книги / Междугородные кабельные линии связи
..pdfкладке в земле, удобны при изготовлении и при эксплуатации; их легко собрать и разобрать путём свинчивания и, если надо, прочи стить. В электрическом отношении круглые трубы оказались удоб ными в части образования электромагнитных волн цилиндрической формы, которые наилучшим образом распространяются вдоль тру бы по внутренней её части.
Исследования круглых труб в отношении использования их для передачи радиоволн показали, что для распространения сантимет ровых волн требуются строго прямолинейные трубы. Малейшее от клонение от прямолинейности приводит к резкому ухудшению пере дачи. Всякого рода неоднородности в строении трубы (шероховато сти, овальности, стыки и т. п.) также в сильной мере влияют на за тухание волн. Перечисленные выше вопросы, а также вопросы уси ления сигналов, разделения каналов и выбора способа модуляции находятся ещё в стадии разработок.
Предварительные результаты Этих разработок свидетельствуют о том, что радиоволны сантиметрового и миллиметрового диапазо нов при определённных условиях могут распространяться по изо гнутым волноводам. Расстояние между усилительными станциями может быть достигнуто 50 км. Диаметр медной трубы при этом со ставляет 50—60 мм.
По указанному волноводу имеется полная возможность переда вать волны длиной 6—8 мм, что соответствует диапазону частот от 40 00® до 60 000 Мгц. В этом диапазоне частот могут быть размеще ны, например, 100 телевизионных и около 100 000 телефонных кана лов. Одно только упоминание этих цифр уже заставляет заинтере соваться изучением волноводной техники.
8.2. ТИПЫ ВОЛН
При рассмотрении симметричных и коаксиальных кабелей мы уже пользовались понятием напряжённости магнитного или элект рического поля. Для одиночного проводника структура электромаг нитного поля имеет вид, показанный на рис.-8.1. Напряжённость электрического поляимеет направле ние вдоль радиуса г, а поэтому обозна чена Ег, а напряжённость магнитного поля имеет направление по касатель ной к окружности (циркулярной оси ф), а поэтому обозначена На . Со
ставляющие вдоль оси г, т. е. Нг « Ег> отсутствуют.
Напряжённости # в и Е г в данном
случае лежат в одной плоскости (г, ф ) , расположенной перпендикулярно оси г. Такое поле называется поперечным электромагнитным полем типа ЕН.
Рис. 8.1. Структура поля для одиночного проводника
Поперечное электромагнитное поле имеет место в коаксиальном кабеле.
При распространении электромагнитного поля по волноводу воз никают два типа волн: волна типа Е и волна типа Я.
Волна типа Е имеет три составляющие электрического поля — Ег, Ет и Е?— и две составляющие магнитного поля Я г и На ,
причём Нг= 0. Составляющая Ег в этом типе является определяю щей.
В поперечной плоскости расположено магнитное поле Нг, Н9, а
поэтому волну типа Е называют ещё поперечно-магнитной волной. Волна типа Н имеет три составляющие магнитного поля — Я2>
Нтк Я ? — и две составляющие электрического поля — Ет и ЕаХ ,
причём Ег =0. Этот тип волны называют также поперечно-электри ческой волной.
Волны типа ЕН относятся к основным волнам, волны типа Е и типа Я относятся к волнам высшего порядка, а поэтому они сопро вождаются обычно двойным индексом, показывающим порядок волны, например Е01, Е\Ъ Я0ь Яц и т. п.
Волна типа Ещ имеет структуру, показанную на рис. 8.2а. В этой структуре имеется как бы один полюс, куда сходятся электри-
Рис. 8.2. Структура полей различных волн в поперечном сечении волновода
ческие силовые (сплошные) линии. На самом деле они не кончают ся здесь, а только концентрируются и, меняя своё направление, идут затем вдоль оси волновода (рис. 8.3а). Поле в этом случае имеет три составляющие: Ег, Ег и Я^ .
Волна типа Еи имеет структуру, показанную на рис. 8.26. Эта структура характерна тем, что в ней имеют место два полюса, в ко торых концентрируются силовые линии электрического поля.
Структуры волн типа Я01 и Яц показаны соответственно на
рис. 8.2 |
в и г. Они отличаются друг от друга тем, что в одной имеет |
ся один |
полюс, а в другой — два полюса сосредоточения силовых |
(пунктирных) линий магнитного поля. Поле при |
одном полюсе |
имеет три составляющие: Я 2, Нг и Е . На рис. 8.36 |
показана про |
дольная составляющая Я г волны типа Я01.
При рассмотрении вышеуказанных структур четырёх типов волн следует обратить внимание на следующее. Силовые линии электри ческого поля в случаях волн типа Яоь Яи и Яц в значительной сво-
120
ей части замыкаются через стенки волновода; в одном случае (Нц} они замыкаются в поперечной плоскости, в другом случае — в диа метральной плоскости (на рис. 8.3а — Ег). Силовые же линии элек трического поля Е 9 в случае волны типа # 0 1 в значительной своей
части совсем не проходят через стенку волновода и только отдель ные силовые линии Е на периферии соприкасаются с внутренней
поверхностью трубы. При этом, чем выше частота колебаний, тем
Рис. 8.3. Структура полей в продольном сечении волновода
ближе к оси волновода смещается большая часть силовых линий № тем меньше силовых линий Е9 остаётся на периферии.
Отмеченная отличительная сторона волны типа Н01 благоприят но сказывается на тепловых потерях. Известно, что тепловые поте ри в стенках волновода пропорциональны квадрату тока и обратней пропорциональны проводимости материала, а так как ток в стенках пропорционален количеству силовых линий электрического поля,, то, следовательно, тепловые потери пропорциональны квадрату чис ла силовых линий, проходящих по^ стенкам волновода. Пользуясь этими элементарными зависимостями, можно утверждать, что вол на типа # 01, 'распространяясь по волноводу, затрачивает энергию на тепло в- меньшем количестве, чем другие типы волн, и, главное, чем выше частота колебаний, тем потери на тепло должны быть меньше.
На рис. 8.4 показаны частотные характеристики коэффициентов; затухания волн различного типа для круглого волновода диаметром 10 см. Из анализа этих кривых следует, что затухание волны типа #01 резко снижается с возрастанием частоты колебаний, в отличие от затухания волн других типов. Это свойство волны типа Н0\ ставит её в весьма выгодное положение. Связь на волне типа #01 может осуществляться в широком диапазоне частот с весьма небольшим коэффициентом затухания. Основное положительное свойство вол ны типа #01 состоит в том, что если налажена связь по волноводу на относительно низкой частоте, то при расширении диапазона ча стот перераспределения усилительных пунктов уже не потребуется.
т
При расширении же диапазона частот в симметричных и коаксиаль ных кабелях как раз наоборот требуется перераспределение усили тельных пунктов, что составляет большое неудобство при эксплуа тации.
Однако волна типа имеет также и недостаток, который зак лючается в следующем. Поскольку поле при возрастании частоты
Рис. 8.4. Частотные характеристики коэффициента за тухания волн различного типа
концентрируется около оси волновода, отрываясь при этом от стенок направляющей системы, то волна Н01 является менее устойчи вой, чем другие волны, и поэтому легче распадается, преобразуясь в другие волны.
8.3. ГИБКИЕ ВОЛНОВОДЫ
Выше указывалось, что волны сантиметрового диапазона рас пространяются по прямолинейным волноводам. Это же относится к волне типа #снОднако волноводы длиной порядка 50 км сделать абсолютно прямолинейными практически невозможно из-за релье фа местности и сферической поверхности земли. Опытом установле но, что при передаче волны типа #01 по изогнутому волноводу про исходит преобразование волны Н0\ в волну Ей- А так как затуха ние волны Е\\ значительно больше, чем волны Нт, то всё преиму щество волны #01 пропадает.
Чтобы при изгибе избежать перерождения волны #01 в волну Е\\, в настоящее время стали использовать волноводы спиральной конструкции (рис. 8.5а). Спираль делается из тонкой медной прово локи диаметром примерно 1,2 мм. Спираль заключается в полиэти леновый шланг.
Как видно из рисунка, а также из самой структуры спирали, та кой волновод имеет вдоль оси прерывистое строение. Поэтому вол на #01 не может преобразоваться в волну Еи, так как для возник новения и существования волны Е п требуется продольная металли-
Рис. 8.5. Гибкий волновод: а) спиральный, 6) кольцевой,
1 — медная спираль, 2 — полиэтиленовая оболочка, 3 — медный экран, '/ — за щитная оболочка, 5 — медная шайба, 6 — полистироловая шайба
ческая непрерывность, а в спиральном волноводе этой непрерывности пет. В то же время в поперечном сечении тонкие витки спирали почти полностью сохраняют металлическую непрерывность. Этим самым сохраняются необходимые условия для прохождения волны
# о ь у которой слагающая Е частично |
замыкается вдоль витков |
опирали. При изгибе спирали условия |
для замыкания Е не ме |
няются, следовательно, волна #01 проходит через изгиб без преоб разования и без существенного дополнительного затухания. Таким образом, спиральный волновод почти полностью решил проблему изгиба волновода.
Основное достоинство спирального волновода состоит в большой гибкости и значительной дешевизне. Гибкость спирального волно вода является настолько важным фактором, что даже при наличии других дополнительных трудностей с ним приходится считаться. Спиральный волновод может изготовляться длиной 200—300 м и наматываться на кабельные барабаны с внутренним диаметром 150 см.
По результатам испытаний затухание в спиральном волноводе мало отличается от затухания жёстких прямолинейных волноводов, а при изгибе спиральный волновод имеет безусловные преимущест ва перед жёсткими волноводами.
Механическая прочность спиральных волноводов на разрыв, на смятие и кручение несколько ниже, чем для жёстких волноводов. Но если при изготовлении спиральных волноводов применить сталь ную броню из плоских проволок, навитых с большим шагом, то ме ханическая прочность на разрыв и смятие будет вполне достаточ ной. Что касается прочности на скручивание, то для того, чтобы
увеличить её, необходимо сверх слоя плоских проволок наложить, ещё одну-две плоские проволоки во встречном направлении.
О долговечности спиральных волноводов в настоящее время трудно что-либо сказать, однако есть основания предполагать, чтотакие пластикаты, как полиэтилен, полихлорвинил и полиизобути лен, вполне обеспечат срок службы в 30 лет.
Стабильность работы спирального волновода, видимо, ничем небудет отличаться от других типов волноводов, так как возможность, воздействия влажности и газов на внутреннюю поверхность во всех
типах волноводов примерно одинакова. |
кольцевой волновод' |
|
К |
гибким волноводам относится и |
|
(рис. |
8.56), который состоит из отдельных |
медных колец прямо |
угольного сечения, сложенных почти рядом друг с другом и Обра зующих тем самым пустотелую трубку. Для скрепления колец свер ху накладывается шланг из пластмассы. Такой волновод является подобным во всём спиральному волноводу. Однако изготовление круглых колец и их правильное распределение внутри шланга яв ляется задачей сложной в технологическом отношении. Гибкость кольцевого волновода такая же, как и у спирального волновода, затухание несколько меньше, чем у спирального, но больше, чем у жёсткого волновода; долговечность (механическая), устойчивость, стабильность примерно такие же, как и у спирального волновода. Стоимость кольцевого волновода будет больше, чем стоимость спи рального волновода, так как изготовление его намного сложнее изза необходимости выдерживать большую точность по конструктив ным допускам.
Комбинированный волновод состоит из круглых металлических труб и изогнутых сочленений, причём изогнутые сочленения могут быть установлены только в местах изменения направления трассы.
Основное достоинство жёсткого (цельнометаллического) волно вода состоит в большой устойчивости и низком затухании.
Большую устойчивость в механическом отношении дают сталь ные трубы, однако они дают большое затухание. Для того чтобы получить затухание, соответствующее медным трубам, необходимо стальные трубы внутри покрывать тонким и ровным слоём меди.
Изгиб биметаллических труб не допускается, так как от изгибов в сильной мере зависит затухание передаваемых волн. Для того чтобы делать вынужденные изгибы, можно применять гибкие со членения, выполненные из отрезков спирального волновода или ку сков кольцевого волновода. Как уже указывалось, при изгибе спи ральных и кольцевых волноводов волна Н0\ затухает незначитель но по сравнению с цилиндрическим волноводом.
Устройство такого комбинированного волновода требует значи тельного числа стыков, так как строительная длина биметалличе ских труб при всём желании не может быть более 5—6 м, в то вре мя как строительная длина спирального или кольцевого волновода достигает 200—300 м. Следовательно, число стыков в комбиниро ванном волноводе в 40—50 раз больше, чем в гибких волноводах,
124
Большое число стыков в значительной мере влияет на затухание волны и на образование попутного потока. Поэтому жёсткие волно воды, хотя они и обладают на прямолинейных участках меньшим затуханием, не могут серьёзно конкурировать с гибкими волновода ми, тем более, что по долговечности, стабильности работы и эконо мичности они почти равноценны спиральному и кольцевому волно водам.
Сопоставляя преимущества и недостатки каждого из перечис ленных типов волноводов, необходимо отдать предпочтение спи ральному волноводу.
8.4. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПАРАМЕТРЫ
К электрическим парам етрам , как указы валось .выше, мы относили первичные
и вторичные параметры . О днако понятие «первичные парам етры » для |
волноводов |
||||
является совсем неподходящ им , так как произвести |
раздельное измерение, напри |
||||
м ер, Ь и С |
не представляется возм ож ны м . П оэтом у к |
электрическим |
парам етрам |
||
волн оводов |
относят только 'вторичные параметры или |
волновые параметры . |
|||
В состав волновых параметров входят: (коэффициент затухания волны, к о эф |
|||||
ф ициент фазы волны и волновое сопротивление. В се эти параметры |
мы |
будем |
|||
относить к волне типа Н , поскольку другие типы |
волн практически |
не |
исполь |
||
зую тся. |
|
|
|
|
|
К оэф ф ициент затухания волны для волн овода |
определяется по |
приближ ён |
|||
ной ф орм уле *) |
|
|
|
|
г д е |
1 |
|
2а |
активная |
часть волнового сопротивления металла; |
|||||
|
|
|
” |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
волновое сопротивление |
диэлектрика |
внутри |
волновода, |
|||
|
|
|
%д = 1 2 0 л = 3 7 6 ом ; |
|
|
|
|
|
||
|
гь — |
р ади ус в ол н овода в м етрах; |
|
|
|
|
|
|||
[ с = — |
3 ,8 |
|
1 ,8 2 - 10е |
— критическая частота |
волновода, |
которая фак- |
||||
------ г ------- - = ---------------- |
||||||||||
|
2яг& У |
рб |
г ь |
|
|
|
|
|
|
|
тическн |
является границей м е ж д у полосой пропускания и полосой «епропускания. |
|||||||||
|
И з ф-лы |
(8.1) |
сл едует, что |
коэффициент |
затухания |
с |
возрастанием часто |
|||
ты |
ум еньш ается, что полностью |
согласуется |
с |
кривой Н ох на |
рис. 8.4. |
|||||
|
К оэф ф ициент |
фазы волны определяется |
по -приближённой ф орм уле |
|
|
1 |
' - т / Ч - Н |
' |
|
|
|
г д е |
с = |
|
распространения |
волны |
во внутреннем |
диэлектрике, |
|
— скорость |
|||||||
с = 3 |
• 108 м /сек. |
|
|
|
|
|
|
|
]) |
П риближ ённость |
ф -л |
(8 .1 )— (8.4) состоит в |
том, что они |
« е учиты ваю т |
|
спиральной конструкции |
волновода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
°Ф‘ |
|
|
|
м |
|
|
(8.3)1 |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
сек |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
* ) * |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
/ Ч |
' |
|
|
|
|
|||
Групповая |
скорость |
волны в |
полосе |
пропускания |
определяется |
йо |
(прибли |
|||||||
ж ённой |
ф орм уле |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
' сек |
|
|
(8.4> |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
И з |
ф-л |
(8.3) |
и (8.4) |
сл едует, что |
ф азовая |
окорость |
изм еняется в |
зависим ости |
||||||
от частоты |
в пр еделах |
от оо |
при |
/ = / с |
д о величины |
с = 3 - 108 м/сек при / = |
со; |
|||||||
групповая |
скорость от |
0 |
при |
/ = / с |
д о |
с = 3 • |108 м/сек -при /=оо. Н а |
-рис. 8.6 |
по |
||||||
казан график частотной |
зависим ости |
Ь ф и о гр . |
И з графика видно, что |
Vф > |
огр |
|||||||||
во всей п ол осе пропускания. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. |
8.6. Ч астотны е |
зав и си м о |
сти |
скорости волны |
типа #01 |
В олновое сопротивление волновода рассчиты вается по ф орм уле
2в = |
2а |
ом. |
(8.5> |
|
|||
У |
' - т |
|
|
Зн ая формулы для расчёта электрических парам етров, м ож н о |
произвести р ас |
чёт конструктивны х элем ентов волновода.
8.5. Л И Н И Я П О В Е Р Х Н О С Т Н О Й В О Л Н Ы
В последнее время появилась ещё одна разновидность волново дов — линия поверхностной волны (ЛПВ). ЛПВ представляет со бой воздушный биметаллический провод, покрытый слоем полиэти лена и подвешенный на столбах. Крепление ЛПВ к столбам произ-
126
водится |
при помощи капроновых нитей так, как показано на |
рис. 8.7. |
Опытная линия имеет биметаллический провод (сталь + |
+ медь) диаметром 4 мм. Провод покрыт сплошным слоем полиэти лена толщиной 3 мм. Общий диаметр ЛПВ — 10 мм.
ЛПВ предназначается для передачи токов сверхвысокой часто
ты. На опытной линии используется |
диапазон |
частот |
от |
200 до |
|||||
800 Мгц. В этом диапазоне частот можно орга |
|
|
|
||||||
низовать десятки тысяч телефонных каналов |
|
|
|
||||||
или несколько десятков телевизионных |
кана |
|
|
|
|||||
лов, т. е. пропускная способность ЛПВ и рас |
II |
.т н |
|
||||||
смотренных |
выше волноводов |
почти |
одинако |
|
|
-лпа |
|||
ва. Расстояние между усилительными пункта |
|
|
|||||||
|
|
|
|||||||
ми при указанной конструкции ЛПВ состав |
|
|
|
||||||
ляет примерно 10 км. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Процесс |
передачи |
электромагнитной |
энер |
|
|
|
|||
гии происходит точно таким же образом, как |
|
|
|
||||||
и в коаксиальном кабеле. |
Разница |
заключа |
|
|
|
||||
ется в том, что коаксиальный кабель представ |
|
|
|
||||||
ляет собой |
закрытую |
систему, т. е. |
электро |
777777777777 |
|
||||
|
|
|
|||||||
магнитное поле сосредоточено |
только |
между |
Рис. 8.7. |
У стройство |
|||||
проводами, |
а ЛПВ |
представляет |
собой от |
линии поверхностной |
|||||
крытую систему, при которой |
электромагнит |
волны |
|
||||||
ное поле, концентрируясь |
в основном |
около |
|
|
|
||||
провода, частично проникает в окружающее пространство, |
Это, с |
одной стороны, хорошо, а с другой — плохо.
При открытой системе отсутствует обратный проводник, следо вательно, отсутствуют и потери в нём. Коэффициент затухания для ЛПВ меньше, чем для коаксиального кабеля, имеющего одинако вый диаметр внутреннего проводника. Конструкция ЛПВ значи тельно проще, и стоимость значительно меньше, чем коаксиально го кабеля.
Однако открытая система обладает существенными недостатка ми, которые в значительной степени ограничивают возможности применения её. ЛПВ подвержена помехам, и сама оказывает влия ние на другие линии, т. е. она обладает точно такими ж е недостат ками, которые имели в своё время однопроводные телеграфные кабели. Кроме того, провод, подвешенный на столбах, подвергает ся механическому воздействию атмосферных осадков и ветра, в ре зультате провод может обрываться.
Протяжённость связи по ЛПВ крайне ограничена, главным об разом, из-за помех, поэтому ЛПВ пока не могут иметь широкой перспективы своего развития. Им отводится небольшая роль в ча сти обслуживания связью путевых сооружений (трубопроводов, автомагистралей и т. п.).
Глава 9
СРЕДСТВА ЗАЩ ИТЫ О Т ВОЗДЕЙСТВИЯ
ВН ЕШ Н И Х ЭЛ ЕК ТРО М АГН И ТН Ы Х П О Л ЕЙ
9.1.ВИ Д Ы Э Л ЕКТРО М А ГН И ТН Ы Х ВЛ И Я Н И Й
Виды электромагнитных влияний целиком зависят от источни ков, создающих эти влияния. Источниками внешних электромаг нитных полей являются мощные электрические установки, грозо вые разряды и магнитные «бури». К мощным электрическим уста новкам, оказывающим электромагнитное влияние, относятся: вы соковольтные линии электропередачи ВЛ (ПО, 220, 400 и 500 кв), контактные сети электрифицированных железных дорог эл. ж. д. (25 кв), длинноволновые радиостанции, промышленные агрегаты (главным образом, сварочные и газоразрядные).
Действие внешних источников возникает независимо от работы линии связи, иногда оно бывает постоянным, а иногда случайным явлением. Время действия колеблется в широких пределах: от до лей секунды (молния) до непрерывной длительности, измеряемой годами. Спектр частот внешних источников, как правило, имеет широкую полосу, и характер распределения частот в этом спектре может быть самым различным. Промышленные электрические уста новки создают токи частотой, равной или кратной частоте 50 гц, а грозовые разряды и электросварочные агрегаты — токи более вы соких частот, порядка 5-н50 кгц.
Амплитуда влияющих напряжений и токов, исходящих от внеш них источников, зависит от мощности установки и места располо жения её по отношению к линии связи. Амплитуда тока молнии достигает величины 20000— 30 000 а. Режим работы электрических установок зависит от условий эксплуатации и с течением времени может меняться. При аварии линий электропередачи может воз никнуть режим холостого хода и режим короткого замыкания; сим метричные системы могут стать несимметричными.
Точно учесть совокупное действие всех источников влияния практически невозможно. Поэтому ограничиваются рассмотрением влияния лишь одного источника, обычно более мощного, постоянно действующего и близко расположенного (ВЛ) при самых неблаго приятных режимах его работы.