоустойчивости передачи дискретных сообщений
- •5.2. Методы повышения помехоустойчивости передачи непрерывных сообщений
- •ЛИТЕРАТУРА
- •ПРИЛОЖЕНИЕ
Практически необходимая ширина спектра сигнала примерно равна сумме необходимых спектров только при амплитудной модуляции ∆ωАМ и только при частотной модуляции ∆ωЧМ (рис. 2.14, 2.15). При малом индексе частотной модуляции (mЧМ<1) необходимая ширина спектра сигнала лишь немногим больше, чем при амплитудной модуляции.
3.ИМПУЛЬСНАЯ МОДУЛЯЦИЯ
3.1.Амплитудно-импульсная модуляция (АИМ)
При АИМ амплитуда импульсов изменяется по закону передаваемого (модулирующего) сигнала.
Рассмотрим простейший случай АИМ одним тоном, т.е. когда модулирующий сигнал описывается выражением
C(t) =UΩ sin Ωt, |
(3.1) |
a немодулированная последовательность импульсов представляется рядом Фурье в следующем виде:
|
Uτ |
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
||
U(t)= |
(1+∑2 |
sin(kω1τ/2) |
coskω1t). |
(3.2) |
|||||||
|
|
|
|
||||||||
|
T1 |
|
k=1 |
kω1τ/2 |
|
|
|
||||
Учитывая, что ω1 = 2π /T1 и T1/τ=Q, выражение (3.2) представим в виде |
|||||||||||
|
|
|
1 |
∞ 2 |
|
kπ |
|
|
|
||
U (t) =U ( |
|
+ ∑ |
|
sin |
|
coskω1t). |
(3.3) |
||||
Q |
|
Q |
|||||||||
|
|
|
k=1kπ |
|
|
|
|
Различают АИМ первого (АИМ-1) и второго (АИМ-2) рода. При АИМ-1 высота импульса в пределах его длительности (τ) изменяется по закону модулирующего напряжения. При АИМ-2 высота импульса зависит лишь от значения сигнала в тактовой точке.
Временные диаграммы АИМ-1 и АИМ-2 сигналов приведены на рис. 3.1. В соответствии с определением АИМ амплитуда импульсов U при
АИМ-1 будет изменяться по следующему закону:
U(t) =U(1 + msin Ωt), |
(3.4) |
где m=kUΩ/U – коэффициент глубины модуляции, а k – коэффициент пропорциональности.
38
C(t) |
Т |
|
UΩ |
0 |
t |
U(t) |
U |
|
|
0 |
t |
T1 |
τ |
АИМ-1
0 t
АИМ-2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.1. Временные диаграммы АИМ-1 и АИМ-2 сигналов |
||||||||||||||||||||
Подставив (3.4) в (3.3), получим выражение для АИМ-1 в виде |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
∞ 2 |
|
|
kπ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
U АИМ−1(t) =U (1 + msinΩt)( |
|
|
+ |
∑ |
|
sin |
|
|
|
coskω1t) = |
|
|
|||||||||||||
Q |
|
|
Q |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k=1kπ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(3.5) |
||||||
|
U |
|
Um |
|
2U |
∞ |
|
kπ |
|
|
|
|
|
|
Um ∞ |
kπ |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
± Ω)t . |
||||||||||||||
= |
|
|
+ |
|
sinΩt + |
|
∑sin |
|
|
|
coskω1t + |
|
|
|
∑sin |
|
sin(kω1 |
||||||||
|
Q |
Q |
|
|
Q |
|
|
|
|
Q |
|||||||||||||||
|
|
|
|
kπ k=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kπ k=1 |
|
|
Cравнение выражений (3.3) и (3.5) показывает, что в случае модуляции одним тоном Ω спектр амплитуд модулированной последовательности импульсов отличается от спектра немодулированной последовательности наличием составляющей с частотой модуляции Ω и боковых составляющих с частотами kω1±Ω возле каждой гармоники спектра немодулированной последовательности, представленного на рис. 3.2.
Появление в спектре составляющей с частотой Ω можно объяснить следующим образом. Если у последовательности импульсов постоянной высоты среднее значение также постоянно, то у последовательности импульсов, модулированных по амплитуде с частотой Ω (рис. 3.1), и среднее значение изменяется с частотой Ω. Важно заметить, что ширина спектра последовательности импульсов, которую нужно сохранить при передаче, практически не изменяется в результате модуляции по амплитуде (появление боковых частот kω1±Ω не сказывается на ширине спектра). Действительно, в обоих случаях необходимая ширина спектра определяется длительностью импульсов (τ), которая при АИМ не изменяется:
39
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∆ω = 2πµ/τ . |
|
|
|
|
|
|
(3.6) |
|||||
Ак |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q=3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
КФНЧ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ω Ω |
|
|
|
|
|
2π/τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4π/τ |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ω Ω |
|
Ω Ω |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
ω1 |
|
|
2ω1 |
|
4ω1 |
|
|
|
5ω1 |
|
6ω1 |
|||||||||
|
|
|
|
ω1-Ω |
ω1+Ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.2. Спектр амплитуд АИМ-1 сигнала
На практике в большинстве случаев принимают µ = 1, т.е. необходимая полоса частот определяется первым лепестком спектра, где сконцентрировано около 90% энергии всего сигнала. Так как в спектре есть модулирующая частота Ω, то выделить в приемнике первичный сигнал можно фильтром низких частот (см. рис. 3.2), но для неискаженного выделения необходимо выполнить условие
Ω<ω1-Ω или ω1>2Ω. |
(3.7) |
Условие (3.7) соответствует требованиям теоремы Котельникова, рассмотренной ранее.
Если последовательность импульсов модулируется не простым гармоническим сигналом, а сигналом, ширина спектра которого лежит в пределах от Ωmin до Ωmax, то в спектре модулированного сигнала появляются полосы частот
Ωmin÷Ωmax и kω1±(Ωmin÷Ωmax), как показано на рис. 3.3.
Выражение для сигнала АИМ-2 при модуляции одним тоном может быть получена в виде:
|
Uτ |
|
|
sin( Ωin(Ω |
|
∞ |
|
sin(k ω1τ/2) |
|
||
U(t) ÀÈÌ −2 (t) = |
(1 |
+ m |
sinΩi + ∑ |
(2 |
cosk ω1t + |
||||||
T1 |
Ωτ/2 |
kω1 |
τ/2 |
||||||||
|
|
|
|
k =1 |
|
(3.8) |
|||||
|
+ m |
sin((k ω1 ± Ω)τ/2) |
sin(k ω1 |
± Ω)t). |
|
|
|||||
|
(kω1 ± Ω)τ/2 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
40
Ак
А1
|
|
А2 |
Q = 3 |
|
|
|
|
|
|
|
А0 |
|
А4 |
А5 |
|
|
|
2π/τ |
А6 |
|
|
|
|
|
ω |
Ωmax |
2ω1-Ωmin |
|
4π/τ |
|
Ωmin |
2ω1-Ωmax |
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.3. Спектр амплитуд АИМ-1 сигнала при модуляции сложным сообщением
Спектр амплитуд АИМ-2 показан на рис. 3.4.
Ак
Q=3
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ao |
|
|
|
|
|
|
|
2π/τ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4π/τ |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
Ω Ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Ω Ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
2ω1 |
3ω1 ω 4ω1 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
0 Ω |
ω1 |
5ω1 |
ω1-Ω ω1+Ω
Рис. 3.4. Спектр амплитуд АИМ-2 сигнала
Спектральный состав модулированной последовательности импульсов при АИМ-2 не отличается от спектрального состава при АИМ-1. Несколько изменяются только амплитуды боковых составляющих и составляющих с частотами спектра модулирующего сообщения (3.8).
41