POS_EE_part1
.pdfциональна квадрату модуля полного комплексного сопротивления этой же ветви.
Так для ветви, содержащей активное сопротивление и емкость (рис. 3.9), величины проводимостей
G = |
R1 |
= |
|
R1 |
|
, B = |
XC |
; |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
1 |
|
Z12 |
R12 + XC2 |
C |
|
R12 + XC2 |
|
|
|
R1 C |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
= G -(- jB ) =Y ×e− jϕ1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Y |
1 |
; |
Y = G 2 |
+ B 2 |
, |
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
1 |
|
C |
1 |
|
|
1 |
|
1 |
C |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
- BC |
. |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.9 |
|
||||
j1 = arctg |
G1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Для ветви, содержащей последовательно соединенные активное сопротивление и индуктивность (рис. 3.10), проводимости запишутся в виде
G = R2 |
= |
|
R2 |
|
|
, |
|
|||
|
2 |
Z 2 |
R 2 |
+ X |
L |
2 |
R2 |
L |
||
|
|
|
2 |
|
2 |
|
|
|||
B = XL |
= |
|
XL |
|
|
, |
|
|||
|
L |
Z 2 |
|
R 2 |
+ X |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
2 |
|
2 |
|
L |
Рис. 3.10 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Y |
|
2 |
= G - jB = Y × e− jϕ2 , |
|
||||||
|
|
2 |
|
L |
2 |
|
R1 |
C |
||
Y = G |
2 + B |
2 , |
|
|
||||||
2 |
2 |
|
L |
|
|
|
|
|||
j |
|
|
|
B |
|
|
|
R2 |
L |
|
|
= arctg |
L |
. |
|
|
|
|
|||
|
|
2 |
|
G |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.11 |
Если эти ветви включены параллельно друг другу (рис. 3.11), то полная комплексная проводимость такой цепи запишется как
Y = Y 1 +Y 2 = ( G1 + G2 ) − j( BL − BC ) = G − j( BL − BC ) =
|
|
R1 |
|
|
|
R2 |
|
|
|
|
X L |
|
|
|
|
X C |
|
|
= |
|
|
|
+ |
|
|
|
|
− j |
|
|
|
− |
|
|
|
|
. |
|
+ X |
|
R 2 |
+ X |
|
|
2 + X |
|
|
|
+ X |
|
||||||
R 2 |
2 |
|
2 |
R |
2 |
|
R |
2 |
2 |
|||||||||
|
1 |
|
C |
|
2 |
|
L |
|
|
2 |
|
L |
1 |
|
|
C |
|
Мощность в цепях переменного тока определяется независимо от способа соединения элементов.
Алгоритм решения задач (классический вариант):
1)определяется угловая частота сети;
2)вычисляются величины реактивных сопротивлений элементов электрической цепи и определяются:
комплексные сопротивления ветвей,
комплексные проводимости ветвей,
полная комплексная проводимость цепи,
3)ток на входе электрической цепи,
4)токи в ветвях цепи,
5)комплексное значение полной мощности;
6)по полученным данным строится векторная диаграмма напряжения и токов.
3.2.2. Примеры решения задач
Пример 1
U = 220 В, R1 = 10 Ом, R2 = 15 Ом, |
|
Đ |
|
|
|
|
|
|||||||||
C = 200мкФ, L = 0,1 Гн, f = 50 Гц. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Определить |
|
все токи в цепи, |
|
|
|
|
R2 |
|
|
|
R1 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
мощности |
и |
построить векторную |
. |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
диаграмму напряжения и токов (рис. |
|
U |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
3.12). |
|
|
|
|
|
|
|
Đ2 L |
Đ1 |
|
|
|
C |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Решение 1 (классический вари- |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
ант): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1. Рассчитывается угловая часто- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
та: |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.12 |
|
|
|
|
|||
w = 2pf = 2p ×50 = 314, c−1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
2. Вычисляются величины XC и XL |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
X C = 1/(wC ) = 1/(314 × 200 ×10 −6 ) = 15,9 , Ом, |
|
|
|
|
|
|||||||||||
X L = wL = 314 × 0,1 = 31,4, Ом . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
3. Полные комплексные сопротивления ветвей: |
|
|
|
|
|
|||||||||||
Z |
1 |
= R - jX |
C |
= 10 - j15,9 = Z × е jϕ1 |
=18,8е− j58°, Ом; |
|
|
|
|
|||||||
|
|
1 |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
величины Z1 и ϕ1 могут быть опреде- |
|
|
|
R1 |
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
ϕ1<0 |
|
XC |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
лены из треугольника сопротивлений |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
Z1 |
|
|
|
||||||||||||||||||||
(рис. 3.13) следующим образом : |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.13 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Z |
|
= |
|
R 2 + X |
С |
2 = |
102 +15,92 =18,8, |
Ом, |
|
|
|
||||||||||||||
1 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
j |
|
|
|
|
- X |
C |
|
|
|
|
-15,9 |
|
O |
|
|
|
|||||||||
|
= arctg |
|
|
|
= arctg |
|
» -58 ; |
|
|
|
|||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
Z |
2 |
= R + jX |
L |
= 15 + j31,4 = Z |
2 |
× е jϕ2 = 34,8е j64O , Ом; |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
здесь величины Z |
и ϕ |
|
|
могут быть |
|
|
|
Z2 |
ϕ2>0 |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
XL |
||
определены |
из |
треугольника сопро- |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
R2 |
|
|
|
|||||||||||||||||||
тивлений (рис3.14) следующим обра- |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
зом: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 3.14 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Z |
2 |
= |
|
R 2 |
+ X |
|
2 = |
|
152 + 31,42 = 34,8, Ом, |
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
j2 = arctg |
X L |
= arctg |
31,4 |
» 64o. |
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
R2 |
|
|
|
|
|
15 |
|
|
|
|
|
|
|
|
4. Вычисляются активные и реактивные составляющие комплексных проводимостей ветвей G1, G2, BL , BC
G = |
|
|
|
R1 |
|
|
= |
10 |
|
= 0,028, См, |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
1 |
|
Z 2 |
18,82 |
|
|
|
|
|||||||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
G = |
|
|
R2 |
= |
15 |
|
|
|
= 0,012, См, |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
2 |
|
|
|
Z2 |
2 |
|
|
34,82 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
BL |
= |
|
X L |
|
= |
31,4 |
|
|
= 0,026, См, |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
Z2 |
2 |
|
|
34,82 |
|
|
|
||||
B |
= |
X C |
= |
15,9 |
|
|
= 0,045, См. |
|||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||
C |
|
|
|
|
Z |
2 |
|
|
18,82 |
|
|
|
||||
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5. Полная комплексная проводи- |
G |
|
|
мость цепи определяется как |
|
|
|
– ϕ |
|
||
Y = G − j(B |
− B ) = 0,04 − j(0,026− 0,045) = |
– (BL – BC) |
|
L |
C |
Y |
|
= 0,04+ j0,019 =Yе− jϕ = 0,044еj25°, См, |
|
|
|
|
|
||
где |
|
|
|
G = G1 + G2 = 0,028 + 0,012 = 0,04, См; |
Рис. 3.15 |
|
величины Y и ϕ определяются из треугольника проводимостей (рис. 3.15) емкостного характера следующим образом
Y = G2 + (BL - BC )2 = 0,042 + (0,026 - 0,045)2 = 0,044, См, j = arctg (BL - BC ) = arctg (0,026- 0,045) » -25°.
G |
0,04 |
6. |
Общий ток в цепи |
|
|
|
|
|
|
||
|
& |
& |
+ j25° |
× |
220e |
j0° |
= 9,68e |
j25° |
, A . |
|
I |
= YU = 0,044e |
|
|
|
||||
Начальная фаза напряжения, не заданная в условии задачи, при- |
|||||||||
нимается для удобства расчетов равной нулю. |
|
||||||||
7. |
Токи в ветвях схемы : |
|
|
|
|
|
&
I&1 = U Z1
&
I&2 = U Z 2
|
|
220e j0° |
||
= |
|
|
|
=11,7 j58°, A. |
18,8e |
− j58° |
|||
|
|
|
= 220e j0° = − j64°
34,8e j64
° 6,32e , A .
8. Значение полной комплексной мощности рассчитывается по формуле
& |
= 220e |
j0° |
×9,68e |
− j25° |
= 2129,6e |
− j25° |
, ВА; |
S = U I |
|
|
|
для представления в алгебраической форме полученного комплексного числа используется формула Эйлера:
S = 2129,6cos(−25°) + j2129,6sin(−25°) ≈1930− j900, ВА,
следовательно,
P = 1930 Вт, Q = ─900 вар.
9.Векторная диаграмма токов
инапряжения (рис. 3.16)
+j |
Đ1 |
|
Đ |
|
ψi1 = 58o |
|
φ = – 25° |
|
+1 |
0 |
& |
|
U |
|
ψi2 = – 64° |
Đ2 |
|
|
Рис. 3.16 |
Решение 2 (с использованием законов Кирхгофа)
Cоставляются уравнения согласно законам Кирхгофа: одно по первому, так как в схеме два потенциальных узла, и два по второму для двух замкнутых независимых контуров (рис. 3.17) :
I& - I&1 - I&2 = 0;
& |
& |
( R1 - jX C ) × I1 |
= E; |
& |
& |
( R2 + jX L ) × I2 |
= E. |
|
Đ |
|
|
|
. |
|
R2 |
R1 |
|
|
|
|||
E |
I |
II |
||
|
||||
|
|
|
||
|
Đ2 |
L |
C |
|
|
|
|||
|
|
Đ1 |
|
|
|
Рис. 3.17 |
|
В матричном виде
1 |
-1 |
|
0 |
R - jX |
C |
|
1 |
|
0 |
0 |
|
|
|
|
-1 |
|
I& |
|
0 |
|
0 |
|
|
& |
|
& |
|
× I1 |
|
= E . |
||
R + jX |
|
|
& |
|
& |
2 |
L |
I2 |
|
E |
Из первого варианта решения подставляются значения XC и XL
1 |
-1 |
-1 |
|
I& |
|
|
0 |
|
|
|
10 - j15,9 |
0 |
|
|
& |
|
= |
|
|
0 |
|
× I1 |
|
220 . |
|||||
0 |
0 |
15 + j31,4 |
|
& |
|
|
220 |
||
|
|
|
|
I2 |
|
|
|
|
Решение этой системы комплексных уравнений на вычислительной машине, например, на персональном компьютере по программе "Гаусс" (можно использовать и стандартные программы MatLab, Mathcad, но программа “ Гаусс” специально написана для решения систем уравнений и наиболее удобна в данном случае), дает следующие результаты:
I& = 8,77 + j4,09, A, I&1 = 6,20 + j9,92, A, I&2 = 2,77 - j5,68, A.
Мощность определяется, как в первом варианте решения, аналогично строится и векторная диаграмма токов и напряжения.
3.2.3. Задачи для самостоятельного решения
Задача 1
Определить полную комплексную проводимость цепи, если R1 = 20 Ом,
X1 = 15 Ом, R2 = 40 Ом, X2 = 20 Ом, X3 = 10 Ом.
Ответ: (0,052 + j0,114) См.
R1 |
R 2 |
X1 |
X2 |
X3 |
Задача 2 |
|
|
|
|
|
R1 |
|
|
|
X1 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Определить комплексное значе- |
|
|
|
|
|
|
|
X2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
ние тока в общей части цепи, если U = |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
15 B, f = 50 Гц, R1 = 56 Ом, X1 = 30 Ом, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
R2 |
|
||||||
R2 = 10 Ом, X2 = 40 Ом. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Đ |
& |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Ответ: 1,78 е– j16° |
А. |
|
|
|
U |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Задача 3
Определить индуктивную составляющую общего тока вышеприведенной цепи.
Ответ: 0,49 А.
Задача 4
Определить емкостную составляющую общей проводимости цепи, если U = 20 B, f = 50 Гц,
R=10 Ом, X1=30 Ом, X2=20 Ом, X3=20 Ом.
Ответ: 0,08 См.
R1 X1
X2
X3
Задача 5
Определить активные составляю- |
|
I&1 |
R1 |
C1 |
щие тока I1, общего тока I; построить |
|
|
C2 |
|
векторную диаграмму токов и напря- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
жений, если R1 = 10 Ом, С1 = 80 мкФ, |
|
|
R2 |
L |
R2 = 5 Ом, С2 = 60 мкФ, L = |
I& |
|
|
|
= 0,05 Гн, u = 51sin(314t) В. |
|
& |
|
|
|
|
U |
|
Ответ: I1a=0,21 A, Ia=0,88 A.
3.3. Резонансные явления в цепях синусоидального тока
3.3.1. Краткие теоретические сведения
3.3.1.1. Последовательное соединение приемников
Резонансом напряжений называется явление, возникающее в цепи, содержащей последовательно соединенные реактивные элементы (индуктивные и емкостные), при совпадении тока и напряжения по фазе (ϕ = 0), он имеет место при отсутствии реактивного сопротивле-
ния (X=0). При этом величины напряжений (по модулю) на идеальных реактивных элементах (емкости и индуктивности) равны друг другу, а, стало быть, напряжение на активном сопротивлении равно напряжению питания. Ток в цепи определяется только величиной активного сопротивления. При этом напряжения на реактивных элементах могут в несколько раз превышать напряжение питания. Если это не расчетный режим цепи, то превышение напряжения на реактивных элементах может привести к электрическому пробою и тепловому, необратимому, повреждению элементов. Параметр, показывающий превышение напряжениями на реактивных элементах напряжения питания, называется добротностью резонансного контура:
Q = U L = UC .
UU
3.3.1.2.Параллельное соединение приемников
При параллельном соединении реактивных элементов возникает резонанс токов, и аналогично резонансу напряжения токи реактивных элементов могут намного превысить ток в неразветвленной части схемы. Превышение тока также характеризуется добротностью резонансного контура
Q = I L = IC . I I
Условие возникновения резонанса токов: В = 0.
3.3.2. Примеры решения задач
Пример 1
Определить резонансную частоту ω0 в цепи, содержащей последовательно соединенные катушку индуктивности с R = 10 Ом и L = 0,6 Гн и конденсатор емкостью С = 10 мкФ.
Решение
Из условия резонанса напряжений X = 0 для данной схемы
X = X L − XC = 0, |
|
|
|
|
|
|
||||
ω0L - |
1 |
|
= 0, |
|
|
|
|
|
|
|
|
w0 C |
|
|
|
|
|
|
|
||
ω0 = |
1 |
= |
1 |
= 408,2, c−1 . |
|
|
|
|||
|
LC |
|
0,6 ×10 ×10−6 |
|
|
|
|
|
||
Пример 2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В последовательной цепи катушка индуктивности (L = 14,1 мГн, |
||||||||||
R = 6,0 Ом) и конденсатор (С = 45 мкФ) питаются от источника сину- |
||||||||||
соидального напряжения (U = 12 B), частота которого изменяется от |
||||||||||
100 до 500 Гц. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Вычислить резонансные значения частоты, тока, напряжений на |
||||||||||
конденсаторе и катушке, добротность резонансного контура. Постро- |
||||||||||
ить графики зависимостей модуля полного комплексного сопротив- |
||||||||||
ления цепи, ее тока, напряжений на катушке и конденсаторе от часто- |
||||||||||
ты источника в диапазоне 0,5f0 − 2 f0, где f0 – |
резонансная частота. |
|
||||||||
Резонансный контур при переменной частоте представлен на |
||||||||||
(рис. 3.18). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Uк |
|
|
|
|
||
|
|
|
I& |
R |
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
& |
|
& |
C |
|
|
|
|
|
|
& |
U R |
|
U L |
|
|
||
& |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
U |
|
|
& |
|
|
|
||
Е |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
f = var |
|
|
|
|
UC |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Рис. 3.18 |
|
|
|
|
|
|
Решение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Резонанс возникает на частоте f0, |
для которой |
2pf0L = |
1 |
, |
||||||
2pf0C |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
откуда резонансная частота |
|
|
|
|
|
|
f0 |
= |
|
1 |
|
= |
1 |
|
= 200, |
Гц. |
||
|
|
|
|
|
|
|
|||||
2p |
|
LC |
2p 14,1×10−3 × 45 ×10−6 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Параметры цепи при резонансе:
X Lр = 2pf0 L = 2 ×3,14 × 200 ×14,1×10−3 = 17,7, Ом,
X Cр = |
1 |
= |
1 |
=17,7, |
Ом. |
|
2pf0C |
2 ×3,14 × 200 × 45 ×10−6 |
|||||
|
|
|
|
Модуль полного комплексного сопротивления цепи при X=0 (XLp = XCp)
Zр = R2 + X 2 = R = 6, Ом.
Модуль полного комплексного сопротивления катушки при резонансе
Zкр = R2 + X L2р = 6,02 +17,72 = 18,7, Ом.
Ток в цепи
I = U = 12 = 2, А.
Z 6
Напряжение на конденсаторе при резонансе
UCр = XСpI = 17,7×2 = 35,4, B.
Напряжение на катушке при резонансе
Uкp = ZкpI = 18,7×2 = 37,4, B.
Индуктивная и активная составляющие напряжения на катушке:
ULp = XLpI = 17,7×2 = 35,4, B ,
URp = RI = 6×2 = 12, B.
Для построения необходимых графиков зависимостей при изменении частоты от 100 Гц до 400 Гц результаты сведены в табл. 3.2.