- •Раздел I. Особенности термодинамики, как науки.
- •I.1. Основные определения термодинамики.
- •Пример 3. Химические реакции и фазовые превращения:
- •Правило знаков для потенциалов:
- •I.2. Теплота, работа, внутренняя энергия.
- •I.3. Равновесные и неравновесные взаимодействия. Статические и нестатические процессы.
- •I.4. Состояния системы. Уравнения состояния системы.
- •I.5. Реальные свойства газа. Уравнение состояния реального газа.
- •I.6. Работа и теплота. Свойства работы и теплоты.
- •I.7. Характеристические функции.
- •Мнемонический приём для термодеформационной системы:
- •I.8. Дифференциальные соотношения термодинамики.
- •Раздел II. Теория теплоёмкостей однородных систем.
- •II.1. Классификация теплоемкостей по единицам количества вещества и видам процессов.
- •II.2. Общая формула теплоёмкостей однородных систем.
- •II.3. Внутренняя энергия и теплоёмкость идеального газа.
- •II.4. Зависимость теплоёмкостей от давления, объёма и температуры.
- •II.5. Зависимость теплоёмкостей от температуры. Истинная и средняя теплоёмкости.
- •Раздел III. Вычисление энтропии.
- •III.1. Три группы формул для вычисления энтропии.
- •III.2. Уравнение адиабаты реального газа в общем виде.
- •Раздел IV. Политропный (политропический) процесс.
- •IV.1. Уравнение политропы. Определение показателя политропы.
- •IV.2. Работа, теплота и внутренняя энергия в политропном процессе.
- •IV.3. Изменение энтропии в политропном процессе.
- •Раздел V. Исследование изопроцессов. Работа, теплота, внутренняя энергия в изопроцессах.
- •Раздел VI. Второй закон термодинамики.
- •V рис. 18. Произвольный прямой обратимый цикл.
Мнемонический приём для термодеформационной системы:
Записываем «четверку» параметров для термодеформационной системы, причем первыми идут параметры теплового взаимодействия (S и Т).
2) пропускаем «шампуры» через параметры «соседнего» взаимодействия
3) пишем «по-японски» вертикально «FUФi»
4) дописываем к каждой из «FUФi» параметры «на шампурах»
5)в правой части дифференциалов характеристических функций сначала пишем дифференциалы параметров «на шампурах»
6) дописываем сомножители к этим дифференциалам, стоящим в правой части по правилу: «каждой твари по паре»
7) расставляем знаки по правилу: «послушай женщину и сделай наоборот». Если в произведении первой стоит координата, то знак меняется на противоположный естественному.
(61)
По своей сути, формулы (61) – это первое начало термодинамики для термодеформационной системы в различных формах записи.
8) выражаем параметры в правой части уравнений (61) не стоящие под знаком дифференциала по правилу: «если очень хочется, то можно»
и так далее.
I.8. Дифференциальные соотношения термодинамики.
Рассмотрим сопряжение по координатам. В этом случае сопряжения ранее была получена формула для k-того потенциала:
Запишем последнее уравнение для двух произвольно выбранных i-того и j-того потенциалов:
и
Продифференцируем первое выражение по j-той координате, а второе – по i-той:
и
Как известно из математики, от изменения порядка дифференцирования результат не изменяется, поэтому правые части этих двух уравнений равны:
(62)
Действительное и обращённое соотношение:
(63)
Уравнение (62) и (63) называются первым типом дифференциальных соотношений термодинамики.
Рассмотрим сопряжение по потенциалам. Без вывода, который аналогичен случаю сопряжения по координатам, сразу запишем прямое и обращенное соотношения:
(64)
(65)
Уравнения (64),(65) называются вторым типом дифференциальных соотношений термодинамики.
Рассмотрим случай смешанного сопряжения. Без вывода запишем два прямых и два обращенных соотношения:
(66)
(67)
(68)
(69)
Уравнения (66), (67), (68), (69) называются третьим типом дифференциальных соотношений термодинамики.
В дифференциальных соотношениях нет частных производных, составленных из параметров одного и того же взаимодействия.
Так, производная - не относится к дифференциальным соотношениям.
Если в одной частной производной термодинамический параметр находится в «знаменателе», то в другой частной производной (через знак равенства), соответствующий термодинамический параметр находится в «числителе». Для использования дифференциальных соотношений необходимо предварительно определить их тип.
Отличительные особенности дифференциальных соотношений:
1-ый и 2-ой типы составлены из параметров разных классов (класс координат и класс потенциалов). Дифференциальные соотношения 3-его типа составлены из параметров одного класса;
в 1-ом типе дифференциальных соотношений инвариантными являются координаты, а во 2-ом – потенциалы.
В 3-ем типе индексы у инвариантных параметров берутся либо «по числителю», либо «по знаменателю».
Пример:
- 3-ий тип.
- 2-ой тип.
Для чего нужны дифференциальные соотношения термодинамики? Каждая частная производная в дифференциальных соотношениях термодинамики - это какое-то свойство системы (иногда без названия).
Например,- это температурный коэффициент объёмного расширения системы (содержится в справочниках).
Пусть требуется опытным путем определить свойство системы, которое выражается частной производной . Для проведения опытов запишем приближенное соотношение:
В этом соотношении V и T можно определить с помощью приборов, но энтропия прямыми приборными измерениями не определяется.
Воспользуемся 3-им типом дифференциальных соотношений, откуда
Получили приближенное соотношение, в котором все без исключения параметры (p, v, T) определяются прямыми измерениями.
Таким образом, дифференциальные соотношения термодинамики являются ее мощным средством, позволяющим заменить изучение одного свойства системы другим, более удобным для изучения.
Примеры:
- 2-ой тип;
- не относится к дифференциальным соотношениям;
- 3-ий тип.