1132 2

Закон Брюстера

Тангенс угла Брюстера равен относительному показателю преломления п_2] второй среды относительно первой:

tg i_B = n₂₁

Если свет падает на границу раздела под углом Брюстера, то отраженный и преломленный лучи взаимно перпендикулярны (tgi_B = sini_B / cosi_B, п₂₁ = sin i_B / sin i₂ (i₂-угол преломления), откуда cosi_B = sin i₂). Следовательно, i_B + i₂ = /2, но i_B = i_B (закон отражения), поэтому i_B + i₂ = /2.

Если свет падает под углом Брюстера, то отраженный луч является плоскополяризованным (содержит колебания, перпендикулярные плоскости падения; рис. б). Преломленный луч поляризован максимально, но не полностью.

Степень поляризации преломленного луча может быть максимально повышена при падении света под углом Брюстера на стопу (например, 8—10 стеклянных пластинок).

Двойное лучепреломление

Двойное лучепреломление

Способность прозрачных кристаллов (кроме оптически изотропных кристаллов кубической системы) раздваивать каждый падающий на них световой пучок. Это явление объясняется особенностями распространения света в анизотропных средах и непосредственно вытекает из уравнений Максвелла. Если на кристалл направить узкий пучок света, то из кристалла выйдут два пространственно разделенных луча, параллельных друг другу и падающему лучу (рис. а). Даже в том случае когда первичный пучок падает на кристалл нормально, преломленный пучок разделяется на два, причем один из них является продолжением первичного, а второй отклоняется (рис. б). Второй из этих лучей получил название необыкновенного (е), а первый — обыкновенного (о).

Анализ поляризации света показывает, что о- и е-лучи плоскополяризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях: колебания светового вектора в о-луче проходят перпендикулярно главной плоскости, в е-луче — в главной плоскости.

Главная плоскость кристалла

Плоскость, проходящая через направление луча света и оптическую ось кристалла.

Оптическая ось кристалла

Направлением оптически анизотропном кристалле, по которому луч света распространяется, не испытывая двойного лучепреломления. В данном случае речь идет именно о направлении, а не о прямой линии, проходящей через какую-то точку кристалла. Любая прямая, проходящая параллельно данному направлению, является оптической осью кристалла. В природе существуют одноосные и двуосные кристаллы (имеющие соответственно одно или два направления, вдоль которых отсутствует двойное лучепреломление). К первым относятся исландский шпат, турмалин, кварц, ко вторым — слюда, гипс, топас. Рассматриваться будут только одноосные кристаллы.

Положительные и отрицательные

кристаллы

При любом направлении обыкновенного луча колебания светового вектора перпендикулярны оптической оси кристалла, поэтому обыкновенный луч распространяется по всем направлениям с одинаковой скоростью v₀ = с/п₀: показатель преломления n₀ для него есть величина постоянная. Для необыкновенного же луча угол между направлением колебаний светового вектора и оптической осью отличен от прямого и зависит от направления луча, поэтому необыкновенные лучи распространяются по различным направлениям с разными скоростями v_e = с/п_е : показатель преломление п_е необыкновенного луча является переменной величиной, зависящей от направления луча.

Для луча, распространяющегося вдоль оптической оси, п₀ = п_е, v₀ = v_e, т. е. вдоль оптической оси существует только одна скорость распространения света. Различие v_e и v₀ для всех направлений, кроме направления оптической оси, обусловливает явление двойного лучепреломления света в одноосных кристаллах.

Допустим, что в точке S внутри одноосного кристалла находится точечный источник света. На рис. а показано распро­странение обыкновенного и необыкновенного лучей в кристалле (главная плоскость совпадает с плоскостью чертежа, 00 — направление оптической оси). Волновой поверхностью обыкновенного луча (он распространяется с v₀ = const) является сфера, необыкновенного луча (v_e Ф ^ const) — эллипсоид вращения.

Эллипсоид и сфера касаются друг друга в точках их пересечения с оптической осью 00'. Если v_g < v₀ (n_g > п₀), то эллипсоид необыкновенного луча вписан в сферу обыкновенного луча (эллипсоид скоростей вытянут относительно оптической оси) и одноосный кристалл называется положительным (рис. а). Если v_e > v₀ (п_е< n_Q), то эллипсоид описан вокруг сферы (эллипсоид скоростей растянут в направлении, перпендикулярном оптической оси) и одноосный кристалл называется отрицательным (рис. б).

Поляризационные призмы

и поляроиды

Поляризационные призмы

Призмы, дающие только плоскополяризованный луч. Пример: призма Ни-коля (николь) (см. рисунок): двойная призма из исландского шпата, склеенная вдоль АВ канадским бальзамом. Входящий в призму луч раздваивается на обыкновенный луч (он испытывает полное отражение, так как канадский бальзам для него среда оптически менее плотная) и необыкновенный луч, который выходит из николя.

Двоякопреломляющие призмы

Призмы, дающие два поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях луча. Пример: призма из исландского шпата и стекла (см. рисунок). Обыкновенный луч преломляется дважды, а необыкновенный при подобранном показателе преломления стекла (п  п_е) не отклоняется.

Дихроичные кристаллы

Двоякопреломляющие кристаллы обладают свойством дихроизма, т. е. различного поглощения света в зависимости от ориентации электрического вектора световой волны.

Примером сильно дихроичного кристалла является турмалин, в котором из-за сильного селективного поглощения обыкновенного луча уже при толщине пластинки 1 мм из нее выходит только необыкновенный луч. Такое различие в поглощении, зависящее, кроме того, от длины волны, приводит к тому, что при освещении дихроичного кристалла белым светом кристалл по разным направлениям оказывается различно окрашенным.

Дихроичные кристаллы приобрели еще более важное значение в связи с изобретением поляроидов. Примером поляроида может служить тонкая пленка из целлулоида, в которую вкраплены кристаллики герапатита (сернокислого иод-хинина). Герапатит—двоякопреломляющее вещество с очень сильно выраженным дихроизмом в области видимого света. Установлено, что такая пленка уже при толщине  0,1 мм полностью поглощает обыкновенные лучи видимой области спектра, являясь в таком тонком слое совершенным поляризатором.

Пластинка в четверть волны

(пластинка l/4)

На кристаллическую пластинку, вырезанную параллельно оптической оси ОО' (см. рисунок), нормально падает плоскополяризованный свет. Внутри пластинки он разбивается на обыкновенный (о) и необыкновенный (е) лучи, кото­рые в кристалле пространствен­но не разделены, но движутся с разными скоростями.

Н

а выходе из пластинки при сложении взаимно перпендикулярных колебаний (световой вектор в о- и е-лучах колеблется во взаимно перпендикулярных направлениях) возникают световые волны, вектор в которых меняется со временем так, что его конец описывает эллипс, ориентированный произвольно относительно координатных осей. Уравнение этого эллипса

(1)

где Е₀ и Е_е — соответственно составляющие напряженности электрического поля волны в обыкновенном и необыкновенном лучах; j — разность фаз колебаний. Таким образом, в результате прохождения через кристаллическую пластинку плоскополяризованный свет превращается в эллиптически поляризованный.

Между о- и е- лучами оптическая разность хода D в пластинке

D = (п₀ - п_е)d

а разность фаз

Если D = (п₀ - п_е)d = l/4, j = ± p/2, то уравнение (1) принимает вид: (эллипс, ориентированный относительно координатных осей). При Е_е = Е₀: х² + у² = (на выходе из пластинки свет циркулярно поляризованный).

Вырезанная параллельно оптической оси пластинка, для которой оптическая разность хода

называется пластинкой в четверть волны (пластинкой l/4). Знак плюс соответствует отрицательным кристаллам, минус—положительным.

Анализ поляризованного света

Для исследования плоскополяризованного света можно применять обычные поляризаторы. При вращении анализатора вокруг направления луча интенсивность прошедшего света изменяется, а если при некотором положении анализатора свет полностью гасится, то имеем дело с плоскополяризованным светом. Если падающий свет — естественный, то при вращении анализатора интенсивность проходящего света не изменяется. Однако поляризаторы не позволяют отличить эллиптически и циркулярно поляризованный свет соответственно от частично поляризованного и естественного света. Для этих целей, в частности, можно использовать пластинку в четверть волны (пластинку l/4).

Плоскополяризованный свет, пройдя пластинку l/4 (см. с. 232), на выходе превращается в эллиптически поляризованный (в частном случае циркулярно поляризованный).

В циркулярно поляризованном свете разность фаз ср между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна ± p/2. Если на пути такого света поставить пластинку l/4, то она внесет дополнительную разность фаз ±p/2. Результирующая разность фаз станет равной 0 или p. Тогда (см. (1) на с. 232) циркулярно поляризованный свет, пройдя пластинку l/4, становится плоскополяризованным. Если теперь на пути луча поставить поляризатор, то можно добиться полного его гашения. Если же падающий свет естественный, то он при прохождении пластинки l/4 таковым и останется (ни при каком положении пластинки и поляризатора гашения луча не достичь).

Если при вращении поляризатора при любом положении пластинки интенсивность не меняется, то падающий свет естественный. Если интенсивность меняется и можно достичь полного гашения луча, то падающий свет циркулярно поляризованный; если полного гашения не достичь, то падающий свет представляет смесь естественного и циркулярно поляризованного.

Если на пути эллиптически поляризованного света поместить пластинку l/4, оптическая ось которой ориентирована параллельно одной из осей эллипса, то она внесет дополнительную разность фаз ±p/2. Результирующая разность фаз станет равной нулю или p. Следовательно, эллиптически поляризованный свет, пройдя пластинку l/4, повернутую определенным образом, превращается в плоскополяризованный и может быть погашен поворотом поляризатора. Этим методом можно отличить эллиптически поляризованный свет от частично поляризованного или циркулярно поляризованный свет от естественного.

Искусственная оптическая

анизотропия

Искусственная оптическая анизотропия

Сообщение оптической анизотропии естественно изотропным веществам.

Оптически изотропные вещества становятся оптически анизотропными под действием: 1) одностороннего сжатия или растяжения (кристаллы кубической системы, стекла и др.); 2) электрического поля (эффект Керра; жидкости, аморфные тела, газы); 3) магнитного поля (жидкости, стекла, коллоиды). В перечисленных случаях вещество приобретает свойства одноосного кристалла, оптическая ось которого совпадает с направлением деформации, электрического или магнитного полей.

Мера возникающей оптической анизотропии

Разность показателей преломления обыкновенного и необыкновенного лучей в направлении, перпендикулярном оптической оси:

п₀ – п_е = k₁ (случае деформации);

п₀ — п_е = k₂Е² (в случае электрического поля);

п₀ - п_е = k₃Н² (в случае магнитного поля),

где k₁, k₂, k₃ — постоянные, характеризующие вещество,  — нормальное напряжение, Е и Н — соответственно напряженность электрического и магнитного полей.

Эффект Керра

Оптическая анизотропия веществ под действием электрического поля. Объясняется различной поляризуемостью молекул жидкости по разным направлениям.

Ячейка Керра

Кювета с жидкостью (например, нитробензолом), в которую введены пластины конденсатора, помещается между скрещенными поляризатором Р и анализатором А. При отсутствии электрического поля свет через систему не проходит. При наложении электрического

поля жидкость становится двоякопреломляющей, при изменении разности потенциалов между электродами меняется степень анизотропии вещества, а следовательно, и интенсивность света, прошедшего через анализатор.

Вращение плоскости поляризации

Оптически активные вещества

Вещества, способные вращать плоскость поляризации. Пример: кварц, водный раствор сахара, скипидар.

Угол поворота плоскости поляризации

для кристаллов и чистых жидкостей:

 = d

для растворов

 = []Cd

(₀ —удельное вращение, численно равное углу поворота плоскости поляризации света слоем оптически активного вещества единичной толщины (единичной концентрации — для растворов); d — длина пути, пройденного светом в оптически активном веществе; С — массовая концентрация оптически активного вещества в растворе).

Явление вращения плоскости поляризации лежит в основе поляриметрии (сахариметрии) — метода определения концентрации растворов оптически активных веществ. Используется установка (см. рисунок) и по найденному углу поворота плоскости поляризации находится концентрация растворенного вещества.

Наблюдение

вращения плоскости поляризации

Если между скрещенными поляризатором Р и анализатором А, дающими темное поле зрения, поместить оптически активное вещество (например, кювету с раствором сахара), то поле зрения анализатора просветляется. При повороте анализатора на некоторый угол  можно вновь получить темное поле зрения. Угол  и есть угол, на который оптически активное вещество поворачивает плоскость поляризации света, прошедшего через поляризатор. Так как поворотом анализатора можно получить темное поле зрения, то свет, прошедший через оптически активное вещество, является плоскополяризованным.

Оптически активные вещества в зависимости от направления вращения плоскости поляризации разделяются на право- и левовращающие. В первом случае плоскость поляризации, если смотреть навстречу лучу, вращается вправо (по часовой стрелке), во втором — влево.