термех
.pdfm &x& = mg sinα − fmg cosα = mg(sinα − f cosα )
Правая часть уравнения движения является постоянной величиной, учитывая, что F0 = mg(sinα − f cosα ) и x0 = 0 , после интегрирования получим
x = |
g(sinα − f cosα ) |
t |
2 + V t . |
|
|||
2 |
|
0 |
|
|
|
Задача 16 (рис. 25)
Материальная точка массой M движется прямолинейно под действием силы F = F0 COSωT (F0 и ω - постоянные величины). Пренебрегая весом,
π
определить скорость и положение точки в момент времени T1 = 2ω , если она
в начальный момент находилась в начале координат и ее скорость была равна
V0 .
Решение. (рис. 25)
Точка движется прямолинейно, поэтому достаточно одной оси координат. Направим ось Х вдоль траектории точки. Изобразим точку в промежуточном положении на ее траектории. Приложим к точке силу F (вес точки и реакции связей отсутствуют).
Рис. 25
Составим уравнение движения точки
m&x& = F0 cosωt
Скорость точки :
& |
1 |
∫F0 |
cosωtdt = |
F0 |
sinωt + C1. |
|
|
||||
V = x = |
m |
mω |
|||
|
|
|
|
Подставляя начальные условия t = 0; V =V0 с учетом того, что sin0 = 0 ,
получим C1 =V0 .
Закон движения точки:
|
|
|
|
|
F |
|
|
F |
|
x = ∫V(t )dt = ∫ |
0 |
sinωt +V0 |
dt = − |
0 |
cosωt +V0t + C2 . |
||||
|
mω2 |
||||||||
|
|
|
|
mω |
|
|
|
||
Подставляя начальные условия t = 0; |
x = 0 с учетом того, что cos0 =1, |
||||||||
получим C |
2 |
= |
F0 |
. |
|
|
|
|
|
mω2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
π
Находим для момента времени t1 = 2ω
- V = |
|
F0 |
|
sinω |
π |
+V |
= |
|
F0 |
sin π +V |
= |
|
F0 |
|
+V ; |
|
||||||||
mω |
|
|
|
mω |
mω |
|
||||||||||||||||||
|
|
|
2ω |
0 |
|
|
2 |
0 |
|
|
|
0 |
|
|||||||||||
- x = − |
F0 |
|
cosω |
π |
+V |
π |
|
+ |
F0 |
= V |
π |
|
+ |
F0 |
. |
|||||||||
mω2 |
2ω |
|
mω2 |
|
mω2 |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
0 2ω |
|
|
0 2ω |
|
|
|
Задача 17 (рис. 26)
Груз массы M подвешен на нити длиной L . В начальный момент времени груз отклонили в сторону (нить натянута) и сообщили ему горизонтальную скорость, перпендикулярную нити. Найти величину скорости груза и натяжение нити, если нить составляет с вертикалью постоянный угол α .
Решение (рис. 26)
Будем считать груз материальной точкой. Приложим к грузу силу тяжести mg и натяжение нити N .
Рис. 26
Как следует из условия задачи, при движении груза нить описывает коническую поверхность, траекторией груза является окружность с центром
в точке В и радиусом АВ=l sinα . Если известна траектория, воспользуемся
естественной системой координат (τ, η, β ) и уравнениями движения в
естественной форме
mV& = 0 |
|
|||
|
|
V 2 |
|
|
|
|
|
||
m |
|
= N sinα |
||
l sinα |
||||
|
|
|
||
0 |
= N cosα − mg |
|||
|
|
|
|
Из первой формулы следует, что скорость движения груза будет постоянной по величине, т.е. будет сохранять начальное значение. Из третьей формулы можем выразить натяжение нити
N = mg cosα
Подставив полученное выражение силы натяжения во вторую формулу, получим
m |
V 2 |
= |
mg |
sinα, |
|
|
|
|
|
l sinα |
cosα |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Откуда скорость |
V = |
lg sin2 |
α |
||||||
|
|
. |
|||||||
cosα |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача 18. (рис. 27)
При движении поезда массы mпо участку пути однородного профиля сила сопротивления движению изменяется по закону R = R0 + aV , где R0 и
a - постоянные величины;V - переменная скорость поезда. Сила тяги локомотива изменяется по закону Т = F0 − bV , где F0 и b - постоянные величины (F0 > R0 ). Определить закон изменения скорости и закон движения поезда.
Решение (рис. 27)
Примем поезд за материальную точку. Направим координату Х по направлению движения Начало координат совпадает с начальным положением поезда.
Рис. 27
Изобразим точку в промежуточный момент времени на ее траектории. К точке приложены сила тяжести mg , движущая сила Т , сила сопротивления
R и нормальная реакция плоскости N .
Дифференциальное уравнение движения точки имеет вид
dV
m = (F0 − bV ) − (R0 + aV ). dt
Перегруппировав слагаемые, получим
m dV = − (b + a)V − F0 − R0 . dt m m
решение этого уравнения имеет вид
V |
= C |
e − qt |
+ |
p |
, ãäå |
|
||||
|
|
|||||||||
|
|
1 |
|
|
|
q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
q = |
a + b |
, p = |
|
F |
0 − R |
0 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
mm
Постоянная интегрирования С1 определяется из начальных условий: при
t = 0; V = 0, |
C |
= |
F0 − R0 |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
1 |
|
b + a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Закон изменения скорости V = |
p |
− e−qt ) = |
F |
− R |
|
|||||
|
(1 |
0 |
0 |
1 |
||||||
|
b + a |
|||||||||
|
|
|
|
|
q |
|
|
a+b
− e−( m )t
Установившееся значение скорости (значение скорости через достаточно
большой промежуток времени) V = limV = p = F0 − R0 . |
|
t→∞ |
q b + a |
Подставляя зависимости V=dx/dt , получим дифференциальное уравнение
dx = p (1− e−qt )dt.. q
После интегрирования которого, с учетом начального условия (t = 0;
x = x0 = 0 ), находим закон движения точки
|
p |
1 |
|
|
|
x = |
|
t − |
|
(1 |
− e−qt ) . |
|
|
||||
|
|
|
q |
|
|
|
q |
|
|