4.9 Электромагнитные волны
.pdf
Геометрическая оптика
Закон отражения
•падающий и отраженный лучи лежат в одной плоскости с нормалью к границе раздела в точке падения,
•угол падения равен
углу отражения
Закон преломления
•преломленный луч лежит в плоскости падения,
•относительный показатель преломления второй среды относительно
первой |
(υсвета )1 |
|
n2 |
|
sin |
|
n |
|
|
||||
|
|
|
||||
21 |
(υсвета )2 |
|
n1 |
|
sin |
|
|
|
|
Полное внутреннее отражение света
n2 n1
n1 sin α = n2 sin β
n1 > n2 (!); S – точечный источник света. |
|
Для угла падения α = αпр sin β = 1; тогда |
sin αпр = n2 / n1 . |
Если второй средой является воздух (n2 ≈ 1), |
то sin αпр = 1 / n, |
n = n1 > 1 – абсолютный показатель преломления оптически более плотной среды (вода).
Преломление параллельного пучка лучей в линзе
собирающая
рассеивающая
Точки O1 и O2 – центры сферических поверхностей,
O1O2 – главная оптическая ось, |
O – оптический центр, |
F – главный фокус, F' – побочный фокус, |
|
OF' – побочная оптическая ось, |
Ф – фокальная плоскость |
Формула тонкой линзы
|
|
|
|
f |
|
F |
|
A B |
|
|
|
||
AB |
|
d |
d F |
|||
|
|
|
|
- увеличение
1 |
|
1 |
|
1 |
; |
F 0 собир. ; F 0 рассеив. |
|
F |
d |
f |
|||||
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
f 0 действит .; f 0 мним . |
О2 |
О1 |
D 1 |
(n 1) |
|
1 |
1 |
|
1 дптр |
|
; |
|||||||
R2 |
R1 |
F |
|
|
R1 |
R2 |
|
м |
|
|
|
|
|||||
|
d |
- оптическая сила |
|
|
|
|||
Построение изображения в линзе