Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
lek_7.pdf
Скачиваний:
11
Добавлен:
20.02.2016
Размер:
444.99 Кб
Скачать

F1

F2

 

U

N

=

C 0 h 3 3

;

С0

=

lw ε3U3

;

 

 

 

 

 

t

 

Z0 = ρV3D ( wl ).

5.3.7. Упрощения эквивалентных схем

 

 

Вблизи

основного резонанса, для частот f p ±0,7 f p схема с

распределенными параметрами может быть заменена схемой с сосредоточенными параметрами путем замены тригонометрических функций (sin и tg) первыми двумя членами их разложения в ряд. Образуется схема с комбинацией последовательного и параллельного соединения эквивалентных масс и гибкостей.

Для односторонней нагрузки схема выглядит следующим образом:

R =

Z π

;

 

M

 

=

M

;

 

C

 

=

 

2

 

eS E11(33)

 

 

0

 

 

 

2

 

 

 

 

SK

 

 

1

2QM

 

 

 

1

 

 

 

1

 

 

π2

 

 

 

R =

8Z

Q

;

M

 

=

8M

;

С

 

=

eS E11(33)

Q =

ωm

добротность..системы

0

 

 

2

 

 

 

 

8SK

R

2

π

 

 

 

 

 

π

2

 

 

2

 

 

 

 

 

При присоединении нагрузки ZS << Z11

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

1:2N

 

 

 

 

 

 

 

 

C1

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

C0

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

R1

 

M1

U

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Zs

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

В области частой ниже резонансной f p примерно в 5 раз и более. Аргумент тригнометрических функций kl мал, так, что

tg

ke

ke

и sin ke ke e<<λ

 

 

2

2

 

В результате чего "Т"-образное звено схемы упрощается вследствие введения сосредоточенных параметровэквивалентной массы и гибкости. М=ρSe-масса стержня

CM = eS E11(33) -механическая гибкость

S

На частотах в области f p , когда колебательный размер хотя и сравним,

но остается меньше длинны волны в материале e<<λ

функцию sin заменяют не аргументом, а двумя членами разложения и тогда в общую ветвь добавляется эквивалентная масса M6 .

-jwM/2

CM

jwM/2

-jwM/6

r0 N:1

C0

Все расчетные модели и эквивалентные схемы верны, когда резонансные (колебательные) размеры значительно больше остальных. стержень→↑в 1,5-2 раза цилиндр → высота в 1,5-2 раза меньше резонансного размера, толщина

стенки 14 диаметра Различные режимы работы.

1. Акт. стержень с одним свободным кон.

F1=0

свободный

z1

z1

 

конец

 

 

 

z2

 

zs

 

 

F1

U

F2

 

 

 

F2=0

Методами ТОЭ схема упрощается к следующему виду:

1:2N 4z2+2zs

zs

2zs

Вывод: при односторонней нагрузке коэф. трансформации удваивается.

2.Акт. стержень с двумя свободн. концами.

F1=0

F2=0

U-эл.

выводы

Вывод: ненагруженный эл-т явл. двуполюсником.

3.Акт. стержень с одним закрепленным концом (тяжелая тыльная накладка либо спец.-демпфирование).

U2

F2

F1 = ∞ ; U1 = 0

F1

F2

 

U

Zs

 

1:N

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

z2

z1

 

F2

 

 

zs

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

4. Акт. стержень с двумя закрепленными концами.

C0 - гибкость

F1 = ∞ ; F2 = ∞;

U1 = 0 ; U2

= 0 ;

 

 

 

 

5. Составной стержень.

 

 

 

z1

 

z1

 

 

 

F1=0

z2

F

=0

Z

F2=0

 

 

2

 

 

 

F1

 

 

F2

 

F1

 

 

 

 

F2

U

1

 

 

2

 

5. Составной стержень.

 

 

 

1-активный стержень

2-пассивный стержень

жесткое соединение

F1′= F2

U1′ =U2- перемычка

F

F

1

2

Соедин. через акуст. развязку (клей, экран, резина).

F1 F2

 

F1=F2

 

А.С.

учет

П.С.

 

гибкости

 

Учет пласт. крепления

место крепления

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]