- •пластичность
- •§ 5. Задачи со смешанными краевыми условиями. Третья основная задача в двух измерениях
- •§ 8. Температурные напряжения. Упругие волны, вызванные тепловым ударом
- •§ 9. Трехмерные контактные задачи
- •§ 11. Диффракция. Распространение возмущений
- •§ 12. Сейсмические задачи и задачи о колебаниях
- •§ 13. Заключительные замечания
- •§ 2. Условие текучести и закон течения
- •§ 3. Постановка задачи
- •§ 10. Введение
- •(dfldQ) Q; di* = f* di* = 0,
- •§12. Конечные принципы
- •§ 14. Жесткий идеально-пластический материал
- •§ 15. Упругий идеально-пластический материал
- •§ 17. Динамическое нагружение
- •§ 18. Приложение принципа минимума потенциальной энергии
- •§ 20. Плоская деформация и плоское напряженное состояние
- •§21. Балки, стержни и брусья
- ••§ 23. Общие замечания
Недавно Лодж [1] исследовал линейные преобразования общего вида
|
►Ху II- |
►Иу |
6IJ |
► |
|
|
a |
Х 1-* Х \ |
(массовые |
силы), |
|||
где |
|
|
|
|
|
|
X l = |
a n * r ' Ul = |
a irllr> |
e ij ~ |
a ira jse rs' |
||
°ij — |
a ria sprs^ |
— a rlX 'r . |
|
|
||
Функция W, представляющая |
энергию |
деформации, |
||||
|
W = 2- ^ 11^11 + |
|
^ 12^ 11^22 + |
|
|
для изотропного тела с постоянными Ляме X, р принимает вид
W = Гi |
e'ijers (3Десь использованы о-функции Кроне- |
Лодж обнаружил, что при изотропных решениях на 21 по стоянную, соответствующую общему случаю анизотропии, накладывается 14 условий. При орторомбической симметрии удовлетворяются все условия, кроме пяти, и остаются четыре независимых постоянных. Решение контактной задачи по Герцу преобразовано для применения к орторомбическому материалу с четырьмя постоянными. Конвей [1] получил решения для некоторых рассмотренных ранее задач об эллиптических отверстиях путем линейного геометрического преобразования результатов, относящихся к круговому от верстию, причем в обоих случаях среда предполагалась ортотропной. Это наводит на мысль о возможности модифи кации преобразований Лоджа, состоящей в устранении тре бования об изотропности одной из сред.
§ 8. Температурные напряжения. Упругие волны, вызванные тепловым ударом
Описание большинства имеющих принципиальное значе ние решений, относящихся к температурным напряжениям в изотропных однородных телах, можно найти в книге Мелана и Паркуса «Термоупругие напряжения»1), в гл. 14 «Теории упругости» Тимошенко и Гудьера (1951) и в более старой русской монографии Лебедева «Температурные напряжения
!) |
Книга издана в Вене в 1953 г., русский перевод опубликован |
в 1958 |
г. — Прим. ред. |
в теории упругости» (1937). Содержание последней моногра фии перекрывается двумя более новыми книгами, однако имеются небольшие исключения, к которым относятся случай несимметричного нагрева сферы, небольшая глава о случае, когда упругие постоянные зависят от температуры, и моди фикация формул Колосова (1) — (3), соответствующая не равномерному распределению температуры (установившемуся_или неустановившемуся). Формулы для температуры
Т {г, г) примут вид
°*+ |
°, = |
2 И * ) + ?Ч5)1— Гх, |
_ |
(39) |
||
Зу- с , + 2 |
^ = |
2 й " ( г ) + т |
\ ~ |
f ^ d z , |
(40) |
|
2(i (и + iv) = |
*ср (z) — z i (г) — Ф(5Г+ у |
f Tt dz, |
(41) |
|||
где Тх = ЕаТ/(1— v), а |
а — коэффициент |
расширения. |
|
|||
Странно, что этот вопрос почти не представлен в после |
||||||
дующих русских публикациях1). Уравнения |
(39) —(41) |
были |
||||
повторно получены |
Богдановым [1]. |
Температурная задача |
теории упругости по существу не отличается от обычных задач для ненагретого упругого тела с поверхностными и объемными силами. Приведения выполняются различными способами2). В одном из способов применяется потенциал смещений, который представляет собой ньютоновский потен циал распределения температуры, а для двух измерений — логарифмический потенциал. Если для двумерного случая распределение температур соответствует установившемуся потоку тепла в однородной изотропной среде, то плоское напряженное состояние есть либо состояние, отвечающее наличию дислокаций, либо напряжения всюду равны нулю. Примеры аналогии с дислокациями для круговой области
сэксцентрично расположенным круговым отверстием и для плоскости с двумя отверстиями подробно разобраны в би полярных координатах Удогучи [1, 2]. Иной способ был при менен Гейтвудом [1] и Гике [1]. Задача о круговом цилиндре
сэксцентрично расположенным круговым (цилиндрическим) равномерно нагретым ядром приведена ими путем использо
г) |
Автор, по-видимому, |
не знаком с |
работами Г. |
Н. Маслова, |
В, М. |
Майзеля и П. Ф. |
Папковича. Обзор |
этих работ |
можно найти |
в статье Д. И. Шермана, помещенной в сборнике «Механика в СССР за 30 лет», 1950, стр. 202—204. См. также посмертную монографию В. М. Май зеля «Температурная задача теории упругости», Изд. АН УССР, 1951.—
Прим. ред.
2) См., например, гл. 14 цитированной выше книги Тимошенко и Гудьера.
вания логарифмического потенциала к задаче о сплошном цилиндре с поверхностной нагрузкой. То же самое имеет место в задаче об эксцентричной горячей посадке при нали
чии |
сцепления1). В ином виде — как задача о запрессован |
ных |
с натягом дисках, — последня задача трактуется в не |
скольких русских статьях с применением методов Мусхелишвили и Шермана. Тарабасов [1, 2] рассматривал сперва задачу об эксцентричной (круговой) горячей посадке со сцеплением для одного запрессованного с равномерным натягом диска, затем — ту же задачу для нескольких дисков. Так как, однако, материал считался всюду одинаковым, то последняя задача методом суперпозиции приводится к пер вой. Угодчиков [1] рассматривал два диска и считал, что внешняя граница имеет специальную математическую форму. Введение логарифмического потенциала позволяет считать все эти задачи решенными, коль скоро можно считать решен ной первую основную задачу для сплошной области, ограни ченной исходным внешним контуром2).
Диск (или цилиндр, не деформирующийся в осевом на правлении), равномерно нагретый по одну сторону от хорды и равномерно охлажденный по другую (задача исследована иным путем Гике [1]), сокращается в размерах в результате приложения простого сжатия по границе нагретой области в направлении, параллельном хорде (для нейтрализации сво бодного теплового расширения в направлении хорды), после чего определяются напряжения, вызванные в ненагретом диске снятием этой нагрузки. Задачу о диске с нагретым сектором (также решенную иным способом Гике [2]) можно привести к задаче о диске с силами, приложенными на гра нице диска, путем использования логарифмического потен циала для сектора.
Кроме того, существует общий метод приведения к нор мальной поверхностной силе, пропорциональной температуре Т в точке, и объемной силе, получаемой из температуры Т, которая рассматривается как потенциал3). Отсюда вытекает, что некоторые общие теоремы, например теорема взаимности Бетти — Максвелла, будут иметь термоупругие аналогии, которые можно немедленно записать. В ранней статье совет
ский |
ученый Майзель [1] получил теорему взаимности без |
|||
*) |
Контакт при наличии только нормального давления |
(задача более |
||
сложная) рассматривался Мусхелишвили [1]. |
(со |
смешанными |
||
2) |
Приложение решения по Мусхелишвили третьей |
|||
краевыми условиями) задачи для |
полуплоскости дано |
Хафом [1]. |
||
3) |
См. стр. 422 в цитированной |
выше книге Тимошенко |
и Гудьера. |
учета этой возможности. Гике [1], также рассматривавший термоупругую задачу как самостоятельную, установил общую теорему о равенстве нулю полного изменения объема, вызван ного тепловыми напряжениями (исключая тепловое расши рение).
В некоторых новейших работах рассматриваются темпе ратурные поля, перемещающиеся в материале как волны. Мелан [1] определил температурное поле и тепловые напря жения для диска, который вращается, но имеет фиксирован ное в пространстве температурное поле, что соответствуем например, стационарному, но не однородному в пространстве газовому потоку, обтекающему диск. Перемещение тепловых источников в фиксированной пластинке рассматривалось Ме ланом [1, 2] и другими авторами, упомянутыми в статье Фрейденталя и Вейнера [1], по усталости, вызванной темпера турными напряжениями. Когда поверхности упругого тела внезапно сообщается повышение температуры, расширение тонкого поверхностного слоя полностью устраняется внутрен ней ненагретой массой тела. Начальное напряженное состоя ние, отличное от нуля, возникающее только в нагретом слое,, легко определяется. Однако если части поверхности, напри мер площади круга на плоской поверхности полубесконечного тела, внезапно передается конечное количество тепла, то тонкий нагретый диск, стесненный холодной массой, в кото рую он заключен, создает на поверхности конечные сжимаю щие радиальные усилия. Садовский [1] определил возникаю щие в этом частном случае напряжения, считая задачу статической.
В других новейших работах задача рассматривается с иной точки зрения. Предполагается, что внезапный нагрев сообщает частицам внезапные скорости и, следовательно* вызывает упругую волну с разрывным фронтом. Тогда задача оказывается по существу динамической. Даниловская [1] и Мура [1] сходным образом, но независимо исследовали такую возможность для одномерной задачи при внезапном (конеч ном) и равномерном росте температуры по всей плоской поверхности полубесконечного тела. Соответствующее рас пределение температуры дается посредством хорошо извест ного интеграла вероятности, и соответствующее уравнение для упругих перемещений интегрируется посредством пре образования Лапласа. Мура подчеркивает результат, пока зывающий (в соответствии с Даниловской), что от места воз никновения теплового удара распространяется фронт конеч ного разрыва напряжений вместе с опережающим его потоком